Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Чуриловский В.Н. -> "Теория оптических приборов" -> 139

Теория оптических приборов - Чуриловский В.Н.

Чуриловский В.Н. Теория оптических приборов — М.: Машиностроение, 1966. — 565 c.
Скачать (прямая ссылка): teoriyaopticheskihpriborov1966.djvu
Предыдущая << 1 .. 133 134 135 136 137 138 < 139 > 140 141 142 143 144 145 .. 203 >> Следующая

Из чертежа находим следующее условие неподвижности зрачков:
?-----/. (IV. 214)
24'
371
Но отрезки t н ? в телескопической системе связаны формулой (IV. 41),
выведенной в § 80. Вследствие (IV. 241) из формулы (IV. 41) получаем
(IV. 215)
Отсюда находится отрезок I, определяющий положение неподвижного входного
зрачка
(IV. 216)
Еще удобнее выразить отрезок t не через Д, а через d. Для этого из
формулы (IV. 41) вследствие (IV. 19) находим, исключая Д,
Г d Г-1 '
(IV. 217)
а подставив значение .Д в (IV. 216), получим окончательно
, _ га
' Г* + Г
(IV. 218)
Рис. IV. 33 Например, при Г=2 най-
дем t = 0,4ds Отрезок t оказывается несколько меньше половины расстояния
d между линзами. Для того чтобы рассчитанное таким образом расположение
зрачков действительна осуществилось в рассчитываемой системе, необходимо,
чтобы в точке С' находился центр входного зрачка той части перископа,
которая следует за трубкой Галилея.
Наиболее совершенными для перемены увеличения следует признать устройства
третьего вида, в которых происходит перемещение компонентов вдоль
оптической оси. Заметим здесь, что вращение телескопической трубки
Галилея может быть заменено перемещением одного компонента вдоль
оптической оси.
Для этого трубка Галилея должна состоять из трех компонентов (рис. IV.
33): двух неподвижных одинаковых и симметрично расположенных рассеивающих
компонентов / ,и III и собирательного компонента //, который может
занимать два разных положения А и В. Когда компонент II находится в
положении А, то компоненты / и // вместе образуют положительный объектив
галилеевской трубки, а отдельно стоящий компонент III служит
отрицательным окуляром. Когда же компонент II занимает положение В
(показанное штрихами), то он совместно с компонентом III образует
положительный объектив, а компонент I становится отрицательным окуляром.
Таким образом, перемещение компонента II из положения А в положение В
совершенно равносильно по-
372
вороту всей системы на 180° вокруг оси, проходящей через среднюю точку О
на оптической оси.
Расчет такой системы мы произведем при положении А компонента II.
Пусть q> - сила системы, составленной из линз I и II.
Тогда
<Р = <Pi + <Ь - 4>i4>г<к- (IV- 219)
Для заднего фокального отрезка s'F этой системы имеем
s'f= (IV. 220)
Кроме того,
Фз = Ф1 (IV. 221)
и
Г(tm)-у- (IV. 222)
Из последнего выражения следует
Ф = ~2!-. (IV. 223)
С другой стороны, так как задний фокус системы из линз I и II должен
совпадать с передним фокусом линзы III,
d,2 = = sF -[- . (IV. 224)
После простых преобразований находим из (IV. 224)
ф|^2 - 1 - Г + ГфЛ, (IV. 225)
отсюда определяем ф! нли'/i
(IV. 226)
- Из (IV. 219) вследствие (IV. 223) получаем после несложных
преобразований выражение для Д
^ = гТГ=Т- (IV. 227)
Формулы (IV. 226) и (IV. 227) позволяют решить поставленную задачу.
Положим, например: Г = 2х; d, = 15,0 мм\ da = 60,0мм. Полученные здесь
формулы дают: Д = -30,0 мм\ f'i - 30,0 мм.
Так как вращение трубки Галилея мы заменили теперь перемещением
компонента II вдоль оптической осн, нам нет необходимости стремиться к
особенно малой длине этой трубки. Неподвижные зрачки, как мы вндим,
расположены внутри трубки Галилея. Это, конечно, неблагоприятно для
получения малых габаритов призмы куб н других деталей верхней головки
перископа. Трубка Кеплера была бы лучше, так как в ней неподвижные зрачки
расположены снаружи трубки. Это следует из формулы (IV. 218),
373
по которой при отрицательном Г н отрезок ( становится отрицательным.
Однако сделать трубку Кеплера вращающейся невозможно из-за ее
значительной (по сравнению с трубкой Галилея) длины. Но это возражение
отпадает, если и здесь заменить вращение этой трубки продольным
перемещением компонентов.
Такая замена действительно может быть выполнена (рис. IV. 34). Зрительная
трубка Кеплера состоит из двух одинаковых и симметричнорасположенных,
неподвижных и положительных компонентов / и IV и двух также одинаковых и
симметрично расположенных положительных компонентов II и III, жестко
связанных между собой общей оправой и перемещающихся вместе
вдоль оптической оси. При этом они могут занимать либо положение А, либо"
положение В, симметричное с А. Если линзы II и III занимают положение А,
то компонент / играет роль ' объектива трубы Кеплера, компонент II служит
коллективом, а компоненты III и IV вместе - глазной линзой окуляра. Если
же линзы II и III находятся в положении В, то линзы lull образуют вместе
глазиую линзу окуляра, линза III служит коллективом, а лннза IV -
объективом трубы. И в этом случае перемещение компонентов II и III из
одного положения в другое равносильно повороту всей системы вокруг
средней оси.
Мы не будем здесь задерживаться на исследовании этого интересного
частного случая и перейдем к рассмотрению некоторых положений общей
теории действия компонента, перемещающегося вдоль оптической оси. Основой
этой теории служит теорема, которой можно придать такую формулировку:
Предыдущая << 1 .. 133 134 135 136 137 138 < 139 > 140 141 142 143 144 145 .. 203 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed