Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Чуриловский В.Н. -> "Теория оптических приборов" -> 69

Теория оптических приборов - Чуриловский В.Н.

Чуриловский В.Н. Теория оптических приборов — М.: Машиностроение, 1966. — 565 c.
Скачать (прямая ссылка): teoriyaopticheskihpriborov1966.djvu
Предыдущая << 1 .. 63 64 65 66 67 68 < 69 > 70 71 72 73 74 75 .. 203 >> Следующая

Пусть у осевой точки А (рис. II. 30) находится предмет у. Кроме того, в
пространстве предметов расположен еще входной зрачок оптического прибора
с центром в точке С. В пространстве изображений находится выходной зрачок
с центром в точке С'. Там же находится и изображение предмета у с осевой
точкой А Это изображение рассматривается глазом наблюдателя, центр зрачка
которого помещается в точке О'. На чертеже показаны отрезки р = СА и р' =
СА\
189
Представим себе далее ход главного луча, идущего от внеосевого конца
предмета у и проходящего через точки С и С', а также через внеосевой
конец изображения. Этот луч образует с оптической осью углы р и
Наблюдатель, центр зрачка глаза которого лежит в точке 0', видит
изображение у' под углом у'. При этом мы вводим отрезок k' = O'А' и
условимся считать начало этого отрезка лежащим в точке 0'. Так как свет
распространяется всегда по направлению к глазу (к точке 0'), то
отрезок k' - всегда
отрицательный.
То же самое следует сказать и относительно отрезка k - О А в пространстве
предметов, причем в точке 0 помещается центр зрачка глаза наблюдателя,
который (для сравнения) рассматривает непосредственно предмет у и видит
его под углом у.
Углы у и У' находятся из соответствующих треугольников:
V = -г: Y' = -?- (П. 126)
Подставив эти выражения в формулу (II. 125) и учитывая, что V = у /у,
получим
Г = У-^г. (11.127)
Этой формулой для видимого увеличения мы в дальнейшем будем пользоваться
в некоторых теоретических выкладках. Для практических задач оиа неудобна,
так как приобретает во многих частных случаях неопределенный вид.
Представив формулу (II. 127) в виде
г = (II. 128)
найдем величины у и у' из другой пары треугольников
у = - у' = - ру. (II. 129)
После подстановки этих значений вформулу (II. 128), (II. 129) получается
Г = 4г^-. (11.130)
р pk
Отношение р7р есть угловое увеличение Wc в зрачках
^- = U7?. (II. 131)
От углового увеличения Wc можно перейти к линейному увеличению Vc в
зрачках при помощи формулы:
(11.132)
190
отсюда следует
1Гс^с. (11.133)
Подставляя эту величину Wc вместо отношения в формулу (II. 130), получим
для видимого увеличения Г выражение
<п-134)
Эта формула позволяет определить видимое увеличение любого оптического
прибора. При этом в зависимости от того, служит ли прибор для
рассматривания далеких илн близких предметов, должен быть различным
образом выполнен выбор отрезков А и А', оставшихся неопределенными в
общей формуле (II. 134).
Рассмотрим применение формулы для Г в случае приборов ближнего действия,
имея в виду простейший из таких приборов - лупу. Положение выходного
зрачка лупы определяется положением зрачка глаза наблюдателя. Зрачок
глаза служит здесь и апертурной'диафрагмой. Поэтому отрезок р'
(расстояние от выходного зрачка прибора до изображения) и отрезок А'
(расстояние от зрачка глаза до изображения), по сути дела, совпадают,
независимо от их величины. В результате формула (II. 134) приобретает для
прибора близкого действия вид
Г = ^. (11.135)
Воспользуемся далее формулой для отрезка р
п * Vc - V р n-f VVC 1
Тогда получим вместо (II. 135)
Г = т^Ьг (IL136>
Линейные увеличения V и Vc определяются по формулам:
V = --~; = (II. 137)
Вследствие этого находим вместо выражения (II. 136)
Г = Y .. ¦ (11.138)
f (*.-¦>Ч
На чертеже (рис. II. 31) представлена лупа, действующая совместно с
аметропическим глазом. Предмет у находится на расстоянии х от переднего
фокуса F лупы. Изображение у' находится на расстоянии х' от заднего
фокуса F' лупы. Зрачок глаза, служащий выходным зрачком лупы, находится
иа расстоянии х'с от
191
заднего фокуса F' лупы. Для того чтобы глаз мог работать без напряжения
аккомодации, необходимо, чтобы осевая точка А' изображения совпадала с
дальней точкой Д глаза. Поэтому отрезок С'А' является ие только
одновременно отрезками р и k, ио и отрезком а, связанным с аметропией А
глаза формулой
а = 12°°. . (И. 139)
По чертежу находим
х'^а+ь, (11.140)
а иа основании выражения (II. 139)
, 1000 , ' утт 1 Л1\
Xf = -T-+Xc. (11.141)
Вследствие этого выражение (И. 138) приводится к виду
г = -т(1+Щ- (ПЛ42>
Остается еще условиться относительно выбора отрезка k: с какого
расстояния наблюдатель рассматривает предмет невооруженным глазом? Чтобы
напряжение аккомодации ие было для него утомительным, будет наиболее
правильным считать отрезок k равным расстоянию наилучшего видения,
принимаемому 250 мм; k - -250 мм, так как отрезок k отрицательный.
В случае эмметропического глаза в формуле (II. 142) нужно положить: А =
0. Поэтому для видимого увеличения Г0 лупы при эмметропическом глазе
получается известная формула
Г0=^. (11.143)
Видимое увеличение Г0 лупы зависит только от одного ее конструктивного
параметра - фокусного расстояния. Эта формула справедлива и для
микроскопа.
192
Для аметропического глаза Находим из выражения (II. 142)
г-г.^+ш)- <ПЛ44>
Однако, если зрачок глаза совмещен с задней фокальной плоскостью лупы и
Предыдущая << 1 .. 63 64 65 66 67 68 < 69 > 70 71 72 73 74 75 .. 203 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed