Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Чжен П. -> "Отрывные течения. Том 3" -> 104

Отрывные течения. Том 3 - Чжен П.

Чжен П. Отрывные течения. Том 3 — М.: Мир, 1973. — 334 c.
Скачать (прямая ссылка): otrivnietecheniyat31973.pdf
Предыдущая << 1 .. 98 99 100 101 102 103 < 104 > 105 106 107 108 109 110 .. 126 >> Следующая

потока у кромок происходил на больший угол. Существование висячего скачка
возможно при условии, что нормальная составляющая скорости к скачку
больше скорости звука. Без учета толщины вытеснения пограничного слоя это
условие выполняется в работах [7, 18,19]. Отрыв потока на пластине Л =75°
происходил на кромках, на пластине Л = 70° - на подветренной поверхности,
но распределение теплового потока вблизи средней линии пластины было
сходным [19]. На основании изложенного следует считать,
288
ПРИЛОЖЕНИЕ
что в случае треугольных пластин не вихри, а внутренние скачки уплотнения
индуцируют течение к средней линии пластины, которое отводит газ с малой
энергией от ее середины, вызывает утонь-шение пограничного слоя и
появление пика теплового потока.
Фиг. 31. Схемы течений в вязком слое у подветренной стороны треугольного
крыла.
Вместе с головной волной внутренние скачки определяют отрыв и все течение
в подветренной области. Вихри представляют собою явление вторичное.
В работе [18] кроме высокого теплового потока также упоминаются и
высокие давления в локальных зонах центральной части пластины, что
соответствует течению с внутренними скачками; разрежения, соответствующие
вихрям, при больших сверхзвуковых скоростях в опытах не обнаружены.
Отметим также, что спектры предельных линий тока для течений на
подветренной стороне, вызываемых вихрями, напоминают полученные в
рассматриваемых работах только при толстых вязких слоях [13].
Безотрывное обтекание острия треугольной пластины объясняется тем,
что вблизи острия существенно влияние вязкости
НОВЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ ИССЛЕДОВАНИЙ ОТРЫВНЫХ ТЕЧЕНИЙ 289
во всем слое возмущенного течения и внутренние скачки в нем не возникают.
Уменьшение толщины вязкого слоя в центральной части пластины,
определенное методом парового экрана, объясняется поперечным течением под
действием скачков и повышением плотности, а появление двух линий
растекания и пиков теплового потока по краям течения в центральной зоне -
изменением схемы течения вследствие увеличения расстояния между скачками
(фиг. 31). При больших углах атаки внутренние скачки удаляются от
поверхности пластины и играют роль "замыкающих" скачков в донном течении.
Слабо расширяющееся течение на плоской стороне остроносого полуконуса с
местным отрывом у кромок соответствует обтеканию пластины при малых углах
атаки. Безотрывное обтекание плоской подветренной стороны полуконуса при
малых числах Reb, <" является очевидным следствием взаимодействия
пограничного слоя и внешнего течения. Благодаря большой толщине
пограничного слоя подветренная сторона имеет эффективную выпуклую форму,
перетекание с наветренной стороны слабое и нет внутренних скачков,
способных вызвать отрыв.
Что касается тупоносых полуконусов, треугольной пластины со
скругленной вершиной и эллиптического цилиндра, то мы не имеем сведений о
течении в подветренной области этих тел, а следовательно, не можем
утверждать, что и для них определяющими являются внутренние скачки
уплотнения. Отметим, однако, что расчетным путем обнаружено наличие
внутренних скачков вследствие разрыва кривизны при переходе от
сферического затупления к конической поверхности [14], но влияние этого
разрыва слабее, чем в случае острых кромок. Возможно, что результаты
работы [19, 20] обусловлены ослаблением или устранением внутренних
скачков.
Отгиб конца треугольной пластины [20] и передняя кромка, имеющая форму
гиперболы [19], по-видимому, вызывают поворот течения от кромок к оси
пластины при непрерывном сжатии; не исключено появление внутренних
скачков ниже по потоку, однако большие пики теплового потока при этом
могут и не наблюдаться вследствие возросшей толщины пограничного слоя.
Напомним также, что в исследованиях донного давления на осесимметричных
телах были обнаружены большая разница в давлении на периферии и в центре
дна при ламинарном пограничном слое и почти постоянное давление на дне
при турбулентном пограничном слое. Аналогичных сведений о тепловом потоке
не имеется, но, судя по результатам исследований теплопередачи в областях
присоединения турбулентного слоя, можно считать, что относительная
величина пиков теплового потока в случае турбулентного слоя будет меньше,
чем в случае ламинарного слоя. Следовательно, большие пики теплового
потока могут появляться в определенном интервале параметров М <*,, Re*
между областью их значений,
19-0828
290
ПРИЛОЖЕНИЕ
при которых взаимодействие вязкого и невязкого слоев приводит к
исчезновению отрыва, и областью их значений, при которых слой
турбулентный.
Особенности отрывных течений значительно слабее отражаются в
распределении давления, чем в распределении теплового потока по
поверхности тела.
ЛИТЕРАТУРА
1. Авдуевский В. С., Медведев К. И., Исследование отрыва ламинарного
пограничного слоя на конусе под углом атаки, Изв. АН СССР, МЖГ, № 3
(1966).
2. Алферов В. И., Окерблом Г. И., Саранцев А. И., Экспериментальное
Предыдущая << 1 .. 98 99 100 101 102 103 < 104 > 105 106 107 108 109 110 .. 126 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed