Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Чуриловский В.Н. -> "Теория оптических приборов" -> 58

Теория оптических приборов - Чуриловский В.Н.

Чуриловский В.Н. Теория оптических приборов — М.: Машиностроение, 1966. — 565 c.
Скачать (прямая ссылка): teoriyaopticheskihpriborov1966.djvu
Предыдущая << 1 .. 52 53 54 55 56 57 < 58 > 59 60 61 62 63 64 .. 203 >> Следующая

проектирующие изображение на экран: кинопроекторы, эпидиаскопы,
проектирующие изображение прозрачных н непрозрачных картин, а также
различные проекционные устройства, получившие в последние годы широкое
применение в качестве контрольно-измерительных приборов в^промышленности,
например проекторы для контроля размеров мелких деталей. В связи с
микроминиатюризацией элементов электронных схем такие контрольные
проекторы приобретают в настоящее время большую актуальность в нашей
промышленности. Малая деталь освещается при помощи специальной
осветительной системы и помещается перед объективом проектора, а ее
теневое изображение, сильно увеличенное (в 50-200х), получается на
большом экране. Так как
162
увеличение объектива заранее известно, то на экране'может быть вычерчен
контур контролируемой детали, каким он должен быть по расчету или по
конструкции. При этом отступления от правильной конфигурации детали
становятся отчетливо видимыми и легко измеримыми.
Кроме проекционных аппаратов, к приборам с малой задней апертурой следует
отнести ряд осветительных и сигнализационных приборов дальнего действия:
прожекторы, маячные огни, сигнальные установки различного типа И
назначения, начиная от светофора и кончая оптическим телефоном.
При определении светосилы прибора с малой задней апертурой следует
воспользоваться второй формулой (II. 64), полагая в ней п = п' = 1 и
считая угол а' малым
Н = та'2. (11.76)
Здесь, аналогично случаю малой передней апертуры, следует положить
"'=¦?. (Ч-77)
где ?>' - диаметр выходного зрачка прибора;
р' - расстояние от выходного зрачка до изображения.
Подставляя найденное значение угла а' в формулу (II. 76), получим удобную
формулу для светосилы проекционных приборов
Я = т-^-. (11.78)
В этой формуле введена величина S' площади выходного зрачка прибора
S' яСУ2. (II. 79)
Вследствие формулы (II. 27) можно, пользуясь выражением (II. 78),
написать следующее выражение для освещенности Е, создаваемой проектором
иа экране:
? = т8 . (11.80)
Это выражение известно в литературе под названием закона Манжена, хотя
первым его получил не французский военный инженер А. Манжен, а русский
электротехник В. Н. Чиколев (1845- 1898 гг.).
Из формулы Маижеиа-Чиколева следует, что освещенность экрана
пропорциональна площади S' выходного зрачка. Эго положение справедливо,
однако, только при условии, что выходной зрачок полностью заполнен
светом. Если же это условие не соблюдено, то в S' должна входить не вся
площадь зрачка, а только ее

163
действующая (т. е. заполненная светом) часть. Обычно в выход-иом зрачке
проектора получается изображение источника света. При расчете проекторов
нужно стремиться к тому, чтобы изображение источника света полностью
заполняло выходной зрачок прибора.
Если источником света служит лампа накаливания, то ее вольфрамовая нить
образует обычно несколько параллельных спиралей. Средняя яркость В лампы
дается для площади, охватывающей спирали лампы в виде прямоугольника
(рис. II. 18, а). Если круглое отверстие выходного зрачка целиком лежит
внутри этого прямоугольника, то площадь S' определяется по формуле (II.
79).
Если же части отверстия выходного зрачка лежат вне этого прямоугольника
(заштрихованные сегменты на рис. II. 18, б), то их площадь нужно вычесть
из площади выходного зрачка.
При определении освещенности на экране кинопроектора следует учитывать,
что свет на экран поступает с перерывами, используемыми для смены кадров
(обычно 25 кадров в секунду). Время, в течение которого свет ие поступает
на экран, составляет около 50% от общего времени
проекции. Поэтому и воспринимаемая зрителем освещенность
экрана падает в два раза по сравнению с освещенностью экрана при
непрерывном освещении.
Оптической системой прожекторной установки служит вогнутое зеркало,
большей частью параболической формы (рис. II. 19). У фокуса F зеркала
находится источник света (дуговая лампа). Лучи света, идущие от осевой
точки источника света, образуют после отражения от зеркала пучок
параллельных лучей, диаметр которого равен диаметру D зеркала. Но не
следует думать, что все лучи, исходящие из источника света, преобразуются
зеркалом прожектора в одни параллельный пучок лучей. Лучи света,
излучаемые любой внеосевой точкой источника, образуют также параллельный
пучок лучей, идущий, одиако, не вдоль оптической оси зеркала, а наклонно
к ней. Все множество таких наклонных пучков лучей заполняет расходящийся
конус с углом рассеяния е, величина которого определяется формулой,
получаемой по чертежу,
(11.81)
Рис. И. 18
¦ - ~т>~ *
где d - диаметр источника света (диаметр кратера положительного угла
дуговой лампы); f - фокус-ное расстояние зеркала.
164
Выходным зрачком прожектора служит отверстие его зеркала. Для
наблюдателя, смотрящего (через плотный светофильтр) на зеркало прожектора
с достаточно большого расстояния, вся площадь зеркала представляется
светящейся. При этом вследствие закона Кирхгофа (II. 30) видимая яркость
Предыдущая << 1 .. 52 53 54 55 56 57 < 58 > 59 60 61 62 63 64 .. 203 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed