Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Чжен П. -> "Отрывные течения. Том 2" -> 50

Отрывные течения. Том 2 - Чжен П.

Чжен П. Отрывные течения. Том 2 — М.: Мир, 1973. — 280 c.
Скачать (прямая ссылка): otrivnietecheniyatom21973.pdf
Предыдущая << 1 .. 44 45 46 47 48 49 < 50 > 51 52 53 54 55 56 .. 90 >> Следующая

вдоль оси следа [109]
Высота 45 км, номинальная скорость в км/с номинальное значение Л = 0,09
м2.
ТЕЧЕНИЕ В СЛЕДЕ
163
На больших высотах диффузия препятствует образованию максимумов, а на
малых высотах рост температуры недостаточен для их образования. Процесс
образования электронов (N + О NO+ + е~) практически является равновесным,
происходящим в неравновесной среде, содержащей энергетически доминирующие
компоненты Ne, N, 02 и О.
На фиг. 67 и 68 показано влияние чисел Льюиса и Прандтля на распределения
температуры и концентрации электронов вдоль
Фиг. 68. Влияние чисел Льюиса и Прандтля на концентрацию электронов
[109].
Высота 45 км, номинальная скорость в км/с, номинальное значение Cj)A =
0,09 м*.
оси, выражающееся в усилении пиков температуры и концентра-ции
электронов. Распределение концентрации электронов сокращается по длине
следа при числах Льюиса и Прандтля, отличающихся от единицы, вследствие
усиления диффузии по потоку. Так как предполагалось, что f\ (0) = f[ (0),
влияние чисел Льюиса и Прандтля, представленное на фиг. 67 и 68, неявно
содержится в предположении
тгт Lep И (°) Leo ^ |
РГо /1(0) Рг0 ^
Таким образом, при оценке упомянутых выводов нужно соблюдать известную
осторожность.
164
ГЛАВА VIII
Турбулентные следы аа тупым и тонким телами. На фиг. 70 и 71 приведены
результаты расчетов турбулентного следа за тупым и тонким телами.
При расчетах давление принималось постоянным и равным давлению окружающей
среды, числа Льюиса и Прандтля осред-ненного и турбулентного потока
считались равными единице,
'Vo
2.
-4
-6

-JO
-72
/ \
/
/
I
/
У N0S'
Mi
/ Расстояние за телом,м
200 400 6g0 800
Т
-У'
\ /
Фиг. 69. Отношение изменения массовой доли компонентов, образующихся в
процессе химических реакций, к изменению той же величины вследствие
диффузии в зависимости от расстояния (ламинарный след) [109].
Ламинарный след на высоте 45 км, = 6,6 км/с, диффузионный член
отрицательный.
а также (0) = f (0) = 12, я, = V2i, "2 = u/aio, "з = 2U
и ах = Vm- Для тупого тела расчеты производились для высоты
43,7 км и скорости набегающего потока 6,5 км/с. Начальные условия (при х
= 0) на границе турбулентного ядра и на оси приведены в табл. 2.
Далее предполагается, что Н = Я " = const в следе, и начало координат (х
= 0) расположено приблизительно на расстоянии 20-30 диаметров тела от
донного среза. Из фигуры 70 в видно, что максимум температуры на оси
соответствует х!8тс = 420.
Р/Ро
0 1,0 2,0 3,0 4,0 5,0
1-----------------1__________________I------------------1---------------
---1__________________1
I---1-----1 I I I i I [II
О 0,4 0,8 1,2 1,5 20
но* X Ji.
"о; ' ^ ч>
Фиг. 70а. Турбулентный след за тупым телом. Распределение параметров
потока в начальном сечении, хс = 0 [109].
Высота 43,7 км, "^,=6,5 км/с. Условия при г- 0, х = 0: N0+ =9,7629, - 10Ю
частиц/см'; Т0 = 3,3384.10* К, р0 = 1,385-10-* кг/м', и0 = 3,6 км/с. 6тс
= 0,141 м.
Фиг. 706. Турбулентный след за тупым телом. Распределение концентрации
электронов вдоль оси [109]. втс = 0,141 м; NO+, =1 9,7629-Ю1" частиц/см*.
О 2,0 4,0 6,0 8,0 ГО,0 720 74,0 76,0 78,0
(x/SmJxlO-2
Фиг. 70в. Турбулентный след за тупым телом. Распределение параметров
потока вдоль оси [109].
и/"а,Р/Ро,т/то
0 2 4 6 8 70 72 74 76 18 ZQ
1------------1-----------1-1-1-----1-------1------1------1------т-------
-1
Фиг. 71а. Турбулентный след за тонким телом. Распределение параметров
потока в начальном сечении, хс = 0 [109]. Высота 45,7 км, = 7,2 км/с.
Условия при г = 0, х = 0: и0 = 0,72 км/с; 6С = 0,929 м; ро = 1,026-10-"
кг/м"; Т" = 3993,6 К; N0+ = 6.712-1010 частиц/см".
(X/S"c)x I0'z
Фиг. 716. Турбулентный след за тонким телом. Распределение концентрации
электронов вдоль оси [109].
6тс = 0,288 м, W+, = 8,712 -М" чаотиц/см*.
(atf&mjxrn-*
Фиг. 71в. Турбулентный след за тонким телом. Распределение параметров
потока вдоль оси [109].
168
ГЛАВА VIII
Для тонкого тела расчеты производились для высоты 45,7 км и скорости
набегающего потока 7,2 км/с. Начальные условия, условия на границе ядра и
условия полета те ше самые, что и в табл. 2. Так как применим интеграл
Крокко для уравнения энергии (416), в расчетах можно учесть начальные
отклонения значений полной энтальпии. Предполагается, что Нос - 0,38Не и
начало координат (х = 0) расположено немного ниже горла следа, откуда
следует, что u0c = 0,1и".
Таблица 2
ДАННЫЕ ДЛЯ РАСЧЕТА ТУРБУЛЕНТНОГО СЛЕДА [109]
Единица измерения Тупое тело Тонное тело
Высота КМ 43,7 45,7
"оо км/с 6,5 7,2
"е км/с 4,7 "оо
"02в 2,025-10-* "02"
"ое 0,233 0 Условия на
"Ne 0,1734 0 границе при
"NO 3,59-10-5 0 х = 0
"NO+ е 7,81.10-' 0
Те 745 К Те
N0+ частиц/см3 9,92.10(r) 0
Но Нос Не
"0 км/с 3,68 0,72
"О20 1,18.10-" 6,8-10-5
-О. 0,233 0,230
"N0 0,207 0,310 Условия на
"NO0 3,47-10-s 2,2-10-5 оси при
"NO* 3,53-10-5 3,26-10-5 х = 0
То 3338 К 3994 К
NO + частиц/см3 9,76- "м 6,71-1010
Но Не 0,38Яоо
г) при х = 0 0,450 -
Предыдущая << 1 .. 44 45 46 47 48 49 < 50 > 51 52 53 54 55 56 .. 90 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed