Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Белл Д. -> "Теория ядерных реакторов" -> 79

Теория ядерных реакторов - Белл Д.

Белл Д. Теория ядерных реакторов — Москва, 1974. — 494 c.
Скачать (прямая ссылка): teoriyayadernihreaktivov1974.djvu
Предыдущая << 1 .. 73 74 75 76 77 78 < 79 > 80 81 82 83 84 85 .. 264 >> Следующая


4.6. ОПИСАНИЕ МНОГОГРУППОВОГО РАСЧЕТА

4.6.1. РЕАКТОРНЫЕ ПРОГРАММЫ

Различные стадии многогруппового расчета иллюстрируются блок-схемой на рис. 4.2. В настоящее время все расчеты проводятся более или менее автоматизированно с помощью электронно-вычислительных машин, начиная от ввода исходных данных и постановки задачи в соответствии с выбранной программой. Для проведения реакторных расчетов создано много программ [35], и время от времени появляются все новые. В разд. 10.3.3 приведены некоторые примеры рабочих программ.

Хотя вычисление групповых сечений включено в блок-схему рис. 4.2, эта стадия расчета часто проводится с помощью отдельной программы, которая обеспечивает многогрупповые программы групповыми константами. (Это замечание относится всего лишь к деталям расчетной схемы.)

Обычно входные данные к программе включают три основные категории, а именно: 1) данные, необходимые для получения групповых констант; 2) определенные величины, которые служат и как входные данные, и как факторы, характеризующие выбор программы; 3) характеристики задачи, для которой ищется решение.

Для получения групповых констант требуется знание микроскопических сечений как функций энергии вместе с характеристиками энергетических групп, т. е. числа и размеров отдельных энергетических интервалов, а также геометрии и состава рассматриваемой системы. Геометрия может быть одномерная, например плоскость, сфера или бесконечный цилиндр, и двух- или трехмерная. В зависимости от числа пространственных переменных системы используются различные расчетные программы. Обычно число счетных точек в пространственной сетке может быть равным (50)rf, где d — число пространственных переменных. Приближение углового распределения потока нейтронов, например

159
Рис, 4.2. Блок-схема многогруппового расчета.
P?,Pr, двойное Рі-приближение и т. д., является характеристикой программы: в многогрупповых расчетах реакторов в целом обычно используются диффузионное, диффузионно-возрастное И Рі-приближения. Кроме того, может быть определено значение I, ограничивающее число членов разложения функции рассеяния в ряд по полиномам Лежандра в уравнении (4.2).

Наконец, среди характеристик, определяющих задачу, для которой ищется решение, основными являются граничные условия, например условия периодичности, отражения или условия свободной поверхности, и указание на то, содержит система независимый (или внешний) источник или решается задача на собственное значение. Для подкритической системы с независимым источником величина этого источника должна быть определена. В задаче на собственное значение искомое решение может иметь в качестве собственного значения эффективный коэффициент размножения k, полную интенсивность размножения, а, критическую концентрацию делящегося материала, толщину отражателя ит. д. Следовательно, тип собственного значения должен быть определен. Если таковым является эффективный коэффициент размножения, то он автоматически получается в программе при итерациях источника (см. разд. 4.4.4). С другой стороны, если требуется другое собственное значение, то заранее должна быть оценена его предполагаемая величина.

4.6.2. РЕШЕНИЕ ЗАДАЧИ НА СОБСТВЕННОЕ ЗНАЧЕНИЕ

Далее будем предполагать, что задача на собственное значение должна решаться, например, с целью определить эффективный коэффициент размножения или условия критичности в данной системе. После того как групповые константы определены, так же как геометрия, состав системы и тип решаемой задачи, выбирается источник деления. Пространственное распределение полного потока нейтронов в первой группе (g = 1) можно затем вычислить либо непосредственно для одномерной системы, либо с помощью внутренних итераций. Если рассматриваются приближения более высокого порядка, чем Рх-приближение, то помимо полного потока и тока нейтронов требуются дополнительные компоненты разложения угловой зависимости потока нейтронов. Когда поток нейтронов для первой группы известен, то рас* чет можно продолжить для следующей (g = 2) группы с выбранным источником деления и т. д. для всех G групп. Если в некоторых группах присутствует рассеяние, приводящее к возрастанию энергии нейтронов, то потребуются отдельные итерации, если только не используются специальные методы, такие, как метод матричной прогонки.

Когда все групповые потоки известны, решение проверяется на сходимость, как описано в разд. 4.4.4. Если решение не сошлось, то внешние итерации продолжаются до тех пор, пока не будет достаточно близким к Wn-1K Если собственное значение k вместе с соответствующей собственной функцией, т. е распределением потока нейтронов, найдено, то расчет на этом завершается. Однако целесообразно еще проверить, насколько рассчитанные групповые потоки согласуются с внутригрупповыми, которые были прпняты при определении групповых констант. Если между ними имеется значительное расхождение, то может оказаться необходимым переопределить групповые константы и повторять итерационный процесс до тех пор, пока не будет достигнута сходимость.
Предыдущая << 1 .. 73 74 75 76 77 78 < 79 > 80 81 82 83 84 85 .. 264 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed