Теплофизические свойства двуокиси углерода - Алтунин В.В.
Скачать (прямая ссылка):
293,05 50 1669 273,15 400 15940
293,15 75 7083 273,15 450 16685
293,65 100 8119 273,15 500 17295
293,65 100 7908 263,45 40 11930
293,65 150 9151 262,15 40 12465
293,75 200 10010 264,15 50 12080
293,75 200 10130 264,95 100 13085
293,85 300 11460 269,15 100 12330
293,85 300 11540 262,95 100 13510
293,85 400 12880 262,95 100 13515
293,85 400 12875 264,15 200 14605
293,85 500 14050 262,95 200 14795
293,85 500 14020 260,65 • 200 15580
287,15 60 8032 264,05 300 16080
287,15 100 9216 263,05 300 16240
287,65 100 9019 '260,85 300 16630
287,65 200 10840 264,15 400 17540
287,75 300 12370 262,95 400 17730
287,85 400 13640 260,65 400 18095
287,45 500 14960 273,15 75 11040
283,25 100 9544 273,15 100 11660
283,15 400 14430 273,15 300 14540
283,35 500 15725 273,15 300 14550
283,15 500 15720 273,15 350 15260
279,95 40 1796 252,85 55 14100
279,45 40 1835 252,75 95 15260
279,45 40 1882 253,95 200 16670
278,15 50 9556 253,15 200 16780
278,15 50 9512 253,95 300 18160
277,85 53 9508 253,15 300 18300
277,15 52 9643 254,95 400 19360
274,15 75 10820 253,95 400 19590
274,35 100 11255 252,55 400 19920
275,55 150 12100 252,45 500 21280
275,35 200 12810 246,75 100 16970
274,15 200 12980 247,15 200 18305
273,85 350 15060 247,15 200 18350
275,25 400 15565 247,15 400 21415
275,25 500 16770 247,65 450 22125
275,05 500 16805 249,95 498 22495
274,85 500 16880 247,15 500 22710
274,85 500 16860 247,15 500 22720
274,65 500 16905 242,95 100 17750
274,65 500 16920 242,75 200 19325
273,15 60 10675 268,65 450 17295
283,25 100 9552 271,65 500 17355
283,25 200 11530 271,15 500 17530
283,25 200 11515 271,05 500 17535
429
Продолжение
т. к р, КГС/СМ2 Г, • Ю7, г/(см • с) т. к р, КГС/СМ2 г/(см • с)
268,65 500 17835 243,35 400 22080
263,05 500 18990 243,25 400 22160
260.95 500 19430 245,15 500 22985
260,65 500 19440 243,05 500 23450
254,35 40 13575 241,75 500 23675
242,75 200 19340 241,75 500 23685
243,15 300 20710
давления и уменьшением температуры. Так, например, вдоль изобары 50 атм данные работы [9.46] ниже данных ГИАП при 25°С на 8,6%, при 40°С на 5,3%, при 50°С на 3,6%, при 75°С на 1,2%. Таким образом, расхождения сравниваемых опытных данных в газовой фазе заметно превышают оцененную авторами погрешность эксперимента и имеют закономерный характер. В области жидкости, однако, такого закономерного расхождения не наблюдается и отклонения (±2%) определяются в основном разбросом опытных точек.
Из табл. 81 видно, что измерения вязкости Н2, N2, 02, Аг„ № и Хе выполнены в Амстердамской лаборатории при температурах, значительно превышающих критическую, и только в случае С02 эксперимент проведен в критической области (х = 0,9 -г-1,1). Как известно, измерения теплофизических свойств веществ в критической области являются наиболее трудными и возможные недостатки метода эксперимента должны здесь проявиться особенно сильно.
В предыдущем издании этой книги [9.5] мы сделали попытку выяснить причину указанных расхождений данных о вязкости С02. Разумеется, анализ методики измерений может дать лишь качественную картину отклонений. Но в данном случае и эти сведения для нас интересны в связи с тем, что в работе [9.46] обнаружены «пики» вязкости в критической области. На основе анализа использованной в [9.46, 9.47] методики проведения опытов мы пришли к заключению, что при исследовании вязкости газообразной С02 температура газа в вискозиметре Михельса — Гибсона могла быть заметно выше измеряемой в опыте температуры термостата *. Это означает, что температура отнесения полученных значений вязкости будет занижена и, кроме того, плотность газа при среднем давлении в капилляре $(рСр), принятая для расчета перепада давлений, будет больше фактической. В итоге исказятся некоторые величины, входящие в расчетное уравнение. Из-за
* В методике Михельса — Гибсона в ходе опыта измеряются только температура термостата, давление газа в вискозиметре и время истечения газа через капилляр. Перепад давления вычисляется по известным данным о плотности вещества.
430
отсутствия в работе (9.46] необходимых сведений количественная оценка этих погрешностей невозможна. Однако пересчет значений т] к несколько изменяющейся плотности р показал, что в области невысоких плотностей вязкость г\ уменьшается приблизительно в такой же степени, в какой увеличивается плотность. А поскольку вполне вероятно, что для газообразной С02 Ррасч>дфакт (и тем больше, чем ниже температура), то, следовательно, т]расч < ЛФакт, т. е. опытные данные в газовой
фазе будут заниженными. _ ^ 01
^•7*7 Таблица 81
Данные о вязкости некоторых газов, полученные в Амстердамской
лаборатории
Макси- Интервал температур
Год Авторы Газ мальное давление, атм т, к
1931 Михельс, Гибсон Ы2
!933 Гибсон н2
1935 Михельс, Шиппер, н2
1953 Ринтул
Михельс, Шиппер, ъ2
1954 Ринтул
Михельс, Ботзен, Аг
Шурман
1957 Михельс, Ботзен, со2
1964 Шурман
Траппеньёрз, Бот- Ие
зен и др.
1965 Траппеньёрз, Бот- Кг
зен и др.
1965 Траппеньёрз, Бот- Хе
зен и др.
966 295 1899
