Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Борн М. -> "Лекции по атомной механике Том 1" -> 74

Лекции по атомной механике Том 1 - Борн М.

Борн М. Лекции по атомной механике Том 1 — ДНТВУ, 1934. — 315 c.
Скачать (прямая ссылка): lexiipoatomnoyfizike1934.pdf
Предыдущая << 1 .. 68 69 70 71 72 73 < 74 > 75 76 77 78 79 80 .. 100 >> Следующая

соответствующей скачку п? на Дгг$ , л, на Дпщ , п9 на Дщ , и, исследовав
при этом предварительно интенсивность оберколебания, =Д"$ , rv =Дnv, тт
=Дщ и использовав одновременно выведенный по классической теории спектр-
(14), (22).
226
При этом остается невыясненным, какую часть траектории (начальную,
конечную или среднее значение) необходимо принять за основание при
расчете классического спектра. В дальнейшем мы будем изучать только
отношения интенсивности в пределах тонкой структуры. Следовательно, мы
будем вводить величины А- т Яг
_____________1ЛЗ. в качестве "относительных амплитуд" и затем
у./2 ' хЯ
сравним простое среднее арифметическое относительных интенсивностей
начала и конца пути с отношениями интенсивностей, полученных
непосредственно из наблюдений. Вследствие введения "относительных
амплитуд" при образовании среднего пути (это касается отношений
интенсивностей) входят на равных правах как начальный путь, так и
конечный. Можно предполагать, что это последнее допущение отражает
существенную Зерту квантотеоретических вычислений интенсивностей, так
как, например, для эффекта Зеемана, это значит, что отношения
интенсивностей тонкой структуры эффекта Зеемана не зависят от главного
квантового числа,-результат ожидаемый безусловно (аналогично классической
теории) и подтверждаемый всегда опытом. Относительные амплитуды для
компонента в мы получаем из (13) и (20) (т? =0, т^ +тч = -):
(23) /?тг т ^ = -1JI у nv (Пг1 +л?) ^ (твг)3'Тч (тог)-
-J V "г ("г +п9) 3^ (T0t) (Wj) j
для компонента (х-\ iy); (тт==1, тг + 1=т):
(24) у = {" Уъ +лт)(лч +лт) 3Те (то,) (те,)
V 3?E + l(Tal) f 1 (TO,) | >
причем
а, = -^-/яг (nf+n9 ), оа = -^-/яч (л, +лт ); п-щ +яч +я? .
Амплитуды компонента г соответствуют линиям, поляризованным параллельно
полю. Амплитуды компонента x-\-iy соответствуют линиям, поляризованным
перпендикулярно к полю.
На нашей таблице, как видим, приводятся сравнения величин, найденных
теоретически и полученных из наблюдений для
На (л = 3 -"л = 2) 6562,8 А.
22Т
На 6562, 8 А
д т- *1 R%e Rl+Rl
111-011 2 1 0 0 0,21 0 1,0 0,35
102 -"002 3 1 0 0 0,26 0 1,1 0,43
II 11 201 -* 101 4 1 0 0 0,38 0,33 1,2 1,16
, 201 -"011 8 2 - 1 0 0 0 -
003-*002 0 0 0 1 1,00 1,00 1 9 6 1 34
111 -*002 0 1 1 - 1 0,07 0 j о,4
102 -* 101 1 0 0 1 0,56 0,39 1,0 1,56
102-*011 5 1 - 1 1 0 0 - -
201 -*002 6 2 0 - 1 0,00 0 - -
В первом столбике находится переход, характеризующийся" значениями
квантовых чисел для начального и конечного со-
стояний
(*f. "v к
||
1
/i& &btVUC№w5;$
Рис. 27.
"*).
Во. втором столбике находится соответствующее этому переходу смещение Д
линии от ее места для Е= 0, вычислен-ЪЕ
ное в единицах 5-=-=-8 irmeZ
(см. (11) § 35).
В третьем столбике стоят соответствующие переходу значения , X,), в
четвертой и пятой графе приведены как мера относительных интенсивностей,
величины Rl и Rl для начального пути и для конечного. В шестой графе
помещены интенсивности, наблюдавшиеся Ш т а р к о м. Наконец, седьмой
столбик содержит значения констант (/?^+/?f);
По сравнению со значениями Штарка здесь мы ввели постоянный множитель с
таким расчетом, чтобы общая интенсивность теоретических и наблюдаемых
группирований получалась одинакового вида; На нашей таблице бросается в
глаза тот факт, что сумма вычисленных интенсивностей" |j - компонентов
(1,9) сильно отклоняется от значений суммы интенсивностей _L компонентов
(5,0), в то время как для данных наблюдения эти суммы почти одинаковы
(3,3 и 3,6).
На рисунках 27- 30 приведено сравнение между теорией и наблюдением
исследованных Штарком водородных линий На н т. д.1.
1 По Н. A. Kramers, loc. cit.
228
Il . . ll
II 1,1
/•!(i BiipjoietfHh/e
"
1
Рис. 28.
Для согласования теории с опытом существенное значение имеет исключение
случая, когда == = 0 (см. § 35). В зак-
лючение этого параграфа нужно отметить, что уже принцип соответственности
совместно с примененным здесь способом усреднения (арифметическое
усреднение относительных интенсивностей между начальным и конечным
путями) весьма близко подходит к квантотеоретическому закону
интенсивностей.
То обстоятельство" что произведенное нами здесь вычисление не дает точно
квантотеоретических интенсивностей, непосредствено дает основание
. 11
/1ц наЗл/сдя&чЫе
! . ,.. i
I > I 11 |
11 I
Hf йбкислетбт
1
Рис. 29.
полагать, что по выше приведенным вычислениям видов группировок и
расщеплений была бы вполне очевидной поляриза-
1 . •
| I I
| I . . г . I
Зб/числешйш
•' I I I I I I I . I I . I j I !
fig но бпюдаемд/е
Рис. SO.
ция, что едва ли подтвержда'ется теоретическими и экспериментальными
результатами.
229
§ 37. Вековые движения водородного атома в электрическом поле
Метод, котбрым мы до сих пор пользовались при изучении эффекта III т а р
к а, опирался на ту особенность (которую, впрочем, можно рассматривать
почти, как случайную), что существуют геометрически простые координаты,
допускающие разделение переменных. Теперь мы покажем, каким образом можно
Предыдущая << 1 .. 68 69 70 71 72 73 < 74 > 75 76 77 78 79 80 .. 100 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed