Теплофизические свойства двуокиси углерода - Алтунин В.В.
Скачать (прямая ссылка):
324,15 — — — — 5,11 5,096
325,15 — ' — — — 5,20 5,170
326,15 — — — — 5,23 5,199
327,15 — - — — — 5,22 5,180
328,15 — — — — 5,15 5,115
330,15 — — — — 4,90 4,872
332,15 — - — — 4,57 4,539
С учетом всего сказанного выше мы можем допустить расхождение между cPt оп и Ср,Расч в пределах 2—3%, причем по мере удаления от критической изобары «вилка» должна уменьшаться до 1—1,5%.
Исследования изохорной теплоемкости. Прямое экспериментальное определение теплоемкости cv является одним из эффективных способов изучения критической области веществ. Поэтому теплоемкость с^СОг исследовали в сравнительно узкой области, примыкающей к линии насыщения. Измерения проводились как в двухфазной, так и однофазной области.
Одной из первых и достаточно тщательно проведенных работ по изучению теплоемкости cv СО2 является исследование Бенневитца и Шплиттгербера [5.40]. Они применяли метод непосредственного нагрева в тонкостенном калориметре, имеющем изотермическую оболочку. Однако на нагрев собственно исследуемого вещества расходовалась сравнительно малая часть вводимого в калориметр тепла (от 30 до 60%).
15*
227
Сравнение значений теплоемкости чистой двуокиси углерода (х^ =0%), рекомендуемых Ривкиным и Гуковым (1), с рассчитанными по уравнению состояния (2)
Таблица 48
Экспериментальные данные Ривкина и Гукова [5.26, 5.28] о теплоемкости двуокиси углерода с малыми примесями азота (л^8= 0,15-0,30%)
117,68 (1)
117,68 (И)
147,91 0)
284,70
291,81
294,99
297,88
302,65
303,40
308,18
311 63
314,31
316,58
318,34
320,15
321,14
322,07
322,63
322,88
324,14
324,48
325,68
326,99
328,02
329,04
331,24
332,92
335,30
340,53
348.06
354,14
364,77
377,01
389,29
401,49
306,31
323,41
323,66
323,92
323,96
325,1
325,51
324,09
326,11
326,77
327,11
327,73
298,40
303,10
307,53
313,68
317,89
320,11
2,295 2,437 2,524 2,621 2,809 2,846 3,143 3,431 3,741 4,054 4,330 4,623 4,773 4,923 4,998 5,028 5,191 5,186 5,204 5,132 5,023 4,894 4,542 4,263 3,879 3 164 2,532 2,206 1,868 1,651 1,518 1,429 3,010 5,099 5,120 5,145 5,149 5,203 5,208 5,195 5,191 5,149 5,120 5,057 2,360 2,460 2,573 2,752 2,907 3,008
147,91 (I)
147,91 (П)
147,91 (III) 196,98 (I)
320,59
323,70
324,2
324,99
325,14
325,82
328,22
329,44
329,99
331,18
331,46
333,00
335,11
335,88
336,85
339,08
341,00
342,27
344,28
349,60
354,43
359,70
367,97
372,97
382,65
392,48
402,47
287,45
289,01
311,59
331,83
334,97
337,89
291,40
300,67
310,83
320,13
328,70
334,51
338,62
342,10
344,74
346,64
348,27
350,05
352,31
353,36
356,90
363,45
372,58
3,028 3,170 3,187 3,228 3,239 3,266 3,366 3,412 3,435 3,471 3,487 3,525 3,559 3,563 3,563 3,542 3,487 3,441 3,354 3,079 2,810 2,552 2,230 2,084 1,867 1,717 1,599 2,203 2,223 2,680 3,492 3,532 3,565 2,089 2,159 2,260 2,377 2,490 2,569 2,614 2,646 2,660 2,665 2,667 2,665 2,657 2,648 2,619 2,528 2,356
228
Продолжение
р, бар
г. к
кДж/(кг • К)
р, бар
Т, К
кДж/(кг.
к)
196,98 0)
196,98 (III)
245,16 (I)
382,19 391,72 402,04 353,82 359,22 378,97 290,60 297,09 308,17 320,15 330,23 338,07 340,95 345,04 349,77 354,05 358,05 361,88 365,П 369,42 375,40 378,27 385,10
2 168
2,00
1,851
2,648
2,585
2,234
1,978
2,010
2,065
2,137
2,195
2,240
2,257
2,274
2,286
2,299
2,299
2,286
2,273
2,248
2,221
2,182
2,120
245,16
(I) 294,19 (III)
117,68 (III)
392,37 403,31 298,83 308,10 319,63 332,55 345,30 356,16 358,77 364,17 375,94 386,39 402,17 293,18 313,73 319,35 323,20 324,32 325,33 328,10 330,09 333,25
2,042
1,918
1,934
1,964
2,001
2,047
2,085
2,102
2,100
2,098
2,067
2,015
1,912
2,464
3,610
4,416
5,01
5,13
5,19
5,08
4,83
4,294
Примечание. І, II, III — номера серий опытов.
В работе Михельса и Стрийланда [5.59] был использован разностный метод с двумя адиабатными калориметрами. Адиабатное калориметрироваиие предпочтительнее изотермического, так как обеспечивает минимальные тепловые потери. Кроме того, при большой тепловой емкости калориметрических сосудов применение дифференциального метода позволяет заметно повысить чувствительность и точность измерений. Однако в опытах Михельса и Стрийланда калориметрические ступени были сравнительно большими (в среднем АГ « 1 К) и потому приближение к истинной зависимости Съ(оу Т) вблизи переходов жидкость — пар не лучше чем 5—10%.
В работах Амирханова с сотрудниками [5.7, 5.9, 5.10] для измерения изохорной теплоемкости С02 применяли шаровой адиабатный калориметр с полупроводниковым интегральным термоэлементом. Калориметр Амирханова обладает достаточно малой собственной теплоемкостью (до 12—15% тепловой емкости исследуемого вещества) и применялся для изучения изохорной теплоемкости многих веществ (Н20, С02, пяти ал-канов и др.) в широком интервале температур и давлений.
На протяжении ряда лет авторы непрерывно совершенствовали экспериментальную установку и методику измерений.
