Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Бутиков Е.И. -> "Физика для поступающих в вузы" -> 166

Физика для поступающих в вузы - Бутиков Е.И.

Бутиков Е.И., Быков А.А., Кондратьев А.С. Физика для поступающих в вузы — Наука, 1982. — 610 c.
Скачать (прямая ссылка): fizikadlyapostupaushih1982.pdf
Предыдущая << 1 .. 160 161 162 163 164 165 < 166 > 167 168 169 170 171 172 .. 217 >> Следующая

§8. ПРИБОРЫ ДЛЯ ВИЗУАЛЬНЫХ НАБЛЮДЕНИЙ 475

жение у них должно быть прямым. Для переворачивания изображения можно воспользоваться либо призмами, как в полевом бинокле, либо дополнительными линзами.

Из-за волновой природы света изображение удаленной точки в фокальной плоскости объектива телескопа, как уже было показано, имеет вид дифракционного пятна. Изображения двух точек в фокальной плоскости объектива могут быть разрешены, если угловое расстояние между ними, как следует из формулы (4.3), не меньше значения Qt&X/D. Каким следует выбрать увеличение телескопа, чтобы полностью использовать разрешающую способность его объектива? Пусть угловое расстояние между двумя удаленными точками как раз равно предельному значению К/D, которое еще может разрешить объектив телескопа. В телескоп с увеличением Г эти точки будут видны под углом a= TX/D. Чтобы эти точки воспринимались глазом как раздельные, этот угол не должен быть меньше угла который способен разрешить глаз. Поэтому TX/D'^X/d, откуда

(8.3)

Знак равенства в этом выражении соответствует нормальному увеличению, при котором наиболее эффективно используется световой поток, попадающий в объектив телескопа. При увеличениях, меньших нормального, как мы видели, используется только часть объектива, что приводит к уменьшению разрешающей способности. Использование увеличений, больших нормального, нецелесообразно, так как при этом разрешающая способность всей системы, определяемая пределом разрешения объектива Х/D, не увеличивается, а освещенность изображения на сетчатке глаза, как было показано выше, уменьшается.

Угловые размеры почти всех звезд много меньше разрешаемых угловых размеров даже самых больших телескопов. Поэтому изображение звезды в фокальной плоскости объектива телескопа неотличимо от изображения точечного источника света и представляет собой дифракционный кружок. Однако диаметр этого кружка настолько мал, что при использовании нормального увеличения он, как и сама звезда, для глаза неотличим от точечного источника света: размер дифракционного пятна на сетчатке глаза не зависит
476

ТЕОРИЯ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ

от того, наблюдается ли звезда в телескоп или непосредственно. Если телескоп не отличает звезду от точечного источника, то в чем же его преимущество при наблюдении звезд по сравнению с невооруженным глазом? Дело в том, что в телескоп можно увидеть очень слабые звезды, вообще невидимые невооруженным глазом.

Так как размер дифракционного изображения звезды на сетчатке глаза не меняется при использовании телескопа, то освещенность этого изображения пропорциональна попадающему в глаз световому потоку. Но этот поток при использовании телескопа во столько раз больше светового потока, проходящего через зрачок невооруженного глаза, во сколько раз площадь отверстия объектива больше площади зрачка глаза.

ТЕОРИЯ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ

§ 9. Постулаты теории относительности. Принцип относительности. Максимальная скорость распространения взаимодействий

Проделав какой-нибудь эксперимент и повторив его при точно таких же условиях в другом месте и в другое время, мы получим тот же самый результат. Этот очевидный факт — воспроизводимость лабораторных опытов — находит свое выражение в независимости физических законов от таких обстоятельств, как положение в пространстве и выбор момента времени. Независимость явлений в замкнутой системе от места и момента времени является следствием однородности пространства и времени.

Опыт показывает, что, наряду с такой независимостью, существует определенная независимость физических явлений от состояния движения, которая заключается в равноправии всех инерциальных систем отсчета. Равномерное и прямолинейное движение замкнутой системы как целого не влияет на ход процессов, происходящих внутри системы. Утверждение об эквивалентности всех инерциальных систем отсчета составляет содержание принципа относительности. Этот принцип, впервые высказанный Галилеем для механических явлений, подтверждается всей совокупностью наших знаний о природе.
i 8. ПОСТУЛАТЫ ТЕОРИИ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ 477

Многие физические законы формулируются при помощи уравнений. Вид этих уравнений не зависит от начального состояния системы. Таковы, в частности, уравнения механики, которые математически выражают второй закон Ньютона. Согласно принципу относительности математическая форма таких законов должна быть одинакова во всех инерциальных системах отсчета.

Другими словами, уравнения движения должны быть инвариантны относительно перехода от одной инерциальной системы отсчета к другой.

Рассмотрим описание не- Рис. 9.1. Система отсчета К' дви-которого явления в двух инер- жется относительно К со скоро-циальных системах отсчета К стью v вдоль оси *•

и К. Система К' движется

относительно К с постоянной скоростью V. Условимся направление одноименных осей в К и К’ выбирать одинаковым, а оси х и х' направим вдоль вектора v (рис. 9.1). Пусть начало отсчета времени t=0 выбрано в тот момент, когда точки О и О' совпадали. Положение некоторой материальной точки определяется координатами и временем х, у, г, t в системе К и кооординатами и временем х’, у', /, t' в другой системе К’. Совокупность трех пространственных координат и времени будем называть событием. Таким образом, событие, происходящее с некоторой материальной частицей, определяется местом, где оно произошло, и временем, когда оно произошло.
Предыдущая << 1 .. 160 161 162 163 164 165 < 166 > 167 168 169 170 171 172 .. 217 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed