Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Чуриловский В.Н. -> "Теория оптических приборов" -> 137

Теория оптических приборов - Чуриловский В.Н.

Чуриловский В.Н. Теория оптических приборов — М.: Машиностроение, 1966. — 565 c.
Скачать (прямая ссылка): teoriyaopticheskihpriborov1966.djvu
Предыдущая << 1 .. 131 132 133 134 135 136 < 137 > 138 139 140 141 142 143 .. 203 >> Следующая

итальянской фирмы "Офнчнне Галилео" (рис. IV. 28). Длиннофокусный
объектив 2 служит в то же время и защитным стеклом. Свет, прошедший через
него, далее проходит через прямоугольную призму / и образует изображение
далекого предмета в фокальной плоскости, лежащей на коллективе 6.
ГкК
366
Плоское зеркало 4 находится при этом в вертикальном положении, показанном
штрихами. Если же зеркало 4 после поворота на 45° вокруг осн 3 займет
положение, показанное сплошной линией, оно преградит доступ свету,
идущему от объектива 2, и начнет действовать короткофокусный объектив 5,
вставленный во второе нижнее окно головки перископа. Свет, вошедший в
объектив 5 и отразившийся от зеркала 4, образует изображение далекого
предмета (в уменьшенном масштабе) на коллективе 6 в том же месте, где
было изображение, полученное при помощи верхнего объектива 2. Благодаря
такому устройству перемена увеличения осуществляется путем простого
поворота зеркала 4, и все устройство вписывается в очень тесные габариты
верхней головки. С развитием авиации описанная кон-
Чтобы объяснить, почему конструкторы стремятся помещать - Рис' IV*
29
устройство для перемены увеличения в самом начале зрительной трубы,
рассмотрим упрощенную схему зрительной трубы с переменой увеличения (рис.
IV. 29). Такую трубу можно мысленно разбить на трн части: постоянную
часть А, предшествующую системе для перемены увеличения, самое систему В,
в которой совершается перемена увеличения, и постоянную систему С,
следующую за системой для перемены увеличения.
При перемене увеличения угол поля зрения 2(3' со стороны окуляра и
диаметр D' выходного зрачка остаются постоянными. Поэтому вся часть С
работает при постоянных и не чрезмерно больших апертуре и поле зрения.
Если для какого-либо компонента этой системы возрастает диаметр пучков,
то уменьшается угол -их наклона и, наоборот, так как на основании
инварианта Лагранжа- Гельмгольца нх произведение постоянно.
В иных условиях работает система А. Если включено малое увеличение Гм,
система А работает при малом диаметре Dм входного зрачка, но при большом
угле поля зрения 2{3Б. Когда включено большое увеличение ГБ, то система А
имеет большой диаметр DB и малый угол поля зрения 2(3^. Конечно, при этом
будет иметь место равенство
Справедливость этого выражения доказывается следующим образом. Имеем
струкция верхней головки перископа потеряла практическое значение, так
как она не позволяет визировать в зенит.
DM tg Ps = DB tg рм.
(IV. 205)
Dm - I mD ; De - TgD', где D'-диаметр выходного зрачка трубы.
(IV. 206)
367
После подстановки значений DM и DB b~(IV. 205) получаем
Гж tg Рб = Гв tg Рм = const, (IV. 207)
что, по существу, совпадает с выражением (IV. 49).
Нужно, однако, иметь в виду, что оптическая система А должна быть
рассчитана на большой диаметр DB зрачка и на большой угол поля зрения
2{55, хотя эти величины появляются в системе А не одновременно, а
последовательно. Произведение Гб tg может во много раз превосходить
обычную величину этой константы и поэтому вызывает, во-первых,
затруднения при габаритном расчете, не позволяя получить значительную
длину системы при малых диаметрах лннз, а во-вторых, невозможность
получения хорошей коррекции аберраций при окончательном аберрационном
расчете системы.
Отсюда и вытекает стремление конструкторов к сокращению части А
зрительной трубы нли, иными словами, к перенесению системы В как можно
ближе к началу трубы. В таких системах, как перископы подводных лодок,
где габаритные требования поставлены особенно остро, система для перемены
увеличения должна находиться у верхней головки перископа, несмотря на все
конструктивные трудности н неудобства, вызываемые таким расположением
системы.
Однако в тех случаях, когда не ставятся жесткие требования к габариту
системы, возможно устройство перемены увеличения в оборачивающей системе
зрительной трубы. Из формулы (IV. 204) видно, что сменной может быть либо
первая, либо вторая линза оборачивающей системы. Если сменной сделана
первая линза (/з) , то при малом увеличении ставится лннза с большим
фокусным расстоянием, а так как длина всей зрительной трубы остается
неизменной, то прн малом увеличении получается малое расстояние d между
оборачивающими линзами, а прн большом увеличении - большое.
Если же сменной является вторая линза оборачивающей системы (/4), то прн
малом увеличении требуется малое фокусное расстояние линзы, что следует
нз формулы (IV. 204). Поэтому при малом увеличении в этом случае
получится большое расстояние d между оборачивающими линзами. Но при малом
увеличении получается большой угол (50> образованный главным лучом
наклонного пучка с осью на этом участке. Это приводит к резкому повышению
затенения наклонных пучков. Поэтому значительно выгоднее в габаритном
отношении делать сменной первую, а не вторую лннзу оборачивающей системы.
На чертеже (рнс. IV. 30) приведена схема оптики половины большой
стереотрубы. YY - плоскость симметрии трубы. В трубе расположены
Предыдущая << 1 .. 131 132 133 134 135 136 < 137 > 138 139 140 141 142 143 .. 203 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed