Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Бирман Дж. -> "Пространственная симметрия и оптические свойства твердых тел. Том 2" -> 63

Пространственная симметрия и оптические свойства твердых тел. Том 2 - Бирман Дж.

Бирман Дж. Пространственная симметрия и оптические свойства твердых тел. Том 2 — М.: Мир, 1968. — 351 c.
Скачать (прямая ссылка): prostranstvennayateoriyasemtelt21968.pdf
Предыдущая << 1 .. 57 58 59 60 61 62 < 63 > 64 65 66 67 68 69 .. 114 >> Следующая

l*Lt3+>](2) ® *х Д (3); КР 2 ТА (L) + ТО (X)
® *х(1) Д (3); КР + L-(X)
<8> *х<3) Д (3); КР + ТА (X)
[* W(l>](2) ® г(25+> Д (2); КР 0 (Г) + \ 4
[*tH(2)®r<25+> Д (2); КР о (Г) + J
[*1Г(1)],2) ®*х<4) Д (2); КР то (X) + ч
®*х(1) Д (2); КР MX) + > 6)
® *х(3) Д (3); КР LA(X)+ )
М Типы ветвей в точке W см. в табл. 36.
Два фонона одинаковой симметрии должны принадлежать разным ветвям, То же
правило отбора получается, если разные ветви имеют одинаковую симметрию
б) См. примечание 4. Заметим также, что то же правило отбора имеет место для * W^2). Таким образом, каждый из трех фононов симметрии может комбинировать с первым
обертоном каждого из трех фононов типа
184
Глава 3
Фиг. 10. Спектр двухфононного инфракрасного поглощения алмаза, а — экспериментальный спектр; б — объединенная функция распределения частот; в — инфракрасный спектр, рассчитанный с учетом взаимодействия следующих
за ближайшими соседей.
структуры — кремнии и германии. Отметим, в частности, порядок состояний в *Х и пересечения на линии 2.
Были проведены расчеты дисперсионных кривых в рамках оболочечной модели с использованием результатов этих измерений (результаты также даны на фиг. 7), с помощью которых были вычислены однофононная функция распределения частот и объединенная функция для двухфононных процессов1). Детали этих расчетов нам неизвестны, поэтому мы будем ссылаться только на опубликованные результаты [87].
На фиг. 10, кривая а, приведен измеренный спектр инфракрасного поглощения алмаза [96]. Особенности, обозначенные буквами а — т, характеризуются различными разрывами производной. Следует заметить, что особенности b, d, g выглядят как
‘) J. L. Warren, неопубликованная работа.
Симметрия фононов, инфракрасное поглощение и комб. рассеяние 185
максимумы, но в действительности они могут соответствовать критическим точкам разных типов (Р0 или Pi). На фиг. 10,6 и в показана рассчитанная функция распределения частот и дано сравнение с экспериментом. Видно, что в области двухфононного поглощения достигнуто вполне приемлемое согласие формы рассчитанной и измеренной кривых. В табл. 39 воспроизводится анализ критических точек [87]. При сравнении с табл. 36 выясняется, что все наблюдаемые особенности спектра соответствуют разрешенным двухфононным процессам. Обратное, однако, несправедливо: некоторые разрешенные процессы не удается обнаружить в спектре.
Таблица 39
Проявление критических точек в спектре инфракрасного поглощения алмаза [87]. (Положения особенностей (а — т) из работы Харди и Смита [96]. Частоты в 1014 рад/с. Обозначения соответствуют фиг. 10, а и б.)
Особен- Интерпрета- Модельные Данные
ность Частота ция Колебания пясчлтм рассеяния
(фиг. 10, а) (фиг. 10, б) нейтронов
а 3,42 2 LOTA (L) 3,40 3,38
b 3,71 4 ML (W) 3,55 3,60
с 3,75 5 LTA(X) 3,74 3,75
d 3,81 2, S3OS3/4 3,81 3,83
е 3,92 UL (W) 3,88 (3,92) ')
f 3,98
8 4,06 W UM(W) 4,14 (4,07)
h 4,10 4,112)
i 4,16 6 2tOX3A 4,24 4,19
i 4,27 7 LTO(X) 4,26 4,26
или 8 TOLA(L) 4,27 4,23
k 4,42 9 LOLA (L) 4,34 4,29
или 23 4,31 4,29
I 4,59
m 4,81 3) . . . 4,83 4,84
1 TOTA(L) 3,34 3,32
3 TOTA(X) 3,51 3,54
') Числа в скобках в последнем столбце представляют собой оценку «экспериментальных» значений.
а) Комбинации фононов, принадлежащих в основном несимметричным точкам зоны. (Интерпретацию особенностей g и h можно, очевидно, поменять местами без заметного ухудшения согласия с экспериментом.)
•) Вероятно, трехфононная комбинация ТА (Л) + ТА {L) + ТО (I); некоторые другие особенности могут также иметь подобную природу.
186
Глава 3
Недавно Солин и Рамдас [97] провели тщательное изучение комбинационного рассеяния света в алмазе1), исследовав одно-и двухфононные процессы и их температурные и поляризационные характеристики. Пример измеренных двухфононных спектров приведен на фиг. 10а. Следует отметить значительную
Частотный сдвиг, см 1
Фиг. 10а. Комбинационное рассеяние света в алмазе. Температурная зависимость двухфононного спектра с поляризацией Z' (Х'Х') Y' в области 2050—2770 см-1. Температура: Л — 300 К; В —84,4 К; С — 20,2 К. Для наглядности спектры смещены друг относительно друга по вертикали. Шкала относительных интенсивностей одинакова для всех кривых; А (0), В (0), С (0) указывают уровни отсчета для спектров А, В, и С. Рассеяние возбуждалось линией 4880 А аргонового лазера [97].
структурированность спектра (большинство особенностей указано цифрами и буквами). Для этой поляризации вклад в спектр рассеяния дают все активные представления, так что разделить их оказывается невозможным. Указанные на фиг. 10а особенности были интерпретированы в терминах различных двухфононных стоксовых процессов (т. е. процессов с рождением двух фононов). Температурная зависимость спектра рассеяния указывает на отсутствие вкладов антистоксовых (или смешанных стоксовых— антистоксовых) процессов.
В табл. 40а приведены определенные в работе [97] энергии фононов, а в табл. 406 дан полный перечень всех особенностей спектров второго порядка и их интерпретация. В табл. 406 зна-
Предыдущая << 1 .. 57 58 59 60 61 62 < 63 > 64 65 66 67 68 69 .. 114 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed