Теплофизические свойства двуокиси углерода - Алтунин В.В.
Скачать (прямая ссылка):
752,75 404 65,1
753,75 290 61,3
754,45 190 58,1
772,95 1098 89,4
775,05 900 82,2
775,15 30 55,1
775,25 798 79,6
775,35 969 85,5
775,35 1094 88,5
775,35 1198 91,5
775,55 193 59,1
775,55 600 73,0
775,55 677 75,3
775,65 691 75,2
775,65 1216 92,6
775,75 530 70,2
775.85 500 69,1
775,95 400 65,7
776,05 295 62,4
800,75 1026 87,1
800,85 929 $3,8
800,95 818 80,2
801,15 702 76,4
801,25 609 73,5
801,45 508 70,2
801,65 401 66,8
801,95 184 60,5
802,15 90 58,4
802,25 52 54,8
802,35 12 57,3
680,45 572 68,0
680,55 507 65,1
680,55 403 60,9
680,65 305 56,8
681,05 206 53,2
681,35 107 49,7
681,45 10 47,1
723,95 507 66,6
723,95 590 . 69,8
723,95 807 79,8
724,05 405 62,7
724,15 303 59,0
724,35 196 55,3
724,45 97 52,5
724,65 3 49,9
724,65 15 50,3
829,35 10 59,5
829,45 79 60,2
829,65 401 69,0
829,75 506 72,4
829,95 604 75,6
829,95 710 79,4
829,95 816 82,7
830,05 912 85,7
830,35 1060 90,4
871,65 69 63,1
872,55 1047 92,0
873,15 69 63,4
479
Продолжение
X • 106,
т, к р, бар кВт/(м • К) т, к р, бар кВт/(м • К)
873,55 931 88,0 950,85 1048 93,4
874,15 798 83,6 950,95 608 81,7
874,95 629 78,3 951,05 76 68,9
945,45 531 79,3 951,05 507 79,4
950,65 816 87,2 951,15 398 76,6
950,65 919 90,0 960,45 333 75,9
950,75 714 84,6 960,85 199 72,9
950,75 519 80,0 961,05 51 71,0
950,75 1041 93,4
В [10.42] геометрическая константа установки определена, по утверждению авторов, очень точно с помощью измерения электрической емкости при комнатной температуре. Следовательно, методика реализована в абсолютном варианте. Измерения проведены при двух зазорах: /=0,2 мм при Г= =298—800 К и /=0,4 мм при Г=673—960 К. Погрешность данных о К оценивается в 2,5% при температурах ниже 600° К и отмечается, что при более высоких температурах возможна систематическая ошибка (до 4,5% при 960° К).
Опытные данные [10.42] в ДА,, Q-диаграмме образуют «горбики» (см. рис. 103), но по мере удаления от критической точки двухпараметрическая зависимость AA,(q, Т) вырождается и для области температур /=200—700° С в интервале q = =0—800 кг/м3 опытные данные хорошо (с ошибкой менее 0,7%) аппроксимируются уравнением вида
Х0=АЦ = а# +• а2р* + азРз + а,9\ (10.10)
где при Л,-Ю-6 (кВт/(м-К)) и р(кг/м3) значения коэффициентов равны:
ах = 0,2638 • 1(Н, а3 = - 0,9987 • 10-\
а2 = 0,9307 . Ю-4 а4 = 0,9713 • Ю-10.
В работах Арсланова и Тарзиманова [10.6, 10.23] также применен абсолютный вариант метода коаксиальных цилиндров. Измерения К выполнены в интервале Г=304—678 К при давлениях выше 100—400 бар и вплоть до 2000 бар. Полученные авторами опытные данные приведены в табл. 94. При температурах выше 380 К (т>1,25) эти опытные данные удалось аппроксимировать простой зависимостью AA,(q). Но при меньших температурах и q<840 кг/м3 (о><1,8) становится заметным температурный фактор.
Сравнение опытных данных, полученных методом коаксиальных цилиндров, между собой показало, что к числу хорошо
480
согласующихся относятся данные, сообщенные в работах [10.6, 10.23, 10.40, 10.42, .10.45]. Здесь расхождения, как правило, меньше 2—3% и более высокие отклонения получены для небольшой группы точек при низких температурах. Средние расхождения данных [10.42] и [10.51] того же порядка, но на изотерме Г=434 К расхождение закономерно увеличивается с ростом давления и достигает 16% при ~700 атм.
Таблица 94
Экспериментальные данные Арсланова и Тарзиманова 110.6, 10.23] о теплопроводности
•и
303,75 303,65 303,65 303,65 303,65 303,65 303,75 303,75 346,95 346,75 346,65 346,75 346,75 346,75 346,65 378,05 377,95 377,95 378,05 378,15 378,25 378,25
100
500 1000 1200 1400 1600 1800 2000
500 1000 1200 1400 1600 1800 2000
500 1000 1200 1400 1600 1800 2000
87,3 135,8 168,6 180,6 188,6 196,5 205,0 211,8 107,3 143,1 156,2 168,4 178,3 187,1 197,6
93,4 130,5 142,4 152,3 162,5 175,1 182,6
423,15 423,05 423,15 422,95 423,05 423,15 427,35 426,15 426,15 426,65 426,55 426,15 425,75 425,75 476,85 476,75 476,65 476,55 476,85 476,85 476,95 573,25
100 200 300 400 500 750 300 500 1000 1200 1400 1600 1800 2000 500 1000 1200 1400 1600 1800 2000 500
32,1 43,3 57,9 68,6 78,1 96,0 58,2 77,5 113,4 126,2 134,2 142,2 148,2 154,2 69,7 100,2 110,2 122,1 130,3 140,1 146,4 64,1
573,05 572,95 572,95 573,05 573,15 573,25 678,15 678,15 678,25 678,15 678,05 677,75 677,75 677,65
1000 1200 1400 1600 1800 2000 300 500 1000 1200 1400 1600 1800 2000
89,1 96,1 103,3 110,3 118,1 124,1 56,0 66,2 86,3 92,8 99,0 103,6 109,3 114,8
Данные Зелыиоппа [10.52] охватывают сравнительно узкий диапазон температур и давлений (Гоп=285—314 К и р = = 1—90 бар) и систематически занижены в среднем на 5% (за исключением семи точек, которые завышены на 10—55%). X. И. Амирханов и Адамов [10.4] измерили теплопроводность С02 относительным методом вертикальных коаксиальных цилиндров (при /=0,30 мм) и полученные значения Хоп отнесли к кривой насыщения. Эти данные (при мощности электрического нагревателя №-=0,114 Вт) практически совпадают с найденными в этой работе по методу плоского слоя. Опытные данные [10.4] оценены выше.
