Физические величины - Бабичев А.Н.
ISBN 5-283-04013-5
Скачать (прямая ссылка):
Рис. 41.5. Зависимость полного сечения взаимодействия нейтронов с ядрами водорода от энергии нейтронов (2-10-2<?„<20МэВ) [29]
Рис. 41.6. Зависимость полного сечеиия взаимодействия нейтронов с ядрами водорода в воде от энергии нейтронов (10-4<?/i<2- IO3 эВ) [29]
1115 Рис. 41.9. Зависимость полного сечения взаимодействия нейтронов с ядрами дейтерия в тяжелой воде от энергии нейтронов (3- 10~4<?k<2- IOs эВ) 1291
10-* 10'310~* 0,1 1 10 En
Рис. 41.II. Зависимость полного сечения взаимодействия нейтронов с ядрами бора от энергии нейтронов (4-10~4< <?„<103 эВ) [29]
Рис. 41.10. Зависимость полного сечения взаимодействия нейтронов с ядрами дейтерия в тяжелой воде от энергии нейтронов (0,3<?'л<7 МэВ) [29]
W3 0,01 0,1 1 10 с/и за
Рис. 41.13. Зависимость полного сечения взаимодействия нейтронов с ядрами углерода от энергии нейтронов (4-10-8<?„<100 эВ) [29]
Рис. 41.14. Зависимость полного сечения взаимодействия нейтронов с ядрами углерода от энергии нейтронов (0,1 кэВ<?п<1МэВ) [29]
Рис. 41.12. Зависимость полного сечения взаимодействия нейтронов с ядрами бора от энергии нейтронов (10<?',!< <2-IO4 кэВ) [29]
1116 Рис. 41.15. Зависимость полного сечения взаимодействия нейтронов с ядрами углерода от энергии нейтронов (!<?„<20 МэВ) [29]
Рис. 41.17. Зависимость полного сечения взаимодействия нейтронов с ядрами бериллия от энергии нейтронов (10 кэВ<?„<30 МэВ) [29]
IO-2V
Рис. 41.16. Зависимость полного сечения взаимодействия нейтронов с ядрами бериллия от энергии нейтронов (IO-3C-EnClO4 эВ) [29]
Рис. 41.18. Зависимость полного сечения взаимодействия нейтронов с ядрами железа от энергии нейтронов (10-8С?пС5-103 эВ) [29]
En, МэВ
Рис. 41.19. Зависимость полного сечения взаимодействия нейтронов с ядрами железа от энергии нейтронов (ЗСEn С7 МэВ) [29]
1117 Рис. 41. 21. Зависимость полного сечения взаимодействия Рнс. 41.22. Зависимость полного сечения взаимодействия
нейтронов с ядрами железа от энергии нейтронов нейтронов с ядрами индия от энергии нейтронов (7<?„<20 МэВ) [29] (5-10-3<?„<0,5 эВ) [29]
1118 IC-28M
Рис. 41.23. Зависимость полного сечения взаимодействия нейтронов с ядрами индия от энергии нейтронов (0 5<
<?«<500 эВ) 129]
Рис. 41.24. Зависимость полного сечения взаимодействия Рис. 41.25. Зависимость полного сечения взаимодейст-нсйтронов с ядрами индия от энергии нейтронов вия нейтронов с ядрами золота от энергии нейтронов (0,5 кэВ<?„<30 МэВ) [29] (10~4<?„<2 эВ 1291
1119 Рис. 41.27. Зависимость полного сечения взаимодействия нейтронов с ядрами золота от энергии нейтронов
(100<?„<600 эВ) [29] Рис. 41.28. Зависимость полного сечения взаимодействия нейтронов с ядрами золота от энергии нейтронов
(4 кэВ <?„<30 МэВ) Г29]
Рис. 41.30. Зависимость полного сечения взаимодействия нейтронов с ядрами урана от энергии нейтронов (2<?„<500 эВ) 1291
Рис. 41.29. Зависимость полного сечения взаимодейст- рис. 41.31. Зависимость полного сечения взаимодействия нейтронов с ядрами урана от энергии нейтронов ВИя нейтронов с ядрами урана от энергии нейтронов (10-4<?„<2 эВ) 1291 (0,5 кэВ<?„<10 МэВ) [29] /і =
(E)
где It — в IO-28 м2; Emm и Emax — нижняя и верхняя границы энергетического спектра, значения которых зависят от условий эксперимента, эВ; і — индекс соответствующего процесса (x=Y означает радиационный захват, і=І — деление и т. д.); Gi(E)—энергетическая зависимость сечения і-го процесса. Вклад высокоэнергетической области G1(E) в резонансный интеграл, как правило, незначителен, поэтому полагают Emах—
Когда известно аналитическое выражение энергетической зависимости сечения ядерной реакции, значение резонансного интеграла может быть вычислено. К основным методам определения резонансных интегралов относятся измерения в поле нейтронов, сформированном из теплового максвелловского спектра с соответствующей температурой T3 К, и эпитеплового 1/?-спектра с ниж-
ней границей [ikT, где р, зависит от типа ядерного реактора; k — постоянная Больцмана, эВ/К. Для тяжеловодного реактора ц~5, для графитового [х~3, так что при 7=293,6 К IikT равно 0,126 и 0,076 эВ соответственно.
Величина
называется избыточным резонансным интегралом, где g (T) — фактор Весткотта или g-фактор, определяющий отклонение зависимости сечения о (E) от закона 1 / \ E ; C0=O,0253 эВ; O0 — значение сечения при Ea. С учетом того, что граница кадмиевого среза Ecu, эВ, выше значения fikT, интегрирование выполняется по двум энергетическим областям:
Зависимость полного сечения взаимодействия с ядрами урана от энергии нейтронов (10<?я<103 МэВ) [29]
41.7. РЕЗОНАНСНЫЕ ИНТЕГРАЛЫ
Резонансным интегралом называется величина E___
dE
v-kT L
I [°(?>-
?cdL
,тл 1 Ґ E0 \dE
g(T)°°\ T T +
e (T)'
/h
] dL
P
M'' -
= [Д/ - Д/ (l/o)J+ [/ — / (I/o)] = а/' + /',
где Г — эпикадмиевый резонансный интеграл без части, зависящей от I/o; Д/' — часть, обрезаемая кадмиевым фильтром, которая зависит от температуры нейтронов и мала для тепловых энергий (табл. 41.5). Вклад члена Д/' следует учитывать для тех ядер, у которых резонансные пики расположены ниже Еы (133Cd, 151Eu, 176Lu, 182Ta, 191Ir, 231Pa, 239Pu и др.).
