Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Аллен Л. -> "Оптический резонанс и двухуровневые атомы " -> 19

Оптический резонанс и двухуровневые атомы - Аллен Л.

Аллен Л., Эберли Д. Оптический резонанс и двухуровневые атомы . Под редакцией Стрижевского В.Л. — М.: Мир, 1978. — 222 c.
Скачать (прямая ссылка): opticheskiyrezonans1978.djvu
Предыдущая << 1 .. 13 14 15 16 17 18 < 19 > 20 21 22 23 24 25 .. 75 >> Следующая

?,ol = — 1*3" cos 2ш/ —
— 2?? sin 2iai (2.40a)
Постоянная часть момента П(—•Li) образует статический «зффе MT])BiIbIH» момент
««!Г =- «tff VlKS-)1 + (и + »„)' (2.406)
Здесь единичный вектор u^^-lsina-Mcosa (2.41)
а малый угол о показан на фиг 2.6
Чтобы получить усилие резопансл. необходимо далее лишь повторить то что ранее было проделано в связи с выражениями (233) Следует расщепить переменное слагаемое полного момента П(-ы) а две чисти вращающиеся цО направлению и против надран-
_____ . . _ _____ _. _. _ ленив собственной прецессии,
которая задается статической частью момента D(—ш) В данном случае у зависящего от времени момента имеется также часть, параллельная ii.fr-
Для упобстпа можно ввести новые координатные оси вдоль единичных векторов Г Z 3 определенны* так что 3' = н.,/ к 2 = 2 Тогда вектор иы/ послужит новой полярной осью, а оси 1 и 2 будут перпендикулярны ей. мы получаем
- ЧЙГ ¦In a cos 2Ш (S'} — к& (—^"зп^ (\ со» 2ш + 2' sin 2шґ] —
Фит 2.6. Разложение результирующего * тора вряшяющего момента во вращающейся системе кооріШнат на статическую Oeff и вращающуюся Uroi составляющие, причем
Снстсла коордиияі вращается с умово
12ш(].
I«)
Оптические уравнения Вдоха
57
тле клждая из фигурных скобок содержит единичный вектор Последние две фнс>рніл скобки представляют возбуждающие моменты перпендикулярные статическому моменту O111 и вращающиеся вокруг него с частотами ±2ы Итак имеются два резонансных условия
± 2а = I aBlf I = VWV + (Bj + «Я. (2 43)
и деа решения
— -['+7(?"+"] '"4"
При обычном условии Y-S <?. ь>о которое принято нами в этих разложениях первое решение гораздо нижнее гак как оно соответствует Моменту вращающемуся против часовой стрелки т с второму члену в выражении (2 42) Отношение амплитуды Третьего члена вращающегося по часовой стрелке, к амплитуде второго члена вращающегося против часоьой стрелки весьма
1 -Ье-
Второе решение н третий член в (2.42) соответствуют взаимодействию между атомом и полем иа третьей субгармоннне
Поправка к ш0 в решении (244а) известна как сдвиг Блохи — Сигерта
Велич
^.5 = -10"10?
слишком малый для наблюдения Интересно, что сдвиг Бтока — Сигерта представ чиєт собой секулярный аффект, хотя н малый и возинивет за счет вращающейся по часовой стрелке части O- полного моменте Qr [см выражение (2.33)]
ЛИТЕРАТУРА
1 Woodgate О К Elementary Atomic Structure, New York 1970 Kuhn И C Atomic Spectra 2nd ed. London 1971
2 Hansen T W. Shahln I S Schawlom A L Phys Rev Lett 27 707 (І97П
Schiida Г Hercher M Stroud C R Jt Appl Phys Lett 22.360 (1973)
3 Feynman R P. Vernon F L Ir, HeUwarlh R W, J Appl Phys 28, 49 (1957)
4 Bloch F Phys Rev. 70. 4Є0 (1946)
« Lauisell W QtMiRtum Statistical Properlies of Radiation New Yorb 1973, Sec 5 11
6 Heitler W The Quantum Theory ol Radiation London, [954 (Cm nepe-вод ? Гайтлер Квантовая теория излучения ИТ 1956.)
• Bloch F Stegert AJF Phvs Rev 57 522 (1940) Stevenson A F, Phys Rev. 58, 10Б1 (1840)
Главо 2
8. Shi/lr,j J It Phys. Rev 13&, 8979 (1965) см также в J Phys, Вв (August 1973)
Cohen Tannoudji el al, J Phys Вв (August 1973)
tlarmajord et nt J Phys B6 (AukusI 1973)
Stcnhoh'i. J Phys Вв, (Angus! 1973) 9 Treaty E В в книге The Physics ні Quantum Eleclfonks 1969 Optical
Sciences Cenler Technnal Report 45. eiis J B Mandelbauii? S F Jacobs,
University оГ Ап/спя IWJ p 169 10* Ссбельмст И И Видение в теорию атомник спектров Фкэштгнз ІЇЩЗ. II* Давыдов А С Квантован механика Физматгнэ 1963 12* Абрагп/л А Ядерный магнетизм ИЛ. 1863
ІЗ* Файн В Af Хвнин Я И Квантовая радиофизика иэд во «Сов радно», E9O5
14* Полуяктов И А Попов Ю AI Ройтберг В С, УфН 114, 97 (1974)
Глава З
ДВУХУРОВНЕВЫЕ АТОМЫ В СТАЦИОНАРНЫХ ПОЛЯХ
§ I ВБЕЛГНИЕ
Во многих случаях весьма плодотворным оказывается детальное изучение простейших взаимодействий поскольку здесь наиболее рельефно выступают основные теоретические законо мерности присущие данному кругу явлений Поэтому мы посвятим настоящую главу изучению взаимодействий при которых амплит\да электрического поля постоянна во времени1) и в пространстве При этом мы не накладываем никаких ограничении на величину напряженности поля допуская что она может быть очень большой В рамках такого подхода удается описать целый ряд классических явлений В частности можно без осо бых трудностей решить уравнении Блоха во вращающейся системе координат выведенные в гл 2, и найти осцилляции атомной инверсии при наличии расстройки и уширения, обусловленного интенсивным полем Они аналогичны осцилляциям в явлениях магнитного резонанса которые были описаны Раби еще более 30 лет назад
В § 4 нрн изучении динамики двухуровневого атома учтены некогерентные взаимодействия, причем они могут быть и неэлек тромагнитного происхождения Это сделано путем введения фе номенологнческнх констант релаксации, подобно тому как Блох учел релаксационные эффекты в теории магнитного резонанса Указанные константы должны учесть влияние столкновений, ее тественного спонтанного распада н других некогерентных про цессов уширяющих линию
Предыдущая << 1 .. 13 14 15 16 17 18 < 19 > 20 21 22 23 24 25 .. 75 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed