Физические величины - Бабичев А.Н.
ISBN 5-283-04013-5
Скачать (прямая ссылка):
148 <m+ g) рт 3220 Au (1558) _
Sm — 1400 (20) 6320 (869) _ 0,5
Eu — Au (1551) 0,2
153 8,5 года 3414 (197) Au (1551) 0,55
Gd — 390 (10) 0,5
Tb 159 72,1 сут 400 (24) Au (1558) /' = 390 (24)
Dy — 1600(100) — 0,5
Но 165 1200 лет, 166mHo — — —
27,2 ч, 166SHo 660 (30) Au (1550) 0,5
166(m-f-g)j_j0 700 (20) _ 0,5 0,5
Er — 740(10) —
Tm 0,004 мс, mTm — — —
130 сут, S-Tm — — —
(m+g)Tm 1548 (56) Au (1550) 0,55
Yb _ 182 (10) — 0,5
Lu _ 900 (50) — 0,5
175 3,69 ч, 176mLu 523 (57) Au (1551) 0,55
Hf _ 2000 (100) 720 (25) _ 0,5
Та — — Au (1575) 0,5 0,55 0,55 0,55 0,5
181 16,5 мин, 182mTa 0,415(110) Au (1551)
115,1 сут, 182STa 717 (58) Au (1551)
182(m+g)Ta 717(58) Au (1551)
W — 352 (30) —
Os — 209 Au (1558) 0,5 0,5
Ir - 2250 (200) —
193 171 сут, 1^mIr _ _ 0,5 0,55
19 ч, 164SIr 1370 (150) —
lS4(m+g)Ir 1386 (110) Au (1550)
Pt _ 140 (6) — 0,5
Au 197 2,7 сут 1560 (40) — 0,5
Hg _ 73 (10) — 0,5
Tl _ 12(1) — 0,5
205 4,19 мин, 2oemTl 0,7 (2) — 0,5
Pb _ 0,16(4) — 0,5
207 _ 0,4 (2) — 0,5
Bi 209 3,5-106 лет, 21"тВі — — —
5,01 сут, 210SBi — — —
2!0(m + g)Bi 0,19(3) — 0,5
Ra 226 41,2 мин 222 (15) — 0,5
Ac 227 6,13 ч 1017 (103) Со (70) 0,5
1125 Таблица 41.7. Резонансные интегралы делящихся элементов [25]
Символ и массовое число Период полураспада gT (300 К) I1 , Ю-«« M2 g( (300 К) If. 10~2» м2
Th 228 1,913 года 1000
229 7300 лет 1,043 1000 (180) 1,025 464 (70)
230 80 000 лет 1,013 1010 (30) — —
232 1,4 • IO10 лет 0,995 85 (3) — 0,619
233 22,3 мес — 400 (100) - —
Pa 231 32 760 лет 1,020 470 (100) _ _
233 27,0 сут 0,980 895 (30) — —
U 232 72 года 0,973 280(15) 0,976 350 (100)
233 159 200 лет 1,022 140 (6) 0,998 764 (13)
234 244 600 лет 0,989 645 (70) — —
235 7,038 • IO8 лет 0,981 144 (6) 0,980 275 (5)
236 2,342- IO7 лет 1,002 365 (20) — —
237 6,75 сут _ 1200 (200) — _
238 4,468 - 10е лет 1,002 278 (5) — 2,03
Np 237 2,14 • IO6 лет 0,952 660 (50) _ 6,9
238 2,117 сут — — - 880 (70)
Pu 236 2,85 года _ 197 [28] _ 960 [28]
238 87,74 года 0,956 162 (15) 0,956 23 (5)
239 24 IlO лет 1,131 190 (20) 1,065 310(10)
240 6553 года 1,028 8260 (250) — —
241 14,7 года 1,04 162 (8) 1,046 570 (17)
242 3,76 • IO5 лет 1,010 1280 (50) — 4,7 (4,7)
243 4,956 ч — 265 (60) — 540(140)
Am 241 432,6 года 0,994 1400 (90) 1,014 22(2,
241 432,6 года — 1190 (80), (g) —
241 432,6 года — 220 (15), (/ft) — —
242g 16,01 ч — 300 — _
242т 141 год 1,104 230 (100) 1,100 1900 (300)
243 7380 лет 1,013 2050(100) — 10(6)
243 7380 лет _ НО (10).(0 _
243 7330 лет — 1940 (100),(т) — —
Cm 242 162,8 сут 0,927 150(40) _ _
243 28,5 года — 215 (20) — 1550 (200)
244 18,11 года 1,001 625 (50) 0,998 19(2)
245 8500 лет 0,936 104 (8) 0,942 790 (40)
246 4700 лет 1,005 117(8) 1,006 12,2
247 1,6 • IO7 лет 1,002 500 (75) 0,995 758 (100)
248 3,5 • IO5 лет 1,002 265 (25) — 14(2)
Bk 249 321,4 сут - 1400 (700) - -
Cf 249 351 год _ 660 (120) _ 1900 (100)
250 13,1 года — 8300 (4000) — —
251 900 лет — 1590(70) — 5400 (800)
252 2,84 года — 43(4) — 110(20)
253 17,8 сут — 12(2) — 2000 (500)
Es 253 20,47 сут _ 7300 (400) _ _
253е 20,47 сут — 4300 (220) _ _
253т 20,47 сут — 3000 (180) _ _
254 276 сут — — — 220§ (100)
Fm 257 100,5 сут 5000 [28]
1126 6,10'31 M2
750
500
В табл. 41.6 и 41.7 приведены значения резонансных интегралов; для некоторых элементов в пятой колонке даны дополнительные сведения о значении эпикадмие-вого избыточного резонансного интеграла /'. Кроме того, для большинства элементов указаны эталонный образец и значение его резонансного интеграла, которые были использованы при обработке экспериментальных данных. Рекомендуются также данные [6, 21, 44].
41.8. ЯДЕРНАЯ РЕАКЦИЯ (п, 2к)
Реакция (п, 2и) относится к числу пороговых, и когда энергия нейтрона превышает на несколько мегаэлектронвольт значение пороговой энергии, эта реакция, как правило, протекает с большой вероятностью. Порог реакции (и, 2л) равен приблизительно энергии связи нейтрона в ядре-мишени, поэтому она протекает только при взаимодействии с нейтронами энергией выше 8 МэВ. Исключение составляет реакция на бериллии, для которой порог равен примерно 2 МэВ.
Значения сечений ядерной реакции (п, 2п) для различных нуклидов, усредненные по спектру нейтронов деления 236U, и энергетические зависимости сечения ядерной реакции (п, 2п) для 9Be, 5sFe, 127In, 208Pb, 232Th, 238U приведены в табл. 41.8 н на рис. 41.33—41.38.
Для оценки сечения ядерной реакции (п, 2п) в области энергий нейтронов приблизительно от 14 до 15 МэВ может быть использована следующая формула:
(1000+7,5/4) |V,8 —— 0,234 j ,
N — Z если -<0,13;
А
а(п, 2л)= і N — Z\
1(1000+7,ЪА) I 0,65 Ч--—J ,
N-Z если —-—>0,13,
250
0 L^r-1-1-.----—
11 13 15 17 13 Eni МэВ
Рис. 41.34. Зависимость сечения ядерной реакции 56Fe («, 2л) 55Fe от энергии нейтронов [30]
Рис. 41.35. Зависимость сечения ядерной реакции 127I (п, 2и) 126I от энергии нейтронов [30]
где Ofn, 2л) — в IO-31 м2; NkZ — число нейтронов и протонов в ядре-мишени с массовым числом А. Расчетные значения согласуются с экспериментальными данными в пределах 10—15% для ядер с параметрами (N—Z)/A>0,06. При (N-Z)/А<0,06 результаты вычислений существенно превышают экспериментальные сечения из-за того, что при выводе формулы не учитывалась конкурирующая реакция (п, пр) [30],
