Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Борн М. -> "Лекции по атомной механике Том 1" -> 56

Лекции по атомной механике Том 1 - Борн М.

Борн М. Лекции по атомной механике Том 1 — ДНТВУ, 1934. — 315 c.
Скачать (прямая ссылка): lexiipoatomnoyfizike1934.pdf
Предыдущая << 1 .. 50 51 52 53 54 55 < 56 > 57 58 59 60 61 62 .. 100 >> Следующая

соединении одного электрона совершается большая работа,
Тот факт, что рентгеновские линии располагаются простыми сериями, которые
можно перенумеровать небольшим набором целых чисел, служит основанием
предполагать, аналогично оптике, что речь идет главным образом о движении
единственного "оптического электрона".
Хотя мы и вынуждены предполагать, что этот электрон движется внутри
атома, однако на том же основании, что и при видимых спектрах, мы заменим
действие остальных внутренних электронов и ядра силовым центрально-
симметричным полем. Будем при этом иметь ввиду, что не происходит
никакого обмена энергиями между оптическим электроном и остатком атома;
существование квантовых чисел оптического электрона говорит о том, что
движение этого электрона периодическое; следовательно, после каждого
цикла оно обладает вновь прежней энергией.
Однако между оптическими и рентгеновскими спектрами существует глубокая
разница. В то время, как линии оптического спектра появляются при
поглощении, - рентгеновские линии не наблюдались никогда, как
абсорбционные линии. Коэфициент поглощения рентгеновских лучей не дает
вообще никакого
Борн-409-12
177
линейного максимума; наоборот, он проходит вообще непрерывна и только в
отдельных местах, так называемых абсорбционных краях, дает мгновенное
увеличение в направлении растущих частот (рис. 15).
Объяснение этого явления было дано Косселем *. По егсг мнению, в спектрах
поглощения речь идет об ионизации атома и совершающемся при этом
выбрасывании внутренних электронов. Для этого процесса частотное условие
дает
где v-скорость электрона после отрыва, a W - работа отрыва;
следовательно, поглощаются все частоты, большие предельной, частоты
(края),
~ -W
v°= Ъ "
Предположение о различие(r) связанных электронах приводит к наблюдаемому
процессу поглощения.
По Косселю линии эмиссии появляются вследствие того, что на место
выброшенного электрона упадет другой из высшего-в квантовом отношении
пути, причем уменьшится энергия газа.
На вновь образовавшееся место может упасть электрон иа еще высшего
квантового пути до тех пор, пока не заполнится, свободным электроном
последний пробел.
Эмиссионные спектры рентгеновских лучей возникают, следовательно, во
время восстановления устойчивого состояния атома после происшедшего
нарушения, вследствие выброса одного внутреннего электрона.
Это Косселево объяснение явления можно сформулировать в следующем виде.
Для каждой системы квантовых чисел, соответствующих внутренним путям,
существует максимальное число электронов.
Последнее достигается в устойчивом состоянии. Обмен местами происходит
лишь в том случае, когда из внутреннего пут" удален электрон.
Электроны, принадлежащие к разным квантовым числам, относятся к одной
"рболочке11.
Попробуем рассмотреть этот вопрос с квантовой точки^зрения.
1 W. К о s s е I, Verhandl. d. Dtsch. physika!, Qes, Bd. 16, S. 899, u.
953,1919 u BcL 18, S. 339, 1916 '
178
В нашей модели, где рассматриваемый электрон движется р. центральном
поле, электронные пути получают вид розетки, определяющейся двумя
квантовыми числами пик.
В действительности, внутри атома должны находиться пути с разными
значениями п.
Именно характер ридберговской поправки показывает, что почти во всех
элементах p-пути являются проникающими. Для того, чтобы это было
возможно, остов должен содержать минимум путей с п=2.
Внутренние пути с п= 1 (& = 1) находятся ближе всего от ядра, затем
следуют пути с п=2(&=1,2); далее возможно идут пути с п-3 (к=1, 2, 3).
В элементах с высокими атомными номерами наиболее близкие к ядру пути,
главным образом, находятся под притягива-тельным воздействием ядра;
влияние остальных электронов сравнительно незначительно. В силу этого
энергию пути, находящегося в глубине всех остальных, мы получаем
приближенным способом в виде
ту/ _ ЯА Z2 я2
При удалении от центра энергия быстро уменьшается, что может быть
результатом увеличения п или влияния остальных электронов, уменьшающих
действие заряда ядра.
Нужно ожидать, что линия самой большей частоты будет соответствовать
(1) r=RZ"(p-^)-f
Формула требует, чтобы VT увеличивался линейно с увеличением заряда ядра.
Мозейль \ впервые систематически изучавший рентгеновские спектры, нашел,
что для К-серии уг~ является действительно линейной, функцией атомного
номера-, при этом под атомным номером понимается порядковый номер атома в
периодической системе, т. е. в ряде чередующихся атомных весов. Пробелы,
получающиеся с точки зрения химии (например, однородный марганцу элемент
43) при этом все учтены, а также приняты во внимание перестановки [напр.,
18 А (атомный вес 39,88) и 19 К 39,10].
Мы видим, что этим блестяще подтверждается давно предполагаемый и
высказанный впервые ван-дер-Броком закон (ср. § 3, стр. 19)\ атомный
номер равен числу зарядов ядра. В силу этого можно однозначно определить
также и атомные номера элементов очень высоких атомных весов,
представляющие целый ряд химически почти не отличающихся друг от друга
Предыдущая << 1 .. 50 51 52 53 54 55 < 56 > 57 58 59 60 61 62 .. 100 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed