Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Чуриловский В.Н. -> "Теория оптических приборов" -> 126

Теория оптических приборов - Чуриловский В.Н.

Чуриловский В.Н. Теория оптических приборов — М.: Машиностроение, 1966. — 565 c.
Скачать (прямая ссылка): teoriyaopticheskihpriborov1966.djvu
Предыдущая << 1 .. 120 121 122 123 124 125 < 126 > 127 128 129 130 131 132 .. 203 >> Следующая

увеличения Г сложной зрительной трубы. Из треугольника B\MF\ находим
Л
Ш
Рис. IV. 20
(IV. 105)
22 В. Н. ЧурьлавсКиЙ 574
337
Таким же образом получим из треугольника B3M'F3
tg?
(IV. 106)
Воспользовавшись далее формулой (IV. 21), найдем, применяя (IV. 105) и
(IV. 106)
где V - линейное увеличение оборачивающей системы. Поэтому получим
окончательно
словами, зрительная труба с оборачивающей системой дает прямое
изображение.
Обычно трубы с оборачивающей линзовой системой имеют более сложное
устройство: оборачивающая система разбита на два компонента с
параллельным ходом пучков лучей между ними; кроме того, в задней
фокальной плоскости объектива расположен коллектив. Оба эти мероприятия
способствуют получению наибольшей длины зрительной трубы При минимальном
диаметре лнпз системы. Таким образом, оптическая система зрительной трубы
состоит из пяти компонентов (рис. IV. 21). Крайний луч, проходящий через
край входного зрачка параллельно оптической оси, после объектива /
проходит чёрез его задний фокус F\, совмещенный с главной точкой
коллектива II и с передним фокусом F3 первой линзы III оборачивающей
системы. Луч проходит через коллектив, не отклоняясь от своего
направления, а после линзы III он снова пойдет параллельно оптической
оси. Поэтому система, состоящая из линз /, II и III, - телескопическая.
Ее видимое увеличение
После прохождения через вторую линзу IV оборачивающей системы, луч
пройдет через ее задний фокус F\, совпадающий
с передним фокусом Fb окуляра V. Поэтому после выхода нз окуляра этот луч
будет снова параллелен оптической осн и пройдет через край выходного
зрачка системы. Мы вндим, таким образом,
Г
tg tg р
(IV. 107)
Но, очевидно,
(IV. 108)
г= - V Л-.
(IV. 109)
Мы имеем: V < 0; 7i >"0; /з > 0. Поэтому Г > 0, иными
Г,=
• (IV. 110)
338
что система, состоящая из компонентов IV и V - телескопическая. Ее
видимое увеличение
г, = -4. (IV. Ill)
15
Видимое увеличение Г всей сложной зрительной трубы мы получим по формуле
Г-^rjV (IV. 112)
Вследствие (IV. 110) и (IV. 111) находим отсюда известную формулу для
видимого увеличения сложной зрительной трубы
Г - -ут7 • (IV. 113)
/З'З
IF Ш Ш 1
§L
Рис. IV. 21
Главный луч, проходящий через центр С входного зрачка и образующий угол
(3 с оптической осью, строится до коллектива показанным выше способом
(рис. IV. 20). Дальнейший его ход зависит от силы коллектива. Мы выберем
силу коллектива II (рис. IV. 21) таким образом, чтобы после преломления в
линзе III главный луч пересекал оптическую ось в точке С0, делящей
пополам расстояние d между компонентами III и IV оборачивающей системы.
Для этого воспользуемся следующим построением: через точку М пересечения
главного луча с главной плоскостью коллектива II и через главную точку В3
линзы III проводим вспомогательный луч, образующий с осью угол f30. Через
точку С0, определяемую как указано выше, проводим главный луч D3DX
параллельно лучу МВ3. Соединив точки М и Dd прямой, получим ход главного
луча между линзами // и III. Далее проводим под тем же углом р0 к оси
вспомогательный луч В4М' н определяем точку ЛГ его пересечения с задней
фокальной плоскостью лиизы IV. Через точки 04 и АГ проводим ход луча
D4Db. Наконец, проводя вспомогательный луч М Вь через точку М и главную
точку Въ окуляра, прочертим ход главного луча DbC' после выхода из
зрительной трубы параллельно лучу ЛГ?В. В точке С'
339
пересечения луча DbC' с оптической осью лежит центр выходного зрачка
зрительной трубы.
В плоскости, нормальной к оси и проходящей через точку С0, получается
промежуточное изображение входного зрачка. Последний часто бывает
расположен неудобно для помещения в нем материальной диафрагмы,
ограничивающей его размеры (например, внутри головной призмы трубы).
Поэтому целесообразно именно у точки С0, посередине между компонентами
оборачивающей системы, поместить материальную диафрагму, служащую
апертурной диафрагмой системы. Что касается полевой диафрагмы, то с целью
получения резкого ограничения поля зрения ее следует поместить в
плоскости второго, действительного изображения FaM • Расстояние d можно
менять в широких пределах, не нарушая телескопичности системы и ие
изменяя ее видимого увеличения. Этим пользуются прн сборке труб для того,
чтобы при неточно выдержанных фокусных расстояниях компонентов (обычно
фокусные расстояния выполняются с допуском в 2-396) получить точную длину
(или перископичность) трубы. Однако расстояние d между линзами III и IV
не должно быть больше некоторой величины, зависящей от степени
допустимого затенения наклонных пучков. Введем величину х, называемую
коэффициентом аатене-ния и определяемую выражением
* = (IV. 114)
Здесь D - диаметр входного зрачка;
D - ширина наклонного пучка, измеренная в плоскости входного зрачка (рис.
IV. 21).
Во избежание недопустимого срезания наклонного пучка оправами линз III и
IV нужно поставить условие, чтобы нижний крайний луч EsEa наклонного
Предыдущая << 1 .. 120 121 122 123 124 125 < 126 > 127 128 129 130 131 132 .. 203 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed