Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Чжен П. -> "Отрывные течения. Том 3" -> 21

Отрывные течения. Том 3 - Чжен П.

Чжен П. Отрывные течения. Том 3 — М.: Мир, 1973. — 334 c.
Скачать (прямая ссылка): otrivnietecheniyat31973.pdf
Предыдущая << 1 .. 15 16 17 18 19 20 < 21 > 22 23 24 25 26 27 .. 126 >> Следующая

где г)р -параметр положения
т|Р = 1/(2 VI) (26)
или
Л = ?Лр. (27)
а Р - переменная интегрирования.
Интеграл количества движения определяет положение поточной системы
координат относительно исходной. Ограничиваясь рассмотрением
адиабатического отрывного режима течения, для изоэнергетических условий в
области смешения имеем
- = 1 Tsa '
где Тs - температура торможения. Смещение поточной системы относительно
исходной, определяемое интегралом количества движения т]тп' = Ут'Цр/Ъъ
задается в виде
'Пт' = 'Пт' {фг (?)> Лр> ^2а) =
= 1*-Чя + (1-СУ (ПР .
(28)
О - оо
где С = и/имакс - безразмерная скорость, заменяющая число Маха
с = {1 + (^ТТм>Г''' (28а>
а т|д - исходная величина, выбранная достаточно большой, так что
1 -ф {ф2 (?). Лр> Ля } < <-
где t - малая величина.
Положение T]s линии тока s определяется из уравнения неразрывности с
помощью зависимости
Т)Д г
Г ф dr\ Hf"*
J 1 С1аФ2 б2Ргаи2а (1 С1а)
4*
52
ГЛАВА X
f " Г ф2(1 -ф2)
/90ч
J 1-С1аф2 + ЛрЗ 1-С8аф| '
( '
- оо О
где
Gs = j pz/ dt/, (30)
а скорость вдоль линии тока может быть рассчитана по уравнению (25).
Граничная линия тока j струи, соответствующая положению
и отделяющая набегающую жидкость от жидкости в застойной зоне,
определяется из условия Gs = 0. Таким образом,
1
Г Ф^Л f Ф2 ЙТ1 , Г ф2(1-ф2Ы?
J 1 - С1аЧР2 J 1 - С|аф2 J 1-С^Ф2 • ''
Ylj -оо О
IV. Возрастание давления в области повторного сжатия в конце
отрывной области течения определяется примыкающим внешним течением в
соответствии с допущением I, а сжатие во внешнем потоке-плоским косым
скачком между областями 3 и 4. Таким образом, если заданы условия в
набегающем внешнем потоке, а для расчета угла отклонения (@3а -04а)
используется соотношение
-?-=^(М2а, 03а-(c)4а), (32)
Р 3 Р 3
то можно вычислить статическое давление в диссипативной области за
скачком.
V. В отрывной области масса должна сохраняться. Упомянутое выше
условие смыкания линий тока получается из условия сохранения массы в
отрывной зоне и применяется к линии тока d (с безразмерной координатой
внутри зоны смешения), которая приходит в критическую точку области
замыкания. На этой линии тока уровень механической энергии выражается
через давление торможения рs3d в поперечном сечении, так что вдоль нее
повторное сжатие происходит при полном преобразовании кинетической
энергии до статического давления р4 в поперечном сечении 4, т.е.
Ps3d (33)
Рз Рз
Отношение pjp^ можно определить, если известны условия в набегающем
внешнем потоке и определен угол отклонения (0за - 04 а)- Из условия
адиабатичности потока левая часть уравнения (33) задается в виде
(i+Jz±mL)T/(V_1)- (34)
ДОННОЕ ДАВЛЕНИЕ
53
Это условие смыкания, которому удовлетворяет линия тока d, если жидкость
вдоль линий тока, имеющих pSs!P\< 1> не может проникать в область р4, а
жидкость вдоль линий тока, имеющих Рзз/Ра > li проходит через область
повторного сжатия. Корст
[30] называет след "открытым", когда в отрывную зону подводится
дополнительная масса Gb (масса на единицу ширины, поступающая в след
извне за единицу времени) либо путем вдува, либо за счет возвратного
течения из области высокого давления за зоной повторного сжатия. Условие
сохранения массы в следе
Gb + Ga = 0, (35)
где Gs - масса на единицу ширины, протекающая за единицу времени между
линией тока, ограничивающей струю, и линией тока s.
Кроме того,
Ps За____Ps 3s _ 4 /QC\
Ps3d ~ P4 ~~ ^ *
Корст [30] называет след "замкнутым", если Gb и Gs равны нулю и
Т) " п 1 Т) п о i
1, (37)
Ps Pi
где индекс / относится к условиям вдоль линии тока, ограничивающей струю.
Так как в диссипативной области вблизи замыкающего скачка возможно
обратное течение, то, строго говоря, замкнутого следа не существует. Но
такой идеализированный замкнутый след может быть использован в
практических расчетах.
Принципиально система уравнений, соответствующая допущениям I - V,
достаточна для решения задачи донного давления. Однако для соотношений
Предыдущая << 1 .. 15 16 17 18 19 20 < 21 > 22 23 24 25 26 27 .. 126 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed