Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Чуриловский В.Н. -> "Теория оптических приборов" -> 111

Теория оптических приборов - Чуриловский В.Н.

Чуриловский В.Н. Теория оптических приборов — М.: Машиностроение, 1966. — 565 c.
Скачать (прямая ссылка): teoriyaopticheskihpriborov1966.djvu
Предыдущая << 1 .. 105 106 107 108 109 110 < 111 > 112 113 114 115 116 117 .. 203 >> Следующая

спосооом на поверхность стеклянной пластнпки, должна быть помещена также
в плоскости промежуточного действительного изображения. Невозможность
создания марки в поле зрения трубы Галилея не позволяет применять ее для
наводки иа какую-либо точку предмета, что, очевидно, необходимо как в
любом угломерном приборе, так и в различных прицелах. Вследствие этого
область применения зрительных труб галилеевского типа ограничивается лишь
группой наблюдательных приборов (например, театральный бинокль).
К этим двум недостаткам - неустранимости затенения и отсутствию марки в
поле зрения - следует добавить еще один, являющийся наиболее важным:
малое Тюле зрения. Чтобы понять происхождение этого недостатка,
представим себе, что луч АЭг (рнс. IV. 6) проходит через край свободного
отверстия объектива I. Найдем величину и положение изображения отверстия
объектива через оптическую систему зрительной трубы. Графически для этого
нужно-построить ход луча, проходящего под любым углом наклона к осн через
точку L, т. е. через совмещенные главные точки объектива. Такой луч BLE
проходит без преломления у точки L и встречает главные (совмещенные)
плоскости окуляра в точке Е. Чтобы построить ход луча, преломленного
окуляром II, применим известный графический прием: продолжим луч BE до
пересечения с передней фокальной плоскостью MF2 окуляра; точку М соединим
с (совмещенными) главными точками К окуляра; проведем искомый луч ЕВ'
параллельно К М. Продолжим луч ЕВ' в обратном направлении до пересечения
с осью системы в точке L', являющейся изображением точки L, центра
отверстия объектива I. В плоскости, перпендикулярной к оптической оси и
проходящей через точку L', лежит изображение входного отверстия
объектива, а точка D' пересечения этой плоскости с продолженным лучом
DtA' определяет положение края этого изображения, а потому и его
величину.
Это изображение входного отверстия мнимое и расположено' внутри трубы.
Наблюдатель поэтому лишен возможности совместить зрачок своего глаза с
изображением входного отверстия. Центр зрачка глаза наблюдателя находится
где-либо за окуляром, например, в точке С'. Изображение входного
отверстия служит в таком случае выходным люком и ограничивает видимое
поле зрения: угол D'C'L' представляет собой половину угла поля зрения
прибора со стороны глаза (угол |Г). Прн заданном увеличении Г трубы
увеличить изображение входного отверстия можно только путем увеличения
диаметра объектива. Но этот путь обычно оказывается отрезанным (например,
в бинокулярных приборах из-за определенной глазной базы наблюдателя,
которой должно.
300
равняться расстояние между параллельными осями двух труб бинокулярного
прибора).
Малый и не поддающийся увеличению угол поля зрения служит препятствием
для применения труб галилеевского типа в современных оптических приборах,
особенно в приборах военного назначения, где приходится вести наблюдение
за весьма быстро перемещающимися целями.
Выше мы привели графический метод нахождения положения и величины
выходного люка, предполагая, что полевой диафрагмой (и входным люком)
служит оправа объектива. Та же задача легко может быть решена и расчетным
путем. Для определения I Е Вх'эр
? L' К С Е'
~~ т- -L VJ-T--
? > -• "**1
Рис. IV. 7
величины диаметра выходного люка DA можно, очевидно, воспользоваться
формулой (IV. 23), выведенной выше для зрачков,
Рл
г '
А.
(IV. 34)
где Da - диаметр свободного отверстия объектива;
Г - видимое увеличение зрительной трубы Галилея.
Для определения положения точки L', центра выходного люка, проще всего
воспользоваться формулой (IV. 32). Заметим, что расстояние хл от
переднего фокуса объектива до центра L входного люка равно заднему
фокусному расстоянию Д объектива (рис. IV. 7): хА = - Д = Д. Поэтому из
(IV. 32) следует
(IV. 35)
Здесь хА = F'zL - расстояние от заднего фокуса окуляра до центра L'
выходного люка. Вследствие (IV. 19) получим из (IV. 35)
h
Г
(IV. 36)
301
Этим простым выражением и определяется положение выходного люка.
Найдем положение входного зрачка, считая, что выходным зрачком служит
зрачок глаза наблюдателя. Пусть центр С' выходного зрачка находится на
заданном расстоянии Г = КС' от задней главной точки К окуляра. Тогда
отрезок х = F^C определяется по чертежу (рис. IV. 7)
X =-№-<'). (IV. 37)
Вследствие этого получим, применяя формулу (IV. 32) для нахождения
отрезка х - РгС,
х = -Г2 (/2 - О* (IV. 38)
Пользуясь формулой (IV. 19), найдем
* = Г(/; + Г<'). (IV. 39)
Определим отрезок t = LC от главной передней плоскости
объектива до входного зрачка
t = x-\-f\ = x - f[. (IV. 40)
Вследствие (IV. 39) получим окончательно
f=(r-i)/; + rv. (iv. 41)
Например, при Г = 4 *, Д = 120 мм и t = 12 мм найдем по
формуле (IV. 41) t - 522 мм. Учитывая, что расстояние d между
компонентами этой зрительной трубы равно всего лишь 90 мм, можно
утверждать, что мнимый входной зрачок трубы находится за головой
наблюдателя.
Такой большой вынос входного зрачка влечет за собой значительное срезание
Предыдущая << 1 .. 105 106 107 108 109 110 < 111 > 112 113 114 115 116 117 .. 203 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed