Теплофизические свойства двуокиси углерода - Алтунин В.В.
Скачать (прямая ссылка):
Вассерман и Недоступ [10.9] также на основании численно-графической обработки опытных данных составили для N2 уравнение вида
X = а0 (со) + Ч (со) т + [1 + а3 («)] кт (т), (10.19)
5 4
где а (со) = ^ а1т\ а (т) = ^ —
1=\ /=0
температурная зависимость теплопроводности при атмосферном давлении.
491
В отличие от предыдущих работ в исследовании Алтунина и Сахабетдинова [10.}] аппроксимирующая зависимость подобрана с применение^ ЭЦВМ по программе, реализующей метод ортогональных разложений. В состав исходных данных было включено окод^ 1100 экспериментальных значений теплопроводности ССу охватывающих интервал т=0,74—3,12 и оз=0—2,6 (рис/105). Сравнительные исследования выполнены с помощью уравнений вида
/ шх*=2 Ы± Р<-, (Ю.20)
/=1\/=от /
П
= 1+ I [ъЩ^ (10-215
1=1 \/=о т /
т
/=і \/=о т /
Рис. 105. Область экспериментальных исследований теплопроводности двуокиси углерода по данным:
1 — [10.17, 10.21, 10.26]; 2 —Михельса, Сенджерса и Ван дер Гулика; 3 — Голубева, Кияшовой и Васильковский; 4 — Ленайндра; 5 — Тарзи-манова и Арсланова
Как и в случае вязкости, разложение (10.20) оказалось более компактным (см. табл. 99). Но, по-видимому, из-за более сложной конфигурации поверхности Х(р, Т) преимущества формы (10.20) выражены менее ярко, чем это было для поверхности ц (р, Т).
492
Таблица 99
а» о/0, при I, равном
По урав-
нению 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16
1 25,4 6,2 6,0 5,2 5,0 4,5 4,4 4,4 4,2 4.2 4,2 4,2 4,2 4,2 4,2 4,2
(10.20) 2 25,4 6,2 5,9 5,6 ' 4,9 4,8 4,4 4,2 4,0 3,9 3.9 3,9 3,4 3,4 3,4 3,4
3 25,4 6,2 5,9 5,8 5,5 4,9 4,8 4,6 4,2 4.1 4.0 4,0 3,8 3,8 3.8 3,8
1 81,6 21,3 16,4 9,3 9,2 6,3 6,2 5,4 5,3 5,3 5,3 5,1 5,1 5,1 5.1 5.1
(10.21) 2 81,6 21,3 12,6 8,1 7,0 5,8 5,5 5,4 4.7 4,1 4.0 3,8 3,7 3.7 3,7 3,7
3 81,6 21,3 12,6 Н,8 6,2 5,5 5,5 5.1 4,8 4,8 4,7 4,5 3.8 3,6 3,5 3,5
0 26,1 10,5 7,6 6,4 6,3 6,0 5,8 5,8 5.8 5,8 5,8 5,8 5,8 — — —
1 26,1 13,7 8,0 6,4 6,2 5,0 4,7 4,2 4,1 4.1 4,1 4,0 4,0 4.0 4,0 4,0
(10.22) 26,1
2 13,7 11,9 5,8 5,7 5,3 4,9 4.9 4,6 3,7 3,6 3,5 3,5 3,5 3,5 3,5
3 26,1 13,7 11,9 11,8 5,2 5,2 5,2 5,0 4.7 4.6 4,5 4,4 3,6 3,5 3,5 3,5
Примечание. о~ V 262/М• где 262 — сумма квадратов относительных отклонений по X, а N — число исходных точек.
Средние квадратические отклонения а для различных видов уравнений в зависимости от числа коэффициентов /
10.3. Сравнение расчетных и экспериментальных данных
Рекомендуемые в настоящей работе таблицы Х(р9 Т) рассчитаны по уравнению вида
/ = 1 \/=о /
где числовые значения коэффициентов {ац} равны:
«10 = 1,18763738; «31 = — 4,00329344;
ап = - 2,73693975; «82 = - 1,35345324;
«12 = 2,52042816; «40 = — 1,28325590;
«20 = — 2,30778414; «41 = 2,13659771;
ап = 4,41994872; «42 = — 0,376570783;
«22 = — 0,0915667463; а50 = 0,219542368;
«80 = 2,61294395; «51 = — 0,402133782;
«52 = 0.
Уравнение (10.23) получено Алтуниным и Сахабетдиновым [10.1] на основании статистической обработки примерно 1150 согласующихся (в пределах оцененных ошибок) экспериментальных точек, охватывающих интервал т=0,74—3,12 и со = = 0—2,6. В число исходных данных включены измерения [10.6, 10.14, 10.22, 10.23, 10.42] (полностью), [10.26] (при Ra<1000), [10.48] (за исключением точек на «острых пиках»), [10.13] (за исключением точек на «острых пиках» и в жидкой фазе). При обработке опытных данных и при расчете таблиц температурную зависимость принимали по формуле (8.9). В табл. 100 приведены средние квадратические отклонения по всем опытным точкам для основных групп измерений, а на рис. 106—ПО показано распределение индивидуальных отклонений. Как видно из иллюстраций, для большинства исходных групп измерений средние квадратические отклонения меньше или равны оцененной авторами погрешности А,оп. Для части опытных данных зафиксированы относительно большие отклонения. К их числу относится часть измерений, выполненных методом нагретой нити [10.17, 10.21, 10.24], коаксиальных цилиндров [10.51, 10.52] и плоского слоя [10.4]. Из факта больших расхождений результатов методически независимых измерений [10.13, 10.26] при температурах около 230 К следует необходимость дальнейших исследований в жидкой фазе при низких температурах.
Так как имеющиеся для С02 опытные данные на «острых пиках» теплопроводности не могут быть однозначно интерпретированы, то уравнение (10.23) и рассчитанные по нему таблицы получены с учетом только относительно слабой особенно-
494
сти К вблизи критической точки и при Гкр фиксируют приблизительно 20%-ное возрастание АА, относительно ДАю, р-зависи-мости (см. рис. 103). Таблица 100
Результаты сравнения рассчитанных по уравнению (10.23) и экспериментальных значений теплопроводности двуокиси углерода
Год Авторы А г, к Др, атм ст. %
1934 Зелыпопп 285—314 1—90 50 15,7
1948 Осколкова 292- 473 1-500 120 22,6
1950 Столяров с соав-
торами 310—467 1—300 12 10,8
1950 Шингарев 228—364 1—200 22 3,3
1951 Ленуар и Комингс 314—340 2—205 29 3,7
1951 Кейс 274 и 323 14-63 6 —
