Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Алтунин В.В. -> "Теплофизические свойства двуокиси углерода" -> 150

Теплофизические свойства двуокиси углерода - Алтунин В.В.

Алтунин В.В. Теплофизические свойства двуокиси углерода — М.: Издательство стандартов, 1975. — 546 c.
Скачать (прямая ссылка): teplofizsvoystvadvuokis1975.djvu
Предыдущая << 1 .. 144 145 146 147 148 149 < 150 > 151 152 153 154 155 156 .. 208 >> Следующая

0 400 800 1200 1600 Т,К
Рис. 81. Отклонения экспериментальных значений вязкости С02 при атмосферном давлении от рассчитанных по уравнению (8.5) и оценка дисперсии аппроксимирующего выражения по опытным данным:
/ — Траутца и др.; 2—Сатерлянда и Масса; 3 — Киямы и Макиты; 4 — Компанейца; 5 — Джонстона и Мак-Клоски; б— Филлипса; 7 —Василеску; 8 —Бремонда; 9 — Вобзера и Мюллера; 10 — Баруа; —Дипип-по и Кестина; 12 — Мейтланда и Смита; 13 — Бэйли
В цитируемых здесь работах Броунского университета [8.45, 8.64] вязкость СОг измерена методом колеблющегося диска на вискозиметре с кварцевой нитью подвеса [8.44]. Эксперимент проведен в интервале Г=297—973 К и р = = 0,36—1,73 атм, а погрешность полученных опытных данных,, по оценке авторов, меньше ±0,3%.
В работе Бэйли [8.30] вязкость С02 измерена по методу капилляра в интервале температур 344—720 К, причем здесь использованы короткие капилляры (/=30 см) из стекла «Пи-рекс». Погрешность опытных данных, по оценке автора, порядка ±0,4%.
26—2961
401,
В работах Оксфордской физико-химической лаборатории 18.40, 8.41, 8.73] применялись длинные капилляры (/=100— —600 см), свернутые в спираль (#=2—5 см), из платины или платино-родиевого сплава, а также керамические и из стекла «Пирекс».
При исследовании вязкости СОг [8.73] применены для интервала Г=293—450 К капилляр из стекла «Пирекс» длиной .245 см и внутренним диаметром 0,015 см; для интервала температур 450—1100 К керамический длиной 164 см и внутренним диаметром 0,022 см; для интервала температур 1100— 1500 К платино-родиевый длиной 60 см и внутренним диамет- о ром 0,0185 см. Измерения выполнены при давлениях 80— S50 мм рт. ст. и в полученные данные внесена поправка на скольжение в соответствии с выражением
Для С02 эта поправка составила 1,1% при 293 К и 3% при
я т|(С02) рассчитана с использованием данных [8.41] по Т1(М2). Погрешность полученных опытных данных авторами [8.73] не оценивается, но она, по-видимому, близка к ± (0,5—
Неоднократно высказывалось предположение о том, что опубликованные до 60-х годов опытные данные о вязкости одноатомных газов при высоких температурах занижены. Наиболее убедительные теоретические аргументы в пользу этой точки зрения были приведены в работе Баркера и Помпе [8.33а]. Новые высокотемпературные измерения на Аг, Ые и др. подтвердили эту точку зрения не только качественно, но и в большой степени количественно.
В 1970 г. Ф. Гуевара с коллегами [8.54] проделали детальный анализ возможных источников ошибок в работах Траутца с сотрудниками, выполненных, как известно, в 30-х годах. Авторы [8.54] установили, что основные расчетные формулы «дифференциального» [8.109] и относительного [8.40, 8.41, 8.53] вариантов капиллярного метода практически одинаковы, а все ^ существенные поправки, в том числе и на скольжение, определены в [8.109] в целом правильно. Но в организации температурных измерений много неясного и, в конечном счете, авторы [8.54] пришли к заключению, что наиболее вероятной причиной систематического уклонения данных [8.109] является ошибка в определении температуры печи, которая увеличивалась по мере увеличения Топ и при 1100 К достигала ДГ=(ГИЗм— — ГИСт) = + (15—30) К. Если принять эту оценку для опытов •с СОг и учесть к тому же, что данные [8.109] занижены дополнительно на 0,6% из-за неточного значения вязкости «эталон-
Р
(8.2)
1200 К. Непосредственно определены отношения
—1,0)%.
402
ного газа» [8.64], то можно ожидать отклонения этой группы' опытных данных от г|т,ист на ~3% при 1100 К.
Современная кинетическая теория не дает однозначных рекомендаций относительно формы зависимости г\т=!(Т) для многоатомных молекул. Поэтому на практике применяют уравнения различного типа [8.7, 8.10, 8.11, 8.41, 8.80]. В нашем случае выбору интерполяционного уравнения предшествовал машинный эксперимент на 145 опытных точках с аппроксимирующими функциями различного типа:
тп
1Г=2?*. (8-3)
1=0
где к =1, 2, 3, 6, а также
тп
*(ЧпЛ=2^' (8,4)
где [цТ9 Т) есть т]г, Чу/УЧ
У*Ыт> 1п Чт* 1п (У1Т/У^) и др. Окончательный вариант уравнения имеет вид [8.2]: т]г . 107 = /7(2722,4646 — 1663,4607 — +
+ 466,92056--) г/(см • с). (8.5)*
Из рис. 81 видно, что при повышенных температурах уравнение (8.5) ориентировано на новые опытные данные (табл. 71) и дает более высокие значения г\т по сравнению с таблицами [8.7, 8.11, 8.14, 8.17, 8.28, 8.34, 8.104] и [1.15, 1.54], основанными при высоких температурах на опытных данных [8.109, 8.110]. Расхождения с таблицами Мейтланда и Е. Смита [8.74] обычно не превышают ±0,4% и несколько возрастают лишь при Г,<230 К.
По нашей оценке, погрешность рассчитанных то уравнению значений т]т в интервале Г=230—1200 К составляет около ±0,5% (см. рис. 80) и возрастает до 3—4% при Г=2500 К.
Коэффициент самодиффузии. Самодиффузия С02 при атмосферном давлении исследована экспериментально в интервале температур 195—1950 К. Систематизированная сводка опубликованных данных по ?>ц представлена в табл. 72 и 73.
Высокотемпературные измерения Пакурара и Феррона [8.84], вообще говоря, не требуют (рис. 82) пересмотра таблиц ?>и(Г), рассчитанных в [8.7] по уравнению вида
Предыдущая << 1 .. 144 145 146 147 148 149 < 150 > 151 152 153 154 155 156 .. 208 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed