Физические величины - Бабичев А.Н.
ISBN 5-283-04013-5
Скачать (прямая ссылка):
700 0,36 0,27 0,20 0,22 0,22 0,84 1,2 1,3 1,3 3,3 —
800 0,31 0,23 0,17 0,19 0,19 0,79 — 1,8 1,2 2,6 —
900 0,28 0,20 0,15 0,17 0,17 0,76 1,0 1,5 1,0 2,1 1,6
1000 0,25 0,18 0,14 0,15 0,15 0,73 — 1,3 0.93 1,8 1,2
IlOO 0,22 0,16 0,12 0,14 0,14 0,71 — 1,2 — - 1,1
1200 0,21 0,15 0,11 0,13 0,13 — — - - - -
1300 0,19 0,14 0,10 0,12 0,12 — — — — — —
1400 0,18 0,13 0,098 0,11 0,12 - — — - - —
1500 0,17 0,12 0,093 0,11 - — — — — - —
1600 0,16 0,12 0,088 — — — — — - — —
1700 0,15 0,11 0,083 — — — — — — — —
1800 0,14 0,11 0,079
Таблица 16.19. Вязкость расплавов некоторых солей и оснований, 10~3 Па-с [5]
Продолжение табл. 16.19
т. к 'I 'I
HgBr2 KNO3
520 I I 3,0 620 2,73
530 2,0 630 650 2,58 2,31
KBr 670 2,09
1020 I 1050 I 1,5 1,3 1 2 І1І 1,90 1,74 1,60
1080 I 750 1,48
KCI 770 1,38
1060 1,4 790 1,30
1110 1,2 810 1,24
1200 1,0 820 1,21
1310 0,71 кон
K2Cr2O7 670 2,3
670 13,2 720 1,7
690 11,7 770 1,3
710 10,4 820 1,0
730 9,2 870 0,8
750 8,1
770 7,0
MgCl2 1080 I 4,12
N2H4
N2O4
LiNO3 274 0,52
530 6,48 278 0,49
560 5,48 282 0,47
580 4,70 288 0.44
600 4,32 3,63
630 Na3AlFe
660 700 2,49 2,05 1270 j 2,8
1035 1053
1,42
1,28
590 2,83
278 1,21 610 2,53
283 1,12 630 2,28
288 1,04 650 2,08
293 0,97 670 1,90
298 0,91 690 1,74
1100 1,43
1120 1150 1170
1200 1220 1250 1270
1,28 1,14 1,02 0,91 0,82 0,75 0,70
NaNO3 710 I 1,62 730 J 1,52
NaOH
620 4,0
670 2,8
720 2,8
770 1,8
820 1,5
NaPO3
920
970
1250 700
1" 1
1020 440
1070 300
1120 210
РЫ Зг2
650 10,2
670 8,06
690 7,0
710 6,1
730 5,4
750 4,7
770 4,1
PbCl2
770 5,53
790 4,66
810 4,02
830 3,59
373 Таблица 16.20. Вязкость жидкого сплава свинец — олово при различных значениях температуры и молярной доли свинца, IO-3 [1]
Продолжение табл. 18.28 Продолжение табл. 18.29
Т, к Молярная доля Pb
0,000 0,025 0,300 0,382 1,000
460 _ _ 4,2 _
470 — — 5,0 — —
475 _ — — 2,6 —
480 _ — 3,0 2,1 —
500 — — 2,5 2,1 —
505 2,6 — — — —
510 2,0 4,2 — — —
520 — 1,9 — — —
525 — — 2,2 2,0 —
540 1,8 1,8 — — —
550 — — 2,2 2,2 —
560 1 ,7 1,6 — — —
575 — 2,1 2,3
580 600 612,5 620 625 637,5 640 650 6()0 675 700 725 750 775
1,6 1,6
1,5 1,5
Молярная доля Pb
1,6 1,5
1,5
1,5 1,4
2,0 2,0
2,0
1,9 1,8 1,8
2,3 2,3
2,3
2,2 2,2
Таблица 16.21 Вязкость жидкого сплава железо—углерод при различных значениях температуры и молярной доли железа, Ю-3 Па-с [1J
Молярная доля железа
т. к 0,9514 0,9580 0.9715 0,9790 0,9870 и. 0,9960 0,9975 0,9992
1550 1575 1600 1625 1650 1675 1700 1725 1750 1775 1800 1825 1850 1875 1900 1925 1950 1975 2000 3^8 3,3 2,9 2,5 2,2 8,5 8,0 7.5 7.0 6.6 6.1 5,7 5,2 4,7 3,9 3,5 3,2 9,2 8.5 7,9 7,2 6.6 6,0 5,5 5,1 4,7 4,4 4,1 3,9 7,2 6,8 6,4 6,0 5,6 5,2 4,9 4,6 7.7 7.0 6,4 5.8 5,2 4.8 4.4 4.1 3.9 3,7 3.5 4,7 4.2 3,9 3,7 3,6 3,4 3.3 5,7 4,9 4.3 3,9 3,6 3.4 3,3 4,9 4,4 4,1 3,9 3,8 3,6 3,4 7.6 6,4 5.7 5,2 4,9 4,6
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1. Touloukian Y. S. е. a. Viscosity. N. Y.: NBS Edition,
1974
2. Stephan К., Lucas К. Viscosity of dense fluids. N. Y., Lond.: Academ. Press. 1979.
3. Варгафтик H. Б. Справочник по теплофизическим свойствам газов и жидкостей. M.: Физматгиз, 1972.
4. Голубев И. Ф., Гнездилов Н. Е. Вязкость газовых смесей. M.: Изд-во стандартов, 1971.
5. Справочник химика. М,—JI.: Химия, 1966.
374 ГЛАВА 17 ДИФФУЗИЯ
А. В. Елецкий
17.1. ВВЕДЕНИЕ
Диффузия — процесс выравнивания концентрации частиц (атомов, молекул, ионов, электронов) в среде. При наличии градиента концентрации v N частиц в веществе возникает поток этих частиц j, выравнивающий их концентрации. Связь между потоком и коэффициентом диффузии D выражается законом Фика
j = — DyN. (17.1)
Это соотношение справедливо, когда размер системы в направлении градиента много больше длины свободного пробега частиц в среде, а изменение концентрации на расстоянии длины свободного пробега много меньше характерного значения концентрации частиц N. Кроме того, предполагается отсутствие внешних полей, градиентов температуры и давления.
17.2. ДИФФУЗИЯ АТОМОВ И МОЛЕКУЛ В ГАЗАХ
В идеальных газах, где плотность нейтральных частиц (атомов, молекул) N удовлетворяет условию
N I/flg (17.2)
(oo«10~~8-^ IO-7 см — характерный радиус действия межмолекулярных сил), диффузия определяется парными соударениями пробной частицы с атомами или молекулами. Поэтому вплоть до очень высоких давлений * коэффициент диффузии обратно пропорционален плотности частиц газа и выражается через характеристику парного соударения пробной частицы и частицы газа — диффузионное сечение рассеяния о*.
Согласно элементарной кинетической теории газов выражение для коэффициента диффузии малой примеси в газе, состоящем из одного сорта частиц, а также для коэффициента самодиффузии имеет вид
D --(V) Ш, (17.3)
* Область давлений, где указанная зависимость выполняется с достаточно высокой точностью (погрешность 2—5%), зависит от температуры. Вблизи критической точки эта зависимость может существенно нарушаться.
