Теплофизические свойства двуокиси углерода - Алтунин В.В.
Скачать (прямая ссылка):
На рис. 32—40 для основных групп опытных г(р9 ^-данных представлены индивидуальные отклонения б2. При пересчете указанных отклонений * следует иметь в виду, что
* Необходимо подчеркнуть, что отклонения 6г относятся к г(ру Г)-поверхности и отличаются от бр лишь знаком, в то время как отклонения бг, часто приводимые в литературе, относятся к Г)-поверхности и ничем не отличаются от бР.
(3.13)
(3.14)
Ц—2961
161
0,10
о
-о,ю
д 4*0.19 о ?
--&-' Д О д д а0 о а о аЛ * д А о ° А О д Т=273К ? 298 a J/7J д J05 о J/J • 423
—CPE-е-1 2? о о ф «a и-ал •«я* 5 * 1 > ° д ф • д ' ф < ф
Ж 400 600 р,атм
а
в J22 е 348 о J7? • 398 т* 412 в 418 о о
у л V с о Ээ ® ° о э о о ооо ее в о в
* o o eoo< -а5б? о о о о V о о
0 200 400 600 р,атпм
162
-0,20
-0,50
о ф о д Т-273К * зоз * 3011 ® 322 в Зй8 © 372 о 398 * Ш
• ф € ф
ф О *
500
1500
2500
р,атм
в
Рис. 32. Отклонения опытных данных о плотности СОг Амстердамской лаборатории [3.75] от рассчитанных по уравнению состояния:
а, б — при давлениях до 800 атм; в — при давлениях до 3200 атм
Необходимые значения р и у могут быть или рассчитаны по уравнению состояния (см. разд. 6.4), или взяты из таблиц 85 и 89 (разд. 10.3). Из рис. 32—39 следует, что единое уравнение состояния, использованное в настоящей работе для расчета термодинамических таблиц, согласует наиболее надежные экспериментальные данные о сжимаемости жидкой и газообразной С02 при давлениях до ~2000 атм в пределах 0,1—0,15% по величине 62 = —бР . При более высоких давлениях отклонения несколько больше, но вплоть до 3000 атм не превышают суммарных ошибок сравниваемых опытных данных (см. рис. 32, 36 и 39).
Из рис. 40, на котором показаны отклонения бР от данных [3.65], следует, что в интервале Т = 273 — 500 К данные Кеннеди о р С02 согласуются в пределах ±0,3% с полученными в других экспериментальных работах, а при более высоких температурах располагаются систематически выше.
В околокритической области отклонения 6г = бР, естественно, могут быть большими даже при мало отличающихся р и Т. Поэтому важно знать «вилку» между 6Р и 6Р.
На рис. 41 и 42 представлены индивидуальные отклонения бР, вычисленные с помощью единого уравнения состояния, для опытных данных Амстердамской лаборатории [3.72] и Вентор-
11*
163
-0,2
О • • «8о о ° < ° • с о Т*.ШК* Т=358К • 323 © J7J ф Ш о ф 34<? ? о
Ф<Е°^ * ф • ф э фф п «8 %1 о ООП с с 8 ° г 8 ° ф <э ? ) ?
во о *(№е 1,8 о0'27
О о т= тк ш 523 в 513 ? 525 V ЫЗ V 723 в 773 д 823 а ?73 Д 923 Д 972 д 973 Ў /023 Ў /076
о ш { о в 3 в < д 1 э > в ! в < Б > 1
- в 1 ' А1 X ш > I 1 17 I с ш В р Ш 1 д ! 2 ' 8 ! с ? « 1 Д Ч 1 « ] ]
А Ш ё 1 3 О 0 А | Ш > Д 1 \ ! * к И А ' V < ? [ * 1 > 1
ш * л \ Л ш < в > О \ в О 1 л ' ь д
о д * V 1 к У* '-©- »
0.10
0,05
-005
-010
-0,15
200
400
600 р,$ар
Рис. 33. Отклонения опытных данных Вукаловича, Алтунина и Тимошенко о плотности СОг от рассчитанных по уравнению состояния: а — при температурах ниже 423 К; б — при температурах выше 423 К
164
ф т $ ф А I :-3 о * А Л ' » в ' г ? Ю • 0,15 ® , 4 • . к о а I И Ко 0, и 0,20 0,15 X© Э Ф ®
у Г"9 А [ • & Д Ф О © -< © о в )-С_д---------
Рис. 34. Отклонения опытных данных Вукаловича, Кобелева и Тимошенко о плотности газообразной СОг от рассчитанных по уравнению состояния
0,57 0,2Ь
к
-2,2к—
0,38?
'О
~ ©
700
0,17.
200
2*8
Ў 253
V №8
Ў 265
А 268
275
А 285
Д 288
О 295
Ф 298
• 501
О* 502
© 505
50*
1'» 506
о - ш
рМр
Рис. 35. Отклонения опытных данных Вукаловича, Кобелева и Тимошенко о плотности СОг в жидкой фазе и в околокритической области от рассчитанных по уравнению состояния
165
¦о,ю0
гЛЛ-т- Д * © о ф о е е Ўв V ° V *г в 4-е о
V v Ў Д V Ў * Ў е д , _© © © ф ° © >• • ® > Ф э © ® %ВФ х 4 © о ф ф * 9 ф о в °ф < -0,13 г
40/7
800 р,6ар 4-
д р=0,8ч
д 0,90
д 0,9*
д 0,98
^7 1,01 >
V 1,0*
1,05
V 1,08
V 1,10 )
о Р=1,09Л
© 1,10
1,12
О 1,1*
ф 1,15
0 1,16 >
Ф 1,17
в 1,18
в 1,19
Ф 1,20
• 1Л1
в 1,23
• Щ
-7
Ш5 * " ^ * * ё ^ ыо
0,11* 0.1* о о ©
Ф ф о 1.12
ф е е о ф и* 1,15
ф ® ® ® 1,16
е ф ф 1/7
е ® в 1,18
®в е 1,19
в е ф • 1,20 1,11
© е 1,25
• о ф 1,2*
• о
о © в е е
о ф 0.12 у ^0,2* 0,2^ 0,36^
