Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Цитович А.П. -> "Ядерная электроника" -> 80

Ядерная электроника - Цитович А.П.

Цитович А.П. Ядерная электроника — М.: Энергоиздат, 1984. — 408 c.
Скачать (прямая ссылка): yadernayaelektronika1984.djvu
Предыдущая << 1 .. 74 75 76 77 78 79 < 80 > 81 82 83 84 85 86 .. 166 >> Следующая


Сменные гибкие диски, или так называемые флоппи-диски, выполняют также из магнитной пленки, но скорость их вращения невелика, порядка сотен оборотов в 1 мин, и магнитоноситель находится в контакте с магнитными головками. Сравнительно большое время эксплуатации флоппи-дисков достигается специальной технологией изготовления слоя магнитоносителя. Емкость дисков не очень велика — на одном диске хранится не более 1—3 Мбит.

Гибкие диски часто используют в микро-ЭВМ, входящих в состав анализаторов и других приборов. Они удобны в работе, поскольку позволяют быстра производить смену дисков, из которых составляют библиотеки данных и программ.

Оптоэлектронные накопители обладают наибольшей плотностью записи, достигающей IO4—IO5 бит/мм2. В этих устройствах запись информации на фоточувствительный носитель ведется световым лучом. Известны системы с записью и считыванием при помощи лазерного луча, а также устройства следящего типа с электроннолучевыми трубками. Большими возможностями обладают накопители голографического типа, их иногда применяют в качестве систем массовой памяти в многомерных исследованиях (см. гл. 6).
Глава 4

Измерение временных распределений

§ 4.1. ВИДЫ ВРЕМЕННЫХ ИЗМЕРЕНИЙ

В экспериментальной ядерной физике и во многих прикладных задачах часто возникает необходимость в нахождении временных корреляций между двумя или многими событиями. В некоторых исследованиях определяется одновременность появления или непоявления нескольких событий. Для этого применяют методы совпадений и антисовпадений, которые широко используют 1B различных годоскопических системах, служащих для выделения и регистрации частиц в пространстве и во времени. Приведем примеры использования этих методов для решения различных физических задач.

Для определения числа частиц, имеющих определенное направление, часто применяют установку, состоящую из двух или нескольких счетчиков, подключенных к схеме совпадений, — так называемый телескоп. На рис. 4.1,а приведена схема телескопа, составленная мл двух счетчиков Д\ и Д2. В зависимости от прохождения частицы через счетчик (через один счетчик или через дна) па входы схемы совпадений поступают один или одновременно два импульса (рис. 4.1,6). Задача схемы совпадений заключается в том, чтобы выделить случаи одновременного поступления импульсов на входы и сигнализировать о таком событии. В рассматриваемой установке на выходе схемы совпадений сигналы будут возникать всякий раз, когда частица проходит оба счетчика, т. е. в выделенном телескопом угле. Так как электронные системы могут устанавливать одновременность событий всегда лишь с некоторой конечной точностью, то возможны случаи совпадений во времени между импульсами от разных частиц, проходящими под разными углами. Как правило, вероятность такого явления мала, но в некоторых случаях ее приходится учитывать.

Метод антисовпадений применяют в установке для регистраций очень малых активностей (рис. 4.2). В такой установке детектор должен быть очень хорошо защищен от внешних излучений. Однако свинцовая и бетонная защиты не могут полностью исключить попадания в детектор космических лучей и других про-

Bxod} Kk К I *

____k К г

і t

Выходу______^_________

5) t

Рис. 4.1. Схема телескопа (а) и временные диаграммы (б)

197
Рис. 4.2. Применение метода антировпадений при регистрации очень малых активностей:

1 — детектор; 2 — «ковер» счетчиков защиты; 3 — защита; 4 — исследуемый образец

никающих излучений. Поэтому установку защищают «ковром» из счетчиков, которые вместе с детектором, регистрирующим излучение исследуемого образца, подключают к схеме антисовпадений. Задача схемы антисовпадений заключается в том, чтобы на ее выходе появлялся сигнал, когда поступает импульс от внутреннего детектора, и чтобы сигнала на выходе не было, когда на входы приходят одновременно импульсы от внутреннего детектора и от «ковра» счетчиков. Таким образом, исключается регистрация внешнего излучения, пронизывающего счетчики защиты и внутренний рабочий счетчик.

Большое число задач связано с определением временных распределений событий, возникающих в определенной последовательности после некоторого первичного акта или процесса. Такие измерения ведут, например, при исследовании времени жизни возбужденных ядер или в спектрометрах, основанных на методе пролета частиц. В последнем случае создаются импульсные пучки частиц и по времени пролета ими определенного расстояния определяется их энергия.

В качестве примера рассмотрим нейтронный спектрометр с механическим прерывателем (рис. 4.3,а). Механический прерыватель представляет собой цилиндрический ротор, составленный из пластин двух сортов. Пластины из алюминия хорошо пропускают нейтроны, другие из кадмия или водородсодержащих пластмасс их поглощают и рассеивают. Ротор вращается с большой скоростью (от 100 до 10 000 об/мин) и помещается на пути выходящего из реактора нейтронного пучка. Через селектор проходят нейтроны только в те моменты, когда пластины ротора занимают положение, параллельное направлению пучка. Образующиеся пучки нейтронов распространяются вдоль вакуумной трубы и на конце ее регистрируются детектором. В каждой пачке частиц есть нейтроны разных энергий; поэтому вначале достигают детектора, и им регистрируются нейтроны больших энергий, затем регистрируются нейтроны меньших энергий. Напомним, что энергии нейтронов низких энергий определяется известной зависимостью I: //ш2/2, где v скорость; т — масса нейтрона. Поэтому время
Предыдущая << 1 .. 74 75 76 77 78 79 < 80 > 81 82 83 84 85 86 .. 166 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed