Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Алтунин В.В. -> "Теплофизические свойства двуокиси углерода" -> 101

Теплофизические свойства двуокиси углерода - Алтунин В.В.

Алтунин В.В. Теплофизические свойства двуокиси углерода — М.: Издательство стандартов, 1975. — 546 c.
Скачать (прямая ссылка): teplofizsvoystvadvuokis1975.djvu
Предыдущая << 1 .. 95 96 97 98 99 100 < 101 > 102 103 104 105 106 107 .. 208 >> Следующая

р,кг/м* -
то
750
500
I 250
и 200 400 600 1,К
Рис. 78. Область измерений изобарной теплоемкости С02 в плоскости независимых переменных уравнения состояния по данным:
1 — Шрока; 2 — Вукаловича, Алтунина и Гуреева; 3 — Ривкина и Гукова; 4 — Саяпова и Попова; 5 — Алтунина л Кузнецова
Рассчитанные по уравнению состояния термодинамические величины сравнены практически со всеми группами экспериментальных данных. Результаты сравнения представлены и обсуждаются в разд. 2.2, 2.3, 3.3, 4.3, 5.3, 6.2 и 6.3. В табл. 60 и 61 приведены средние квадратические отклонения для основных групп экспериментальных данных. На основании результатов сравнения можно сделать следующие выводы:
1) экспериментальные данное о сжимаемости газообразной и жидкой С02 при давлениях до 2000—2500 бар передаются уравнением с погрешностью а9 порядка 0,05—0,09%; при более высоких давлениях отклонения возрастают, но до ~3000 бар (УР не превышает 0,5%;
2) повышенные отклонения (УР вблизи критической точки отчасти объясняются тем, что при построении рассматриваемого уравнения состояния С02 не было обеспечено строгое выполнение критических условий; с другой стороны, необходимо иметь в виду и то, что здесь точные пьезометрические измерения
* Для оценки термодинамических свойств системы СОг — N2 можно использовать уравнение состояния [6.10].
ш-з пил—4 Ш-5


\
1 1 П=1
288
затруднительны (см. разд. 2.4); в нашем случае надежность уравнения состояния в околокритической области (за исключением интервала со=0,9—1,1 при 7=Гкр±1 К) гарантируется хорошей аппроксимацией калориметрических данных;
3) по теплоемкости ср жидкой СОг получены относительно более 'высокие значения а за счет 9 опытных точек три Т = = 225—238 К, где отклонения достигают 4,5—9,2%; без их учета, т. е. по 111 точкам, средняя квадратическая ошибка аппроксимации уменьшается с 2,48 до 1,26%, а максимальное отклонение с 9,2 до 3,5 %;
4) измеренные значения изохорной теплоемкости не полностью соответствуют рассчитанным по уравнению состояния; расхождения часто превышают оцененную авторами погрешность опытных данных (см. подробнее в разд. 5.2 и 5.3);
5) вычисленные и опытные значения ср, 6т, Я, а очень хорошо согласуются и расхождения, как правило, не превышают указанных в оригинальных работах погрешностей экспериментальных данных;
6) уравнение состояния в целом хорошо удовлетворяет правилу Максвелла (при переходе жидкость — пар), температурной зависимости второго вириального коэффициента Bi(T) и дает правильные значения термодинамических величин на линиях равновесия жидкость — пар и на кривой затвердевания.
Таким образом, апробация уравнения состояния (6.52) на экспериментальных данных дает вполне удовлетворительные результаты в весьма широкой области изменения параметров. По этому уравнению в настоящей книге рассчитаны подробные таблицы термодинамических свойств жидкой и газообразной С02 для интервалов Г=215—1300 К и р = 1—3000 бар. Табулировано 12 термодинамических величин (q, Я, s, Ф, cVy ср, a, f, [i, 6т, р, Pt).
Для точных расчетов в малой окрестности критической точки (Г=Гкр±3 К) рекомендуется использовать составное уравнение
где рА — давление, вычисленное по аналитическому уравнению (6.52), ps — давление, вычисленное по scaling-уравнению, a f(r) —переключающая функция.
Чапела и Роулинсон [6.67] рекомендуют для СОг переключающую функцию вида
В [6.67] определены также параметры уравнения Скофилда [6.138]:
P = f(r)PA+[l-f[r)]Pi
(6.53)
19-2961
289
Др =гР<5+1>(7(@) +С1Г (1 _ ?202) + (! „02^ (6>55)
~д(в) = /0 + /202 + /4в* + С (1 - &2ва)2-\
В развернутой форме это уравнение для СОг имеет вид 1 р'~Ркр 1 = дБ = ?.935 (36,98893 - 82.О793602 +
Ркр
+ 56,660530* + с (1 - 1,4402в2)1»935 ] + 6,980<
X (1 - 1,4402О2)+28,361671.5879 0(1 -02), (6.55а)
где с=240,4358 (для 7>Гкр) и —58,38316 (для Г^Гкр), ГКР = 304, 21 К,_?кр ^73,825 бар, ркр = 0,466 г/см3.
Параметры гиб характеризуют удаление от критической точки и связаны с р и Т соотношениями:
| Т- ГКр|/ГКр = 7(1- 1,4402 02);
к-РкР|/ркР= 1,4918 7^0.
Нетрудно видеть, что принятые в [6.67] значения критических индексов равны: а = 0,065, р=0,347, 7=1,241, 6 = 4,576. Этот результат неплохо согласуется с опубликованными ранее данными (см. табл. 21).
В опубликованной недавно работе [6.35] выполнены новые р, ъу Г-измерения вблизи критической точки СОг, из которых следует, что р=0,324 ±0,009, у = 1,226+0,007, а критические индексы а и б, найденные по соотношениям Гриффитса [6.88], оказались равными: а=0,126±0,019, б=4,8±0,1. Здесь Гкр = = 304,15 К, /?кр=74,041 бар, ркр= 10,636 ммоль/см3.
Мартынец и Матизен [6.35] аппроксимировали полученные ими /?, и, Г-данные уравнениями Скофилда [6.138] и Мигда-ла [6.36]. Значения критических индексов, найденные из условия наилучшей аппроксимации опытных данных уравнением Мигдала, оказались равными: а=0,09; р=0,346; 7=1,219; 6=4,5.
В заключение подчеркнем, что расчеты по составному уравнению (6.53) целесообразно выполнять лишь для 0,005< <7<0,1. Для г>0,1 вклад от всаНл^-уравнения пренебрежимо мал и точные значения термодинамических свойств СОг можно рассчитать по уравнению (6.52).
Предыдущая << 1 .. 95 96 97 98 99 100 < 101 > 102 103 104 105 106 107 .. 208 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed