Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Алтунин В.В. -> "Теплофизические свойства двуокиси углерода" -> 31

Теплофизические свойства двуокиси углерода - Алтунин В.В.

Алтунин В.В. Теплофизические свойства двуокиси углерода — М.: Издательство стандартов, 1975. — 546 c.
Скачать (прямая ссылка): teplofizsvoystvadvuokis1975.djvu
Предыдущая << 1 .. 25 26 27 28 29 30 < 31 > 32 33 34 35 36 37 .. 208 >> Следующая

Сказанное выше, а также результаты сопоставительного анализа имеющихся экспериментальных данных оправдывают более высокие (в среднем на 0,06 бар) значения ря при температурах 276—300 К по сравнению с найденными в [3.72].
В [2.90] полученные авторами /?, V, Г-данные использованы для проверки современной теории критических явлений — теории масштабных преобразований (см. подробнее [2.28, 2.74, 2.117 и др.]), и исходное уравнение критической изохоры имеет вид
Р—Ркр Ркр
т — т,
кр
кр
г —г,
кр
кр
+
+ РкрН?
Гкр- Т
кр
(2.26)
где Рг*=, — константы, относящиеся к температурам выше (знак +) или ниже (знак —) критической температуры Гкр; Ркр и рКр — критические давление и плотность; критические индексы а, р и б связаны соотношением (2 — рб)=а+Р; константа С1 относится к уравнению Клапейрона — Клаузиуса.
В результате статистической обработки своих экспериментальных рн, Г-данных в интервале 270^Г^Гкр авторы нашли, что оптимальное уравнение кривой насыщения имеет вид
84
Рн Ркр = - 6,991754» +• 24,83393а1-91 - 16,70606&2.12, (2.27)
Ркр
где »= Тк^~Т ; Гкр = 31,04°С (по МПТШ-68); ркр=73,860 бар; а=0,09 и р=0,35.
Для этого набора постоянных стандартное отклонение рн равно 1,5-10-* бар.
Хотя уравнение (2.27) и является очень точным, оно неудобно для машинных расчетов и охватывает только часть рассматриваемого интервала температур. Поэтому Алтуниным (1971 г.) было составлено новое уравнение для /?н, Г-зависи-мости. В качестве исходных использованы хорошо согласующиеся опытные данные [2.90, 2.98, 2.101, 2.112, 2.116]* и на основании их статистической обработки (по методу ортогональных разложений) найдено следующее интерполяционное уравнение:
1аЛ"Дв"'/(»Г2")/' ^
а-г = - 48,4373801 а2 = 679,515852
0о = 255,894964 а3 = — 402,705423
аг = - 575,800885 а4 = 95,8348713
Среднее квадратическое отклонение для всей совокупности аппроксимируемых данных равно 0,056%. Распределение индивидуальных отклонений по основным группам опытных данных показано на рис. 15.
Определенный интерес представляет характер изменения наклона и кривизны /?, Г-зависимости вдоль линии равновесия
жидкость — пар и, в частности, величина производных
и ~^рв критической точке. Согласно упомянутым выше интерполяционным уравнениям, первая и вторая производные монотонно увеличиваются по мере удаления от тройной точки и в критической точке достигают значений, указанных в табл. 17.
В таблице приведены также значения —, полученные в ра-
ботах [2.98, 2.116; 3.63, 3.72] по данным о давлении насыщенного пара и в работе [2.11] по данным об эффекте Джоуля — Томсона. В последнем случае расчет осуществляли по соотношению
^-йг)-1. (2-29)
а значение р,кр взято из [4.32] и равно 0,597 К/бар.
* В нашем случае опытные данные Мейерса и Ван Дузена [2.98] учитывались полностью (56 точек) и, кроме того, в состав исходных включены с меньшим весом данные МЭИ [2.22].
35
^ 0,19
\
^ 0, .'7
250
250
270
т. к
Рис. 15. Отклонения Ь**[(р*, оп—рн> мэи)/Рн, мэиН°°% вычисленных по уравнению
(2.28) значений давления насыщенного пара СОг от данных:
/ —Мейерса и Ван Дузена; 2~ А. Михельса с соавторами (1950 г.); 3 — Левельт-Сенджерс и Че-на; 4 — Шмидта и Томаса; 5 — Траубе; 5—Штраубе; 7—Кобелева; 8 — таблиц [2.11]
Таблица 17
С1рн й2 рн
Значения- и —— в критической точке *
йТ йТ2
'нр. °С Ркр» баР , бар/К й2р -? бар2/К2 Источник

30,98 73,90 1,631 [3.63]
31,0 73,76 1,672 0,036 2.98]
31,04 73,815 1,608 — 3.72]
31,00 73,826 1,687 0 [2.116]
31,05 73,834 1,656 0,0309 По уравнению
[2.25)
31,0 73,75 1,655 0,03087 1 о же
31,0 73,97 1,675 — [4.32]
(31,04) (73,860) 1,697, — По уравнению
31,05 0,0566 (2.27)
73,846 1,673 По уравнению
* Значения *Кр и рКр взяты из цитируемых работ. В скобках даны значения температур в МПТШ-68.
По вполне понятным причинам, погрешность величины
{{?-?*\ 9 рассчитанной с помощью интерполяционных р, Г-урав-\ЛТ2 /кр
нений, не может быть мала. В связи с этим для суждения о ее величине, а тем самым и о кривизне линии насыщения в критической точке необходимо привлекать также опытные данные другой природы со стороны как двухфазной, так и однофазной области (см. разд. 2.4).
Таблица 18
Перечень экспериментальных работ по исследованию плотности двуокиси углерода на линии насыщения
Год Авторы Измеряемая величина Интервал температур, К Источник
1886 Кайлете, Матиас р' 239—295 [2.64]
1892 Амага ?" Р'-Р > Р" ?' Р' р'. Р" 273—304 [2.50]
1900 Бен 215—297 [2.58]
1903 Кеезом 298—304 [3.63]
1915 Дженкин, Пай 223—293 [4.26]
1920 Дженкин 236—298 [3.60]
1927 Лаури, Эриксон Михельс А., Блайссе, Ми- 271—296 [2.94]
1937
хельс С. 9\ Р" 276—304 [3.72]
1953 Кук Р'. Р" 293—303 [2.66]
1956 Венторф р;. 9" вблизи Тко [3.87]
1968 Кобелев 238—304 [2.22]
1969 Головский, Цымарный 220—286 [2.14]
1972 Левельт-Сенджерс, Чен 281—301 [2.90]
87
Ортобарические плотности. Из табл. 18 следует, что плотности пара и жидкости (/ на линии равновесия жидкость — пар определены экспериментально почти во всем интервале от тройной точки до критической. В большинстве упомянутых работ плотность на линии насыщения определялась по точкам излома в р, ^-диаграмме [2.22, 2.50, 3.60, 3.63, 3.72, 3.87, 4.26] или изохор в р, Г-диаграмме [2.14, 2.90] при переходе из однофазной области в двухфазную.
Предыдущая << 1 .. 25 26 27 28 29 30 < 31 > 32 33 34 35 36 37 .. 208 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed