Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Чжен П. -> "Отрывные течения. Том 3" -> 100

Отрывные течения. Том 3 - Чжен П.

Чжен П. Отрывные течения. Том 3 — М.: Мир, 1973. — 334 c.
Скачать (прямая ссылка): otrivnietecheniyat31973.pdf
Предыдущая << 1 .. 94 95 96 97 98 99 < 100 > 101 102 103 104 105 106 .. 126 >> Следующая

потоком вязкого газа, Инж. журн., III, вып. 3 (1963).
16. Нейланд В. Я.,Соколов Л. А., Донное давление за клином под углом
атаки в сверхзвуковом потоке газа, Инж. журн., IV, вып. 2 (1964).
17. Нейланд В. Я., Таганов Г. И., О конфигурации передних срыв-ных зон
при симметричном обтекании тел сверхзвуковым потоком газа, Инж. журн.,
III, вып. 2 (1963).
18. Нейланд В. Я., Таганов Г. И., Передняя срывная зона при
несимметричном обтекании тела с иглой сверхзвуковым потоком газа, Инж.
журн., III, вып. 3 (1963).
19. Н е й л а н д В. Я., О влиянии теплообмена и турбулентного течения в
области смешения на характеристики срывных зон, Инж. журн., IV, вып. 1
(1964).
20. Демьянов Ю. А., Шманенков В. Н., Турбулентная отрывная зона в потоке
сжимаемого газа, Изв. АН СССР, ОТН, № 3 (1965).
21. Нейланд В. Я., О расчете характеристик срывной зоны и донного
давления при обтекании тел сверхзвуковым потоком газа, Инж. журн.,
V, вып. 1 (1965).
22. Юделович М. Я., Приближенная методика расчета донного давления для
тел сферической формы, Изв. АН СССР, ОТН, № 3 (1965).
23. М у р з и н о в И. Н . К определению энтальпии в застойных областях
течения, Изв. АН СССР, МЖГ, 3 (1970).
24. Т а г и р о в Р. К., Влияние начального пограничного слоя на донное
давление, Изв. АН СССР, МЖГ, № 2 (1966).
25. Гогиш Л. В., С т е п а н о в Г. Ю., К расчету донного давления в
двумерных сверхзвуковых течениях, Изв. АН СССР. МЖГ, № 3 (1966).
26. Швец А. И., Панов Ю. А., Хазен А. М., Новикова В. А., О влиянии
числа Маха на колебания донного давления за конусом, Вестник МГУ,
Математика, и механика, № 1 (1968).
272
ПРИЛОЖЕНИЕ
5. ТЕПЛОПЕРЕДАЧА К ПОДВЕТРЕННОЙ СТОРОНЕ ТЕЛА
ПРИ ОТРЫВНОМ ОБТЕКАНИИ ЕГО ПОТОКОМ С БОЛЬШОЙ
СВЕРХЗВУКОВОЙ СКОРОСТЬЮ
Достаточно хорошо известно, что в областях присоединения оторвавшегося
от твердой поверхности сверхзвукового двумерного и осесимметричного
потока возможно появление узких областей-пиков теплового потока, намного
превышающего тепловой поток на окрестной части поверхности. Область
отрыва в двумерных течениях представляет собой замкнутую область
циркуляционного течения; в области присоединения к твердой поверхности
подходит разделяющая поверхность тока и течение сходно со струей,
встречающейся с твердой поверхностью. В трехмерных отрывных течениях на
циркуляционное течение накладывается "продольное" течение (направление
которого не изменяется) и вместо замкнутой области образуется незамкнутая
область "винтового" течения. В трехмерных отрывных течениях пики
теплового потока экспериментально обнаружены недавно и влияние на их
появление параметров М<", Re,*,, формы и угла атаки тела изучено еще
недостаточно. Вместе с тем пики теплового потока представляют большую
опасность для летательных аппаратов, так как по величине они могут на
порядок превосходить тепловой поток к окрестной части подветренной
поверхности и достигать величин, характерных для наветренной поверхности,
поэтому изучение возможностей их уменьшения весьма актуально.
Весьма эффективным средством измерения теплового потока являются
термоиндикаторные покрытия, изменяющие цвет или прозрачность при
определенной, не зависящей от давления температуре F3, 4, 12]. В качестве
типичного примера для осесимметричных течений на фиг. 16 представлена
фотография модели, покрытой термоиндикатором (нерасплавившийся индикатор
белого цвета; через узкий слой расплавившегося индикатора видна темная
модель). Полезны для понимания структуры течений спектры "предельных"
линий тока, получаемые путем размывания потоком точек краски, нанесенных
на поверхность модели. Признаком отрыва служит появление огибающей
предельных линий тока и изменение направления напряжений трения: линия
отрыва является линией "отекания", линия присоединения - линией
"растекания". Следует отметить, что этих сведений иногда далеко не
достаточно для исчерпывающего понимания трехмерных отрывных течений, как
будет видно из дальнейшего, и для достижения этой цели необходимы либо
исследование "внешней" части сжатого слоя, либо расчет.
К первым исследованиям теплопередачи к подветренной стороне тела, в
которых были обнаружены пики теплового потока на направленной по потоку
плоской стороне тупоносого полуконуса,
Фиг. 16. Конус с уступом (эксперименты Бражко).
а-покрытый термоиндикатором; б-теневой снимок; "-распределение теплового
потока по образующей; ж-расстояние от точки отрыва на конусе, отнесенное
к высоте уступа; тепловой поток q отнесен к тепловому потоку в точке
отрыва (ламинарный пограничный слой), число Рейнольдса ReK вычислено по
параметрам в точке отрыва.
18-0828
274
ПРИЛОЖЕНИЕ
относятся работы [4-6]. С помощью киносъемки модели, покрытой
термокраской, меняющей красный цвет на черный при температуре Т = 338,2°,
были обнаружены две узкие полосы максимумов теплового потока (фиг. 17),
идущие от точек сопряжения
Фиг. 17. Полуконус 6К = 24,3°, покрытый термокраской; угол атаки а = 0°
Предыдущая << 1 .. 94 95 96 97 98 99 < 100 > 101 102 103 104 105 106 .. 126 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed