Физические величины - Бабичев А.Н.
ISBN 5-283-04013-5
Скачать (прямая ссылка):
Mn3NiN Кубическая Oft HKC (изменение структуры при T = 180 К) — Ммп(77 К) = 0,98[хв [3]
Mn3ZnN Кубическая Ojl HKC (изменение структуры при T = 140 К) Tn = 183 К Ммп I= !'2I1Xb при 140 Y^CTCTn MMni (4,2 K) = 0,61fxB (хМп „(4,2 К) = 1,0(хв [3, 17]
Mn3GaN Кубическая Oft HKC 298 Ммп (4,2 К) = 2,34(ХВ [3]
CsMn3Cl5 Тетрагональная - 0,59*1 6 = —0,9 К [17]
Mn3B2Oe Орторомбическая f - 35 6 = -185 К, P= 6,18 [3]
Nb2Mn4O9 Тригональная D^d КС HlIC IlO*2 125 6=-250 К, Ммп" (4,2 К) = 5(хв Магнитоэлектрик при 140 К CTCTn [3, 17]
Ta2Mn4O9 Тригональная D^d - ЮЗ*2 Магнитоэлектрик [17]
Dy2Mn4O9 Орторомбическая D92h - 8 - [17]
*1 Из измерений теплоемкости.
*г Из измерений магнитоэлектрического эффекта. Продолжение табл. 28. 1
Структура
Вещество кристаллографическая магнитная tN > К Дополнительные сведения Литература
LiMnPO4 Орторомбическая D^1 КС H Il 1100] 35 6 = — 80 К, р =5,2 Хм (7^)/4" =33х Xio-3 CM3/моль [3, 171
CuMnSnS4 Тетрагональная D^d КС II Il (101) (2с, с, с) - ЦМп2+(290 К) = 4,3цв [3]
Ba2MnUOe Кубическая Oft ФВ в (001) АФВ между (001) 12,8 цМп = 2,25[лв [3]
MnCl2 -4Н20 Моноклинная c|ft КС «(|Х, [с] = 7° 1,62 0=—1,79 К, HoWc и (1,2К)= = 0,25-Ь 0,5 Тл 54VjWn = 500,4 МГц*1 [17]
MnBr2-4Н20 Моноклинная C^ft КС M Il [Cl 2,136 H0Wcll (1,2 К) = = 0,75 1,0 Тл [17]
Mn3Al2Ge3O12 Кубическая Oft0 HKC*2 6,65 0 = -28 К, P= 5,89 с а (0) = 39 ГГц*3 [121, 122]
ot-RbMnCl3 • • 2Н20 (o-RMC) КС 4,56 Магнитные свойства соответствуют модели Гей-зенберга, d= 1; I J/k] = = 3,0 К, I J'U I = = 7-10-3 HflWcll= 1,31 Тл H0WiJ = 20,0 Тл _ H0Wy4 = 4,27- 10"а Тл [71]
CsMnCl3- •гний (CMC) Орторомбическая D^h КС 4,89 Магнитные свойства соответствуют модели Гей-зенберга, d= 1 ; \J/k\ = = 3,2К, \J'/J\ =8-10"3 H0Wcl, = 1,64 Тл H0Wi, = 23,8 Тл P0Ha = 5,65- IO"2 Тл [71]
CsMnBr3- •гиге (CMB) Орторомбическая КС 5,75 Магнитные свойства соответствуют модели Гей-зенберга, d= 1; \J/k\ = = 3,0К, IJ'JJ\ =IMO-3 Но Wcll =2,05 Тл р0НЕ = 22,3 Тл P0Ha =9,41-10-2 Тл [71]
MnSiF6-•6Н20 Тригональная С|г - 0,1 - [17]
"Наиболее сильная линия (М = — 3-+М= — 2) в квадрупольно-расщепленном спектре ЯМР на ориентированных ядрах
•«Магнитные моменты марганца лежат в плоскости (111) и направлены вдоль или против осей [211], [121] н [112]. м В ?122] изучено поведение трех ветвей магнитного резонанса в MnsAlsGeaOls.
670 Продолжение табл. 28. 1
Структура
Веществе кристаллографическая магнитная V к Дополнительные сведения Литература
Cs2MnCl4-•2Н20 Триклинная - 1,80*1 - [17]
(CH3)4N • - MnCl3 (TMMC) Гексагональная Dgh (моноклинные искажения при Т< 171 К) структурный переход при T = 45 К КС 0,84 Магнитные свойства соответствуют модели Гей-зенберга, d = 1; \J tk\ — = 6,7 К, W/J] = IO-4 P0Hct =1,14 Тл ^0He =49,9 Тл р0НА =1,30-10-2 Тл [6, 71]
(CH3NH3)--MnCla--2Н20 (MMC) Моноклинная Cfft — 4,12 Магнитные свойства соответствуют модели Гей-зенберга, d = 1; \J/k\ = = 3,01 к, М'/^І = = 6-10-3 [72]
(CH3)2NH2- -MnCl3 (DMMC) KG 3,60 Магнитные свойства соответствуют модели Гей-зенберга, d=l; \J/k] = = 6,5 К, I-/'//I==IO-S P0Hc ц = 1,83 Тл P0 He = 48,4 Тл р0 Ha =3,46-10"2 Тл [71]
(C5H6NH)- -MnCI3 (PMCA) КС 2,32 Магнитные свойства соответствуют модели Гей-зецберга, d= 1; \J!k\ = = 6,5 К, 1^7^1=4-10-4 P0Wfll = 1,0 Тл P0He =48,4 Тл (х0 Ha = 1,03 -IO"3 Тл [71]
Mn(C2HeO2) • Моноклинная Cfft — 3,2 6 = — 5,2К, ом(0 К) = = 2,79 A-M2/моль [3, 17]
Mn(HCOO)2-•2Н20 Моноклинная Cfft Ji Il (100) 3,7*2 Магнитные свойства соответствуют модели Изинга, d = 2; \J/Щ = 0,35 [17, 73]
Mn(DCOO)8-•2DS0 Моноклинная Cgft а Il (101) при Г>ТП=1,7К в И [6] при TCTn 3,7 IW (2,5 К) = [3]
Mn(NH4)2--(SO4)2-¦ 6Н20 Моноклинная - 0,14 стм (0 К) = 7,82 А - м2/моль [17]
« Из измерений теплоемкости.
*» При этой температуре упорядочивается только часть магнитных моментов. Остальные моменты обусловливают парамагнитные свойства. Прн T = 0,23 К наблюдаются аномалии Шоттки в поведении теплоемкости.
671 Продолжение табл. 28. 1
Структура
Вещество кристаллографическая магнитная V К Дополнительные сведения Литература
PeO Кубическая Oft (ромбоэдрические искажения при TCTn) II тип МП ivll [111] (2а. 2а, 2а) 198 в = —570К, р = 4,6 Хм (Tn)ZAtc = =8-IO"3 см®/моль pFe,+ (4,2K) = 3,32pB [3, 17]
FeSi Кубическая T4 - 523 6=-149 К, P = 2,55 [3, 17]
FeP Орторомбическая Dgft ГС, k0 И [с] И J- \с\ (а, Ь, 5с) 125 6 = - 50 К, pFel (4,2К) = 0,46рв PFeU(4,2K) = 0,37pB [3, 17]
FeS Гексагональная Dgft р Il С при Г С Tn = 390 К {і 1 С при T > Г„ 593—600 6=-917 К, XM(TN)/4* = 2,2X X 10"3 CM3/моль [3, 17]
FeCo Кубическая Oft - 1253 МРе = 2.0Мв |хСо= 1,9рв [3]
FeGe Гексагональная Dgft КС, PlIC (а, с, 2с) 400-412 P= 3,1ЭМре (4,2 К) = = 1,67рв [3]
FeAs Орторомбическая Dgh ГС, к0 Il [Cl 77 P = 3,1, JXpe (4,2 К) = = 0,5рв 13]
FeSe Гексагональная Dgft - 847 Ферромагнетик при T с 423 К [17]
FeSn Гексагональная Dgft ФВ в (OOl) АФВ между (001) M Il (001) (с, с, 2с) 365—373 8=-158 К, р = 4,5 MiFe (4,2К)=1,55рв [31
FeRh Кубическая Oft G-тип МП (2а, 2а, 2а) 328 (Ф -*¦ АФ) ферромагнетик при Tn CT<Тс = 668 К ДсУд=(328 К)= 117 А-м2/кг р(0 К) = 5-10"7 Ом-м [3, 17]
