Физические величины - Бабичев А.Н.
ISBN 5-283-04013-5
Скачать (прямая ссылка):
* Уравнение, описывающее эту зависимость в области от 63,146 до 84 К, см. в табл. 8.4. В области от 45 до 63 К Давление р, Па, связано с температурой Tee, К, уравнением [65]
Inp = 22,426208 — 820,3673/ Г«„.
190 Таблица 8.33. Зависимость между давлением насыщенных паров кислорода и Tes*
Приращение температуры, К
т, к 0,0 0,4 0,8 1,2 ,6
Давление, Па
54,0 _ 148,36 168,15 190,19 214,72
56,0 241,95 272,13 305,53 342,42 383,11
58,0 427,91 477,16 531,23 590,48 655,34
€0,0 726,21 803,56 887,85 979.59 1079,30
Давление, IO3 Па
62,0 1,188 1,305 1,432 1,569
64,0 1,878 2,051 2,236 2,436
66,0 2,881 3,128 3,392 3,675
«8,0 4,300 4,644 5,011 5,402
70,0 6,259 6,729 7,226 7,754
72,0 8,906 9,532 10,194 10,893
74,0 12,409 13,229 14,093 15,002
76,0 16,964 18,019 24,124 19,127 20,290
78,0 22,786 25,524 26,988
«0,0 30,118 31,788 33,531 35,350
«2,0 39,222 41,280 43,422 45,652
«4,0 50,382 52,888 55,490 58,192
«6,0 63,904 66,921 70,047 73,286
88,0 80,113 83,706 87,424 91,268
90,0 99,348 103,590 107,970 112,491
92,0 121,97 126,93 132,05 137,32
94,0 148,35 — — —
1,718 2,651 3,977 5,818 8,314 11,631 15,958 21,509 28,518 37,246 47,971 60,996 76,640 95,242 117,157 142,75
* Уравнение, описывающее эту зависимость, см. в табл. 8.4.
Таблица 8.34. Зависимость между давлением насыщенных паров CF4 (фреон-74) и T68
Приращение температуры, К
Г, к 0,0 1,0 2,0 3,0 4,0
Давление, Па
90,0 I 119,70 I 147,49 I 180,76 I 220,41 I 267,46
95,0 323,01 388,31 464,77 553,90 657,42
100,0 I 777,18 I 915,22 I 1073,77 I 1255,24 I 1462,26
Давление, IO3 Па
105,0 1,698 1,965 2,266 2,606 2,988
110,0 3,416 3,895 4,428 5,021 5 і 680
115,0 6,408 7,213 8,099 9,074 10,144
120,0 11,316 12,597 13,995 15,517 17,171
125,0 18,967 20,912 23,017 25,289 27,740
130,0 135,0 30,378 33,215 36,261 39,527 43,024
46,763 50,757 55,017 59,556 64,386
140,0 69,520 74,972 80,755 86,882 93,368
145,0 100,23 107,47 115,12 123,18 131,68
150,0 140,62 150,03 159,91 170,29 181,18
155,0 192,59 204,55 217,07 230,16 243,85
160,0 258,15 273,08 288,65 304,89 321,81
165,0 339,43 357,77 376,84 396,67 417,28
170,0 438,67 460,88 483,91 507,80
8.7. ОПТИЧЕСКАЯ ПИРОМЕТРИЯ
Измерение температуры тел пирометрами основано на использовании законов излучения абсолютно черного тела (АЧТ). Поскольку характер излучения реальных тел отличается от характера излучении АЧТ, то измеренная температура тела будет отличаться от действительной. Различают яркостную (спектральную), цветовую (спектрального отношения) и радиационную температуры.
Вопросы оптической пирометрии рассмотрены в [66—
69],
Яркостная (спектральная) пирометрия основана иа измерении интенсивности (яркости) излучения тел при фиксированной длине волны. Если для длины волны X интенсивность излучения тела и интенсивность излучения АЧТ равны, то температура АЧТ будет равна яркостной температуре Tn излучающего тела. С термодинамической темиературой Tn связана соотношением
1 1 л
-TF = 5Г- + — Infefl, T)),
(8.10)
где C2 — вторая постоянная закона Планка, равная 0,014388 м-К; е(Х, Т) —спектральный коэффициент теплового излучения тела на длине волны X, м, при температуре Т, К.
Формула (8.10) выведена в приближении закона Вина. При точных измерениях необходимо учитывать, что (8.10) дает заниженные значения T при температуре выше 3000 К-
Цветовая пирометрия (пирометрия спектрального отношения) основана на сравнении отношений интенсивности излучения для двух длин ВОЛН Xl н X2 для нечерного тела и АЧТ. Если эти отношения равны, то цветовая температура Ta равна температуре АЧТ. С термодинамической температурой Тц связана соотношением
Цветовая температура так называемых серых тел, характеризующихся условием є(Хі, Т) =е(Х2, Т), совпадает с термодинамической. Метод спектрального отношения нечувствителен к серой среде (пропускателъиая способность которой удовлетворяет условию T(Xi) = =T(X2)),часто присутствующей между объектом и пирометром (например, пыль, дым, смотровые окна н т. д.).
Радиационная пирометрия основана на измерении полной (во всем спектральном интервале) энергии излучения тел. Если энергия полного излучения нечерного тела и энергия АЧТ равны, то температура АЧТ определяет радиационную температуру Tv нечерного тела. Радиационная температура связана с термодинамической соотношением
T = Tpl4 (T)]'
-I/*
(8.12)
р, Па, связано с темпера-
W (р/ркр) = + А**1'* + A*z* + А*~°)/ tR , гдеt = 1 — TR; Tr - TtsITiat; ркр — критическое Дйвлеиие, равное 3742 • IO3 Па; Гкр — критическая температура, равная 227,5 К; A1-- 6,7651056; A2 = 1,0777437; Aa = — 1,7490971; Л = -2,5845119.
где Bt(T) — интегральный коэффициент теплового излучения тела Применение радиационных пирометров наиболее эффективно прн низкой температуре, когда спектральная излучательная способность тел мала.
Излучательная (и отражательная) способность металлов и сплавов сильно зависит от состояния поверхности (шероховатости, наличия оксидных пленок и т. д.). В табл. 8.35—8.37 приведены данные, относящиеся к чистой полированной поверхности. В табл. 8.38 даны значения интегрального коэффициента теплового излучения некоторых оксидов.
