Теплофизические свойства двуокиси углерода - Алтунин В.В.
Скачать (прямая ссылка):
3,396 454,7 54,5
3,409 458,1 55,2
3.423 461,5 55,9
3,438 464,9 56,6
3,453 468,4 57,3
3,470 471,8 57,9
3,489 475,3 58,5
3,509 478,8 59,2
3,531 482,3 59,8
3,555 485,8 60,4
3,580 489,4 61,0
3.605 493,0 61,5 3,630 496,6 62,1
0,981 3,096 396,3
0,984 3,187 386,1
0,988 3,290 375,6
0,992 3,408 365,0
0,997 3,543 354,1
1,002 3,701 342,9
1,008 3,885 331,5
1,015 4,105 319,7
1,022 4,371 307,7
1,031 4,697 295,4
1,041 5,103 282,8
1,052 5,615 270,0
1,065 6,263 257,2
1,078 7,065 244,8
1,092 7,988 233,3
1,104 8,856 223,7
1,111 9,349 216,7
1,111 9,238 212,6
1,103 8,623 211,0
1,090 7,789 210,8
1,075 6,952 211,6
0,975 2,985 408,0
0,978 3,061 398,3
0,981 3,145 388,5
0,984 3,239 378,5
0,988 3,346 368,2
0,992 3,466 357,9
0,997 3,605 347,3
1,002 3,764 336,4
1,008 3,949 325,4
1,014 4,167 314,2
1,021 4,426 302,8
1,030 4,735 291,2
1,039 5,108 279,6
1,048 5,554 268,0
1,059 6,081 256,7
1,070 6,676 246,0
1,080 7,283 236,4
1,088 7,788 228,5
1,092 8,048 222,5
1,091 7,981 218,6
1,086 7,626 216,6
Глава 8
КОЭФФИЦИЕНТЫ ПЕРЕНОСА ПРИ АТМОСФЕРНОМ ДАВЛЕНИИ
О температурной зависимости коэффициентов переноса газообразной двуокиси углерода накоплена столь же внушительная по объему экспериментальная информация, как и, например, о втором вириальном коэффициенте термического уравнения состояния. Однако в данном случае в последние годы акцент сделан на высокотемпературных измерениях вязкости (т]т),самодиффузии фи) и теплопроводности (Хт) молекулярной СОг и изученный интервал температур существенно шире: от 195 до 1350—1950 К. Для определения 1\т, ?>и и Хт двуокиси углерода применяли практически все известные экспериментальные методы. Число перекрывающихся независимых серий измерений относительно велико и продолжает увеличиваться.
По указанным выше причинам, статистическая обработка опытных данных и здесь переходит из разряда желательных в разряд необходимых процедур. В настоящей работе сопоставление опытных данных и выбор оптимальных аппроксимирующих зависимостей осуществлены с помощью ЭЦВМ по программе [1.7], реализующей метод ортогональных разложений на произвольном множестве точек (см. разд. 1.2).
В случае обобщения экспериментальных данных естественно требовать, чтобы рекомендуемые значения различных коэффициентов переноса были согласованными и взаимно увязанными, как в таблицах термодинамических свойств. Однако современная молекулярно-кинетическая теория не всегда позволяет вполне строго решить эту задачу для многоатомных молекул (в том числе и для СОг). Тем не менее использование имеющихся теоретических представлений при совместном рассмотрении опытных данных о различных свойствах дает возможность выявить объективные критерии для оценки качества этих данных и, несомненно, повышает степень достоверности обобщения. Теоретические расчеты рассмотрены ниже (см. разд. 8.2 и 8.3) еще и потому, что они позволяют проверить или усилить экстраполяционные возможности рекомендуемых уравнений.
399
8.1. Обзор и обобщение экспериментальных данных
Коэффициент динамической вязкости двуокиси углерода при атмосферном давлении исследован экспериментально в интервале температур 195—1700 К. В табл. 70 перечислены основные исследования и не упоминается часть работ, в которых получены единичные значения цт (см. [8.43, 8.47, 8.58, 8.69] и [9.28,9.36,9.58]).
В предыдущем издании этой книги [8.7] таблицы рекомендуемых значений коэффициента вязкости С02 рассчитаны по уравнению вида
18.1)
где т^о = 1365.10-7 г/(см-с); Г0=273,15 К; пп =1,04294— —0,1025356+14,3364- 1О-302—0,80174-10-363.
Таблица 70
Перечень экспериментальных исследований коэффициента динамической вязкости при атмосферном давлении
Год
Авторы
Метод
Интервал температур, К
Источник
1912 1922 1930 1931 1932
1933 1940
1940
1945 1952
1953 1953 1957
1963
1965
1968
1968 1970 1970 1970
1972
Филлипс Капилляра
Смит >
Траутц, Цинк
Траутц, Курц
Сатерлянд, Маас Колеблющегося
диска
Бремонд Капилляра
Вобзер, Мюллер Катящегося
шарика
Джонстон, Мак- Колеблющегося
Клоски диска
Василеску Капилляра
Кияма, Макита Катящегося
шарика
Компанеец Капилляра
Голубев »
Михельс А., Бот-
зен
Кестин, Уайтлоу Колеблющегося
: диска
Барбер, Николь- Капилляра
сон
Дипиппо, Кестин Колеблющегося
диска
Пал, Баруа То же
Мейтланд, Смит Капилляра
Бейли »
Бхаттачария, Колеблющегося
Гхош диска
Кестин, Ро, Ва- То же
293—313
273—373
572—1097
273-550
195—295
418—1325 293—371
198—301
273—1686 323—573
301—1073
293—523
273—353
298—543
196
297—775
303—473 298—1500 344—719 238—308
298—973
9.50] 8.99] 8.109 8.108 8.105;
8.35] 8.119]
8.60]
8.110] 9.39]
8.16]
9.8]
9.46]
8.63]
8.31]
8.45]
8.85] 8.73] 8.30] 8.31]
[8.64]
400
Уравнение (8.1) получено авторами в [8.8] на основании обработки имевшихся к 1963 г. опытных данных и при повышенных температурах базируется на измерениях Траутца с сотрудниками [8.108, 8.109] и Василеску [8.110].
В 1968—1972 гг. выполнены четыре серии независимых и хорошо согласующихся между собой измерений в интервале Г = 293—1500 К [8.30, 8.45, 8.64, 8.73], которые указывают на более сильную зависимость вязкости С02 от температуры по сравнению с данными Траутца — Цинка [8.109] и Василеску [8.110], причем расхождение систематически увеличивается по мере повышения температуры и при 1100 К достигает 4% (рис. 81). Примерно такие же по величине и знаку отклонения обнаружены при сравнении опытных данных [8.109, 8.110] с новыми измерениями [8.40, 8.41, 8.45, 8.53] на N2, Не, Ие и Аг..
