Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Бабичев А.Н. -> "Физические величины" -> 348

Физические величины - Бабичев А.Н.

Бабичев А.Н., Бабушкина Н.А. Физические величины — M.: Энергоатомиздат, 1991. — 1232 c.
ISBN 5-283-04013-5
Скачать (прямая ссылка): fizicheskievelechini1991.djvu
Предыдущая << 1 .. 342 343 344 345 346 347 < 348 > 349 350 351 352 353 354 .. 561 >> Следующая

3425 0,15 _ 17,0 _ 1,10 1,35 1,50 1,65 1,75 1,82
0,08 _ 15,0 — 1,05 1,30 1,50 1,65 1,75 1,82
0,05 — 15,0 — 1,05 1,30 1,50 1,65 1,75 1,82
Р\,7/4 00 pU 5/400
3411 0,20 2,2 1,5 28 0,50 0,85 1,10 1,35 1,45 1,70

Н,АМ

Рис.27.78. Кривые намагничивания ленты из стали марки 3424 толщиной 0,08 мм при различных частотах пе-ремагничивающего поля [25]

0,01

Рис. 27.79. Зависимости потерь от амплитуды магнитной индукции для леиты из стали марки 3424 при различных частотах перемагничивающего поля:

сплошные линии — толщина ленты 0,08 мм. пунктир — 0,15 мм [251

Материалы с наибольшей проницаемостью в слабых полях. Наибольшей проницаемостью в слабых полях обладают некоторые марки электротехнических сталей (табл. 27.27, рис. 27.80) и железоникелевые сплавы, так называемые пермаллои

(табл. 27.28, рис. 27.81—27.83, см. также рис. 27.38, 27.44, 27.48, 27.49), а также некоторые аморфные материалы (см. ниже). Подробные данные об этих сплавах можно найти в справочнике [28].

638 Таблица 27.27. Магнитные свойства электротехнических сталей с наибольшей проницаемостью в слабых полях [10] (удельное электрическое сопротивление 6-Ю-7 Ом-м)

В, Тл, не менее, при И, А/м

0,35 0,20 0,35 0,20

0,00010 0,00010 0,00012 0,00012

0,00022 0,00023 0,00028 0,00030

0,00065 0,00060 0,00076 0,00075

Марка Толщина, мм 10 20 50 70 100 200 500 1000
1571 0,20 0,030 0,10 0,38 0,58 0,66 0,90 1,18 1.29 1.30
0,35 0,035 0,14 0,48 0,61 0,77 0,92 1,21
1572 0,20 0,040 1 1 0,14 0,48 0,62 0,74 0,92 1,20 1.29 1.30
0,35 0,045 0,17 0,57 0,71 0,87 1,02 1,25

1,5 Н,А/п

Рис. 27.80. Зависимости максимальной индукции от действующего значения напряженности поля для сталей марок 1561 (пунктир) и 1562 (сплошные кривые) на частотах перемагничивающего поля 400 и 1000 Гц [27]

Таблица 27.28. Магнитные свойства некоторых железоникелевых сплавов f8l

Проницаемость
Марка Толщина или диаметр, MM 1V нач «V шах нс, А/м Bs, Тл
45Н 0,02—0,04 0,35—2,5 3—22 1700 2800 2000 16000 25 000 18 000 32 16 24 ] 1,5
65НП 0,02—0,04 0,10—0,18 0,35—0,50 0,005 300—1500 500—2000 500—2000 10 000 70 000 200000 300000 35 000 6,4 2,8 2,4 6,4 j І .,з
79НМ 0,1—0,15 1,5—2,0 3—22 22 000 25000 20 000 150000 180 000 80 000 1,2 1,2 3,2 ! 0,73-0,75
50НХС 0,02-0,04 0,1—0,18 0,55—1,0 1500 2500 3000 15 000 25000 20000 20 13 10 j I ,.о
80НХС 0,005 0,1-0,15 1,5—2,5 3—22 8000 22 000 25 000 20000 30 000 120000 150000 70 000 8 2,4 1,2 3,2 j I 0,63

-J_г t_

Ш H1AJh

сплавов различных

SOHXC 73HM 80НХС

27.81. Кривые намагничивания марок [27) BD H1Aln

Рис. 27.82. Зависимости относительной магнитной проницаемости от напряженности поля для сплавов различных марок [27]

ОЦ К Fe-Co . ОЦ IfFe-Ni \ у ,ГЦ Kte-Co

Є VOOr^tfFe-Ni

n- XrCo-N

Рис. 27.83. Зависимости относительной магнитной проницаемости от частоты пе-ремагничивающего поля для сплавов различных марок [27]

Рис. 27.84. Атомные магнитные моменты (в расчете на атом переходного элемента) квазибинариых аморфных сплавов (LxMi-*)go Pio В!0 (L, М —переходные элементы) — сплошные кривые, соединяющие экспериментальные точки:

N —• среднее число внешних S- и d-электронов в атомах переходных элементов; пунктир — результаты для соответствующих кристаллических сплавов, не содержащих P и В [82]

Аморфные магнитные материал ыг

Особую группу магнитомягких материалов образуют аморфные металлические материалы, получаемые с помощью специальных технологий. Известны два типа таких материалов: аморфные сплавы металлов группы железа (см. п. 27.3.1) с добавкой 10—20% (атомное содержание) таких металлоидов, как В, С, N, Si, Р, и аморфные сплавы переходных металлов с редкоземельными. Приводятся данные только о материалах первого типа (табл. 27.29, 27.30), так как они находят применение в качестве материалов с малыми потерями при пере-магничивании и большой магнитной проницаемостью в слабых полях (см. выше). Данные о материалах второго типа можно найти в [56]. Результаты, изложенные в этом параграфе, взяты из [82]. Аморфные сплавы отечественного производства описаны в справочнике [28].

На рис. 27.84—27.87 даны графики зависимостей спонтанного магнитного момента и индукции насыщения от состава сплавов и температуры, а также температуры Кюри от состава сплавов. На рис. 27.84 и 27.86 величина N, отложенная на оси абсцисс, соответствует составу сплавов. Рисунок 27.88 дает представление о магнитострикции в материалах разных составов. На рис, 27.89, 27.90 приведены важные для применений характеристики начальной проницаемости и потерь при пе-ремагничиванин.

г, г 0,8 0,4-

о

Рис. 27.85. Зависимости индукции насыщения при T= =20°С от состава аморфных сплавов Fe, Со и Ni [82]

(FeyCo1^)80B20 '"(FexNivJg^B20

(FexCobx)7sP16B6AI3 >

- (Fe ж с°1-х)75р13с7

\ , -(FexOVx)75Si15Blo

(FexNi1^75Rl6B6AI3

(FexNVx)78SI9i1B13^

Y^oxNi1rO75P16BeAl3

0,5

640 Вцк

вц к

ГЦ/С Co-fe ^

Ц KCo-W

ГЦ KFe -Ni

1,5 1,0 0,5

Рис. 27.86. Температуры Кюри квазибинарных аморфных сплавов (LjtM)-*)во Pio Bi0 (L и M — переходные элементы) в зависимости от среднего числа N внешних S-и d-электроиов атомов переходных элементов — сплошные кривые; пунктирные кривые — данные для кристаллических сплавов, не содержащих P и В [82]
Предыдущая << 1 .. 342 343 344 345 346 347 < 348 > 349 350 351 352 353 354 .. 561 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed