Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Борн М. -> "Лекции по атомной механике Том 1" -> 60

Лекции по атомной механике Том 1 - Борн М.

Борн М. Лекции по атомной механике Том 1 — ДНТВУ, 1934. — 315 c.
Скачать (прямая ссылка): lexiipoatomnoyfizike1934.pdf
Предыдущая << 1 .. 54 55 56 57 58 59 < 60 > 61 62 63 64 65 66 .. 100 >> Следующая

при Не относится к системе простых термов и вторая - к двойным термам.
Там, где известные термы не допускают экстраполяции для /г - со, поправка
Ридберга в последнем ряде берется в скобки.
186
5 я* первых p- d- f- терма Поправка Ридбергадля
большого я s- р- d- /-терма
! Н 1,00 2,00 3,00 4,00 0,00 0,00 0,00 0,00
¦О Мл /0,74 2,01 3,00 4,00 -0,14 +0,01 0,00 0,00
пе 11,69 1,94 2,99 4,00 -0,30 -0,07 0,00 0,00
3 Li 1,59 1,96 3,00 4,00 -0,40 -0,05 0,00 0,00
8 О /1,82 11,74 2,27 2,17 2,98 2,97 ii" 13 'то"' 78 02" '
04
10 Ne1) 1,67 2,15 2,99 30 83 02
11 Na 1,63 2,12 2,99 4,00 34 85 01 00
12 Mg (1,33 I A 2,03 2,68 52 04 56
12,31 1,66 2,83 3,96 63 12 17 06
13 А1 2,19 1,51 2,63 3,97 76 28 93 05
19 К 1,77 2,23 2,85 3,99 17 70 25 01
20 Са Л.49 12,49 2,07 1,79 2,00 1,95 3,97 3,92 33 44 93 95 ' 95 92
09 10
24 Сг 25 Мп 1,42 2,31 /1,88 12,03 1,63 2,99 2,89 45 60 (12)
(97) (371 (01) 08
29 Си 1,33 1,86 2,98 4,00 58 (09) 02 00
30 Zn /1,20 1,94 2,87 62 09 20
12,34 1,60 2,90 3,98 72 20 08 04
31 Ga 2,16 1,52 2,84 78 27 24
Rb 1,80 2,27 2,77 3,99 13 66 35 03
38 Sr (1,54 2,13 2,06 4,14 (26) (59) 75 10.
12,55 1,87 1,99 3,91 37 85 80 12
47 Ag 1,34 1,90 2,98 3,99 52 (05) 01 01
48 Cd /1,23 1,95 2,87 57 05 21
12,28 1,62 2,89 3,97 67 14 07 0
49 In 2,21 1,55 2,82 73 19 29
'55 Cs 1,87 2,35 2,55 3,98 05 57 45 04
56 Ba /1,62 12,63 2,14 1,94 1,89 1,82 2,85 3,84 43 28 (73) 67 45 77
80 Hg U'14 1,91 2,92 63 00 08
12,24 1,59 2,93 3,97 71 10 05 03
81 T1 2,19 1,56 2,90 3,97 74 19 10 03
Из таблицы видно, что почти во всех элементах / - термы оказываются еще
водородоподобными. Если не учитывать легких элементов, то самые меньшие
здесь ридберговские поправки находятся при Си и Ag, самые большие стоят
при щелочно-
1 Известно, что слектр неона имеет две системы термов, сходящихся к
различным пределам. При вычислении я* набл. терм отсчитывают от границы
той системы, к которой он принадлежит. Приведенный терм р с оптической
точки зрения наиболее известный. Из опытов электронных ударов (G. Hertz,
Zeitschr. f. Physik, Bd. 18, S. 307,1923) известен также и терм основного
состояния. Наибо-чее вероятно, что этот терм есть терм р. Для него я*-
0,79.
187
земельных, затем увеличиваются соответственно атомному номеру. fif-термы
водородоподобны только в наиболее легких элементах (до Na); для щелочных
ридберговская поправка еще сравнительно незначительна, но заметно растет
с атомным номером; в щелочно-земельных она делается значительно больше.
Далее ридберговские поправки для Сг, Си и Ag лежат вблизи нуля, (но не
вблизи какого-либо другого целого числа). Наконец, термы р и s сильно
отклоняются от значений таковых для водорода.
Таким образом получается впечатление наличия /-путей, проходящих вне
остова, и проникающих путей d, существующих во многих элементах, и что
пути р и s (кроме легких элементов) являются всегда проникающими путями.
Для подтверждения высказанной мысли рассмотрим радиус остова. Величины
остовов щелочно-земельных или (что то же самое) величины щелочно-
земельных ионов находятся на основании результатов наблюдений над
искровым спектром. Эти ионы имеют только один внешний электрон; афелий
пути этого электрона лежит в области, где силовое поле атома имеет
приблизительно кулоновский характер; расстояние афелия зависит от энергии
и, следовательно, от п* подобно тому, как мы это имели в водороде
1+/'-&)¦
В силу того, что первая траектория s есть траектория щелочно-земельных
ионов, из искровых спектров щелочно-земельных получаются значения га*
первого терма s, и вычисленное на основании этих данных афелиево
расстояние мы рассматриваем, как радиус остова щелочных земель.
Идя таким путем, тоже можно сказать и об остовах (подобных щелочно-
земельным) элементов Zn и Cd, так как необходимо предположить, что они
должны обладать только одним внешним электроном.
Верхнюю границу значений радиусов ионов щелочных металлов и ионов Си и Ag
мы получаем, измеряя их расстояние в кристаллических решетках солей этих
элементов. Например, расстояние в решетке каменной соли иона Na+ и иона
С1- величина большая, чем сумма радиусов ионов. Тем же путем вычисляют с
точностью до аддитивной постоянной все радиусы. Постоянная определяется
приближенным способом, а именно йоны К+ и С1~, подобные атому А,
уравнивают друг друга.
Вторую верхнюю границу для радиусов ионов щелочных металлов дают
известные из кинетической теории газов, радиусы атомов, находящихся
впереди благородных газов; ионы щелочных элементов построены подобно
благородным газам, но размеры их, благодаря высшему ядерному заряду,
должны быть немного меньшими. Вычисленные таким способом радиусы ионов
188
мы приводим тут в таблице. Они вычислены здесь в единицах радиуса
водорода анг). Эта таблица, с одной стороны наглядно показывает,
одновременно с ростом атомного номера, рост радиусов остова однородных
элементов и, с другой стороны,тот факт, что радиусы остова щелочных
Предыдущая << 1 .. 54 55 56 57 58 59 < 60 > 61 62 63 64 65 66 .. 100 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed