Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Борн М. -> "Лекции по атомной механике Том 1" -> 53

Лекции по атомной механике Том 1 - Борн М.

Борн М. Лекции по атомной механике Том 1 — ДНТВУ, 1934. — 315 c.
Скачать (прямая ссылка): lexiipoatomnoyfizike1934.pdf
Предыдущая << 1 .. 47 48 49 50 51 52 < 53 > 54 55 56 57 58 59 .. 100 >> Следующая

ния:
k для-^ -V81 Ci для 7Г
p 2 1,33 2,4
d 3 3,0 5,4
t 4 5.33 9.6
Таблица имет такой вид, как будто член с есть наиболее
существенный дополнительный член. В действительности, такой
дополнительный член потенциальной энергии теоретически вполне понятен.
Если, например, остов рассматривать не как абсолютно жесткий, а
поддающийся деформации, то он содержит - в поле оптического электрона
электрический момент. Если электрон находится достаточно далеко от
остова, то возбуж-
* Q
денное им поле [@]= в области остова можно рассматривать, как
однородное поле. Этому полю пропорционален момент, индук-
сс с
тирующийся телом атома: р- ~ъ- Такой дипольный момент обладает вблизи
себя электрическим полем. Если представить, что
оно возникло благодаря смещению в одну точку двух зарядов
I
находившихся на расстоянии I, то легко видеть, что в направлении его
продолжения на оптический электрон действует-сила вида:
lim ре 1->0
>е Г1 I [г2
1
(r+iy ае3
¦ ре
d (_____1_
dr\ г2
2 ре 2а е
Ее потенциал равен - пренебрегая остальными отклонени-
/ Г
ями от кулоновского поля, мы имеем
г \ 2 Zan г /
3 Z2a
4 a?,*8'
Z2a
4 an k3
169-
Наше предположение, что отклонения силового поля от куЛо-иовского поля
обусловлены, главным образом, индуктирую-щймся дипольным моментом, можно
проверить вычислением "поляризуемости" а по экспериментальным значениям
о, и 8а. Относительно остовов атомов, например, щелочных металлов •Li,
Na, К, Rb. Cs, необходимо предположить, что они построены подобно
(содержащим одинаковое число электронов) нейтральным ^атомам благородных
газов Не, Ne, А, Кг, X, (подробнее см. § 29).
Значения а этих атомов можно вычислить из диэлектрической постоянной,
которая связана со значениями а остовов •щелочных металлов простым
соотношением.
Из экспериментально найденных значений 8, щелочных металлов следует
Li+ Na+ К+ Rb+ Cs+
а-10г4 = 0,314 0,405 1,68 - 6,48
Здесь использовываются /, термы кроме Li, терм р которого служит для
вычисления; ИЬбыл пропущен ввиду выпадения для него Ридберговской
поправки и поправки Ритца. Поляризуемость а благородных газов с
диэлектрической постояннойе 'или преломлением п для бесконечно длинных
волн связана Лорен ц-Лоренцовской формулой
___3_ е - 1 _ 3 я2 - 1
a-4njV е+2 -4tcjV п*-\-2 '
где N- число атомов в единице объема.
Экстраполируя оптически измеренный коэфициент преломления на бесконечно
длинные волны, находим
Не Ne А Кг X
ос.10г4= 0,20 0,39 1,63 2,46 4,00
Значение a-йонов щелочных металлов должны быть немного меньшими, так как
объем йонов, благодаря высокому ядерному заряду, мал по сравнению с
получающимися атомами благородного газа.
Таким образом, мы приходим к заключению, что вычисленные по спектру
значения а, хотя и имеют правильный порядок величины, но все же являются
немного большими. Разницу эту можно объяснить тем, что рядом с
индуктирующим моментом появляется другое отклонение от кулоновского поля,
обязанное
также дополнительному члену В этом месте мы не можем
пока проверить возможности допущения такого предположения, но отметим,
что при современном уровне знаний строения йонов, подобных йонам
благородных газов, вряд-ли такая возможность допустима.
170
Оставаясь при приведенном здесь объяснении ридбергов-ской поправки с
помощью поляризуемости остова, мы сталкиваемся с противоречием,
непреодолимым с точки зрения наших квантовых правил. Но выше нами было
уже указано, что объяснение тончайших особенностей спектров мультиплетов
и тесно связанного с этим аномального эффекта 3 е е м а н а, (ср. конец
§24) не входит вообще в рамки квантовой теории многопериодических систем.
В теории этих явлений пришли к формальному выходу: считать квантовое
число "половинчатым*, т. е.
13 5
что ему можно придавать значение ... Нужно ожи-
дать, что при дальнейшем развитии теории собственные квантовые величины
останутся, как и до сих пор, целыми числами и что величина k,
встречающаяся в нашей приближенной теории, не представляет собой такой
квантовой величины, а каким-то посредственным образом состоит сама из
них. Мы не будем здесь входить в подробности этого вопроса, только
исследуем, какие значения будут получать а, если положить в наших
формулах k равным "половинчатому14 числу.
Так из спектроскопических значений 8, мы получаем следующие значения а:
Li+ Na+ K+ Rt>+ Cs+
a -1024 = 0,075 0,21 0,87 - 3,36
Эти числа правильно отображают значения а благородных газов. Такую связь
можно проследить и дальше, анализируя значения а других многозначных
ионов, подобных ионам идеального газа, которые можно определить частично
по Ридбергов-ским поправкам спектров ионизированных элементов (искровые
спектры) частично по твердым солям (ионные решетки); этим достигаются
новые подтверждения того допущения, согласно, которому поправка Ридберга
терм внешних траекторий в рассматриваемых спектрах обязана поляризуемости
остова и что квантовое число k необходимо брать половинчатым числом. Но
излагаемые в нашем томе соображения, впрочем, вовсе не зависят от решения
Предыдущая << 1 .. 47 48 49 50 51 52 < 53 > 54 55 56 57 58 59 .. 100 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed