Физические величины - Бабичев А.Н.
ISBN 5-283-04013-5
Скачать (прямая ссылка):
ний нелинейной оптики, такие как удвоение частоты звука и акустическое детектирование, самовоздействие звуковой волны, вынужденное комбинационное рассеяние звуковых волн, их самофокусировка и др. [51]. Очень большая магнитоупругая динамическая связь в этих твердых телах позволяет выделить их в технически важный класс кристаллов — акустомагне-піки.
28.8. ОРГАНИЧЕСКИЕ СВЕРХПРОВОДНИКИ
Органические сверхпроводники типа (TMTSF)2X, основанные на молекуле тетраметилтетраселенфулвалена
28.6. ПЬЕЗОМАГНЕТИКИ И МАГНИТОЭЛЕКТРИКИ
Пьезомагнетики — это вещества, у которых при наложении упругих напряжений возникает спонтанный магнитный момент, пропорциональный первой степени напряжения. Пьезомагнитный эффект сравнительно мал и практически может быть обнаружен только в аити-ферромагиетиках, которые ие обладают в нормальных условиях спонтанным моментом. Появление спонтанного момента в таких кристаллах обьясияется изменением их магнитной структуры вследствие деформации при наложении упругих напряжений [2]. Пьезомагнитная намагниченность Mi связана с тензором упругих напряжений а,/, соотношением Mi=AijkGik. Для MnF2 и CoF2 в соответствии с требованиями симметрии отличны от 1-уля только три компоненты пьезомагнитиого тензора: Awz=Ayxz и Агху. При 7"=20,4 К эти компоненты для CoF2 имеют значения: Л*гУг=2-10~6 А-м/Н, Kzxy= =0,8-10"5 А-м/Н [46]. В случае MnF2 эффект примерно в 100 раз меньше. Пьезомагнитный эффект обнаружен также в FeCO3, os-Fe2O3 и др. [47].
Магнитоэлектрики — вещества, у которых при помещении их в электрическое поле возникает магнитный момент, пропорциональный напряженности поля. Впервые магнитоэлектрический эффект был обнаружен в антиферромагнитном кристалле Cr2O3. Величина эффекта характеризуется тензорным коэффициентом пропорциональности Ciik между возникающей намагниченностью и приложенным электрическим полем. Для Cr2O3 Игл (250 К) = 1,9 • I О-5 А/В [48]. Магнитоэлектрический эффект обнаружен также в антифероомагнетиках Fe2TeOe, Nb2Co4O9, Nb2MnO9, Ta2Mn4O9 [49] и др.*3
28.7. АКУСТОМАГНЕТИКИ
В антнферромагнетиках с высокой температурой He-еля квазизвуковые моды, возникающие благодаря связи между упругой (практически линейной) и магнитной (нелинейной) подсистемами, обладают сильной нелинейностью. Эта нелинейность особенно велика, если одна из магнитных мод без учета магинтострикцин оказывается «мягкой» ((Орез—>-0), что возможно либо в силу «легкоплоскостного» характера анизотропии (как в гематите O-Fe2O3 при Тм<Т<Тк), либо при приближении к точке той или иной спиновой переориентации (как, например, в редкоземельных ортоферритах (RFeO3). Большая нелинейность приводит к тому, что в антнферромагнетиках указанного класса реализуются звуковые аналоги явле-
*' В зарубежной литературе их называют скошенными (canted) антиферромагнетиками, а термин «слабый ферромагнетизм» относят к ферромагнетизму нелокализованных электронов, имеющему место В ZlZtl1 и т. п.).
*2 В зарубежной литературе — «скрытое скашивание» (hidden canting).
*3 Подробная классификация материалов по их магнитным, электрическим и упругим свойствам, выполненная кристалломагнитной симметрии, дана в обзоре [501.
CH3 CH3
Jl M X
Se ' 4 Se CH3
и имеющие в качестве Х~ один из симметричных окта-эдрических анионов PF6, AsF6, SbF6 и TaF6, обнаруживают сверхпроводимость при небольших давлениях P= (0—18)-106 Па и Тя*1 К. Некоторые из этих соединений ниже точки перехода металл — диэлектрик обладают антиферромагнитным упорядочением, характеризуемым волной спиновой плотности. Аитиферромаг-нитное упорядочение зафиксировано в (TMTSF)2 AsF6H (TMTSF)2PF6 при Г<ТС«12 К*1 [53, 54]. Из измерений магнитной восприимчивости на моиокристаллических образцах [53] следует, что в (TMTSF)2AsF6 реализуется простая антиферромагнитиая структура с легкой, промежуточной и трудной осями, направленными соответст-венно вдоль а, Ь' и с' [триклинную структуру (TMTSF)2X обычно аппроксимируют орторомбической с осями а, Ь', с', определяемыми главными осями тензора электрического сопротивления]. в (TMTSF)2CIo4 сверхпроводящее состояние возникает при атмосферном давлении и Г« 1,3 К, а антиферромагнетизм наблюдается при T <6 К [55] после быстрого охлаждения,
28.9. НЕКОТОРЫЕ СВОЙСТВА АНТИФЕРРОМАГНЕТИКОВ
Помещаемый здесь справочный материал относится в основном к магнитным свойствам диэлектриков, обладающих антиферромагнитиым упорядочением. Кроме того, приведены свойства некоторых антиферромагнитных полупроводников, металлов и металлических сплавов*2.
Таблица 28.1 не охватывает всех известных к моменту издания справочника антиферромагнетиков. Составители стремились дать общее представление о свойствах различных типов аитиферромагнитных /кристаллов, начиная от наиболее известных и хорошо изученных анти-ферромагнитиых диэлектриков и кончая недавно открытыми сверхпроводящими соединениями. Важным, хотя и не необходимым, критерием отбора материала служил факт установления в соединении антиферромагиитиой структуры методом нейтронной дифракции. Не было возможности с максимальной полнотой привести даииые о некоторых группах соединений. Так, практически не представлена (кроме двух веществ) обширная группа
