- .
( ):
231 + А°_ = -|/| 2+ + уз Е0+ • (13)
Если 2+ является в основном p-волной, то это соотношение выполняется в пределах экспериментальной ошибки.
Сделаем теперь предположение об октетной доминантности в билинейных произведениях векторного и аксиально-векторного токов унитарного спина. Тогда мы получим дополнительное соотношение
= (И)
и, следовательно,
231 + Л°_ - уТ2о+ = 0. (15)
Это соотношение первоначально было получено Ли, Су> гаровой и другими авторами [6] с помощью специфических предположений. Строгое доказательство для несохраняющих четность амплитуд было дано Гелл-Манном [5], только исходя из предположения о взаимодействиях типа ток X ток, CP-инвариантности и октетной доминантности.
В настоящем подходе несохраняющие четность амплитуды в общем случае выражаются через три независимых матричных элемента между барионами октета, а в предположении октетной доминантности — через два независимых матричных элемента. Все предсказанные соотношения очень хорошо согласуются с эксперимен-
>) Автор благодарит 'проф. Дашена за выяснение этого обстоятельства.
216
М. Судзуки
том '). Одним из наиболее важных результатов является вывод правила Д/ = ‘/2 для Л- и S-распадов без предположения об октетной доминантности и получение для 2-распада правила сумм, экспериментально эквивалентного правилу Д/ = /2-
В случае же сохраняющих четность амплитуд мы сталкиваемся с серьезной трудностью. В соответствии с нашим обсуждением [см. соотношение (10)] все сохраняющие четность амплитуды запрещены предположением об SU (З)-симметрии и гипотезой о частичном сохранении аксиально-векторного тока. Кроме того, существует и непосредственная причина для запрещения сохраняющих четность амплитуд. Предположим, что в соотношении (6) мы перешли в систему покоя частиц а и р. Масса и энергия-импульс пиона равны нулю, следовательно, соотношение (6) описывает следующий процесс: р (в покое)-» а (в покое) + я.(с нулевым вектором энергии-импульса). Распад в p-волне (сохраняющий четность процесс), очевидно, в таком случае запрещен2).
В последующих работах мы покажем, как преодолеть эту трудность с амплитудами, сохраняющими четность, и укажем дальнейшие приложения.
Литература
1. Gell-Mann М., Ne’eman Y., The Eightfold Way, New York, 1964, p. 11; Phys. Rev., 125, 1067 (1962).
2. Gell-Mann М., Physics, 1, 63 (1964).
3. Gell-Mann М., Levy М., Nuovo Cimento, 16, 705 (1960). Nambu Y., Phys. Rev. Letters, 4, 380 (1960).
4. Schwinger J., Phys. Rev. Letters, 3, 296 (1959) (ст. 10 настоящей книги).
5. Gell-Mann М., Phys. Rev. Letters, 12, 155 (1964).
Lee B. W., Swift A. R., Phys. Rev., 136, B228 (1964).
*) Относительно современных экспериментальных данных см. работы [7].
В модели „головастиков" связь скалярного октета с барионным октетом в основном является -F-связью, как следует из анализа расщепления масс [8]. Если мы примем этот механизм в дополнение к октетной доминантности, то из соотношений (11) получим, что EI: Л°_ : = 1: — 1: 1. Качественно это соотношение хорошо
