Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Борн М. -> "Лекции по атомной механике Том 1" -> 59

Лекции по атомной механике Том 1 - Борн М.

Борн М. Лекции по атомной механике Том 1 — ДНТВУ, 1934. — 315 c.
Скачать (прямая ссылка): lexiipoatomnoyfizike1934.pdf
Предыдущая << 1 .. 53 54 55 56 57 58 < 59 > 60 61 62 63 64 65 .. 100 >> Следующая

придется ее отбросить вообще. Из физических соображений можно только
высказать достаточно правдивое предположение о том, что электронная
конфигурация идеального газа, состоящая из 8 электронов, должна иметь
приблизительно симметрию кубика. Галоиды щелочных металлов (типа каменной
соли NaCl) кристаллизируются в нормальней системе; однако, взвешивая
результаты анализа рентгеновскими лучами, нужно полагать, что решетки
состоят не из нейтральных атомов, а из ионов (напр, Na+ и С1~). Это
заключение следует из факта существования ультракрасных собственных
колебаний решетки, обусловливающего места селективной абсорбции и
отражения (остаточные лучи); затем Дебай и Шеррер 1 посредством
качественных измерений рентгеновской диаграммы на Li F показали, что
числа электронов составных частиц решетки относятся как 1:5, что
соответствует ее строению из Li+ с двумя электронами, и р- с 10
электронами. 2
Кубический характер кристаллов позволяет судить о кубической симметрии
составных частей ионов типа благородных газов. Дальнейшую опорную точку
для кубической симметрии мы получаем, делая попытку свести отталкивания
ионов решетки к электрическим силам,расположив ионы таким образом, чтобы
это соответствовало экспериментальным данным сжатия.3 Таким образом,
можно окончательно утверждать действительность кубической симметрии
конфигурации типа благородных газов. К этому, из результатов химических
исследований оказывается, что атО№ углерода обладае1? тетраедной
симметрией. Симметричные свойства определенных электронных групп в
боровской периодической системе играют очень важную роль; так, например,
предполагается, что многие электронные пути одного и того же типа (равных
квантовых чисел, равных форм траектории и энергий) могут встречаться
всегда лишь в определенном количестве, меньшем или в лучшем случае равном
числу траекторий, при которых конфигурация такой системы обладает
наиболее симметричным характером (как тетраедр, куб и т. д.).
Теоретический вы-t вод этого принципа симметрии с помощью механических и
квантотеоретических законов пока еще невозможен.
Путь, приведший Бора к прогрессивной Теории строения атома,, в отношении
последовательности порядковых номеров, был следующий. Он рассматривает
присоединение атомным остатком наиболее слабо связанных электронов. Этот
процесс совершается на стационарных путях, что подтверждается дуговым
спектром элемента. Во время этого процесса атом распадается на остов
1 P. Debye u. P. Scherrer, Physikal. Zeitschr., Bd. 19, S. 474,1918.
2 Аналогичные исследования MgO были произведении: W. Gerlach н. О.
Pauli (Zeitschr. f. Physik. Bd. 7, S. 116, 1921).
3 M. Born, Verhandl*. d. Dtsch. physikal. Ces., Bd. 20, S. 230, 1918:
E. Made-u ng, Physikal, Zeitschr, Bd. 19, S. 524, 1918.
18b
и оптический электрон. Оставшийся остов имеет то же число электронов,
которое было у атома до процесса, и на 1 заряд ядра больше. Теперь
возникает вопрос, имеют ли электроны в остове то же самое расположение
электронов, которое было у находящегося перед этим в нейтральном
состоянии атома, или нет. Этот вопрос в большинстве случаев решается
наблюдениями над искровыми спектрами. Следующий вопрос заключается в том,
на каком из последних путей движется присоединенный электрон; ведет ли он
себя подобно имеющимся.в остове самым крайним электронам или он движется
по пути, который еще там не наблюдался. В первом случае он продолжает
заполнять уже имевшуюся оболочку; во втором же случае он начинает
образовывать новую.,Для решения этих вопросов необходимо знать квантовые
числа путей в атоме. Эту мысль Бор называет принципом построения атома,
§ 31. Истинные квантовые числа оптических термов
Первой нашей задачей в этом параграфе является установление чисел занятых
отдельных электронных путей и установления соответствующих им значений
пик. Для решения нашей задачи возможны два пути: исследование оптических
и рентгеновских спектров.
При рассмотрении схем спектральных термов всех элементов бросается в
глаза большая однотипность спектров однородных элементов. Спектры
щелочных имеют одинаковые характерные черты; не отличаются друг от друга
и спектры щелочно-земельных. Этот факт мы объясняем одинаковым числом
внешних электронов (ср. Коссель, § 30). Обратимся теперь к термам.
Запишем их в форме
вследствие чего спектр какого-либо элемента можно вполне охарактеризовать
системой п*- значений. Чтобы иметь представление о том, как зависит
спектр от атомного номера, здесь для уже систематизированных спектров
приводится нами таблица эффективных квантовых чисел п* наиболее глубоких
термов каждой серии; затем приводятся абсолютные значения ридбер-говской
поправки в пределе больших пх
1 Числа приводятся по Пашену-Готце.
В дублетах или триплетах дается среднее значение п*\ при щелочно-
земельных в первой строчке стоят значения системы простых термов, во
рторой строчке находятся значения системы двойных термов; первая строчка
Предыдущая << 1 .. 53 54 55 56 57 58 < 59 > 60 61 62 63 64 65 .. 100 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed