- .
( ):
о правдоподобности этого результата с теоретической и экспериментальной точек зрения.
1) В с-модели [3] учет члена Лер* и трех диаграмм с обменом одной ст-частицей приводит к длинам рассеяния, которые точно совпадают с выражениями (23) в пределе m* » тI, за исключением того, что L выражается через неперенормированные константы связи.
2) Если нечетная часть амплитуды яя-рассеяния вперед удовлетворяет дисперсионному соотношению без вычитаний, то с помощью нашего результата (18) можно вывести правило сумм Адлера [11] для полных сечений яя-рассеяния. (Мы уже делали подобное замечание при обсуждении яЛЛрассеяния о том, что наше предсказание значения величины ау, —а«/а по существу эквивалентно соотношению Адлера — Вайсбергера.) Это правило сумм, по-видимому,- требует, чтобы либо а0 было большим, либо существовал сильный яя-резонанс. сг-модель дает пример того, когда именно резонанс (произвольной массы), а не большая длина рассеяния приводит к насыщению правил сумм.
3) Мы уже отмечали, что успех нашего предсказания (11) длин яАг-рассеяния (в частности, равенство a./j + 2ф/, = 0) было бы трудно понять, если бы существовало сильное яя-взаимодействие при низких энергиях. Точно так же успех недавнего вычисления [15] двух формфакторов /Се4 служит дополнительном экспериментальным подтверждением того, что длины яя-рассеяния очень малы.
4) Эксперименты по т- и rj-распаду и „периферическому" двухпионному рождению при высоких
11*
164
С. Вайнберг
энергиях не дают однозначных результатов, так как неясно, насколько обнаруженные эффекты связаны с яя-взаимодействием. Кроме того, в эксперименте по двухпионному рождению, даже если оно периферическое, измеряется яя-амплитуда с одним из пионов вне массовой поверхности, а условия (19) и (20) показывают, что это обстоятельство очень сильно влияет на амплитуду М. Желательно вновь проанализировать эти эксперименты, используя формулы (12) или (24) для яя-ампли-туды вне массовой поверхности.
5) Сильное яя-взаимодействне при низких энергиях оказало бы большое влияние на процесс n+N -*2n+N у порога, где вс$ трн пиона являются мягкими. В настоящее время совместно с Чангом проводится расчет этого процесса.
Литература
1. Gell-Mann М., Physics, 1, 63 (1964).
2. N a m b u Y., Phys. Rev. Letters, 4, 380 (1960).
3. Gell-Mann М., L6vy М., Nuovo Cimento, 16, 705 (1960).
4. Weinberg S., Phys. Rev. Letters, 16, 879 (1966) (ст. 3 настоящей книги).
5. Lehmann H., Symanzik К., Zimmerman W., Nuovo Cimento, 1, 205, (1955).
6. Schwinger J., Ann. of Phys., 2, 407 (1957).
7. Adler S., Phys. Rev., 137, B1022 (1965); 139, B1638 (1965) (ст. 2 настоящей книги).
8. Hamilton J., Woolcock W., Rev. Mod. Phys., 35, 737 (1963).
9. Goldberger М., Miyazava H., Oehme R., Phys. Rev., 99, 986 (1955).
10. A d ie r S., Phys. Rev. Letters, 14, 1051 (1965).
Weisberger W., Phys. Rev. Letters, 14, 1047 (1965).
11. Adler S., Phys. Rev., 140, B736 (1965) (ст. 1 настоящей книги).
12. M i n gu z z i A., Journ. Math. Phys., 7, 679 (1966).
13. Chew G., M a n d e 1 s t a m S., Nuovo Cimento, 19, 752 (1960).
14. Meier e F. Т., Sugawara М., Phys. Rev., 153, 1702 (1967).
15. Weinberg S., Phys. Rev. Letters, 17» 336 (1966) (ст. 7 настоящей книги).
16. T о m о z a w a Y., в печати.
