- .
( ):
Полученные результаты далеки от законченной теории множественного рождения, так как они справедливы только в пределе, когда энергия каждого из п пионов стремится к нулю. Возможно, эти результаты лучше всего применять для нормировки формул феноменологических теорий, претендующих на более полное описание. В любом случае предстоит затратить немало труда, чтобы сравнить теорию с экспериментом. Сейчас же ограничимся лишь отдельными замечаниями.
1) Даже для пионов с нулевой массой ни одна теория не приводит к пионным инфракрасным расходимостям, поэтому нельзя ожидать, что мягкие виртуальные пионы будут играть такую же важную роль, как мягкие фотоны при вычислении радиационных поправок в квантовой э лектродин а м ике.
!) Это справедливо также для амплитуды яМ-рассеяння, которая при ^->0, где <7** — импульс пиона, не стремится к константе, а зависит от угла рассеяния и обращается в нуль вместе с д11. При том способе вывода условия самосогласованности, который использует Адлер [2], это обстоятельство остается в тени, поскольку такое поведение вытекает из взаимного сокращения А и В. Причина того, что амплитуда яМ-рассеяния стремится к нулю при ^**->0, в то время как амплитуда процесса с испусканием двух мягкях пионов, вообще говоря, стремится к константе, состоит просто в том, что переход N-*■ N не является „процессом" в рассматриваемом здесь смысле и добавление к нему двух мягких пионов приводит к появлению лишь одного полюса во вкладе нуклонной линии.
152
С. Вайнберг
2) Вопреки ожиданиям [7] существует сильная корреляция между мягкими пионами, связанная с тем, что благодаря некоммутативности членов y5qxa нуклонные полюсы не факторизуются. Множественное рождение пионов неизбежно намного сложнее внутреннего тормозного излучения фотонов или гравитонов.
3) Испускание мягких пионов из нуклона, рассеянного в направлении вперед без изменения спиральности или изоспина, полностью отсутствует. Например, если положить, что матричный элемент (р', £' и т. д. | S | р, £ и т. д.) пропорционален б;', £, то два члена в соотношении (15) и три члена в (16) сократятся между собой. Это не просто кинематический результат, поскольку пионы с нулевой энергией могут рождаться, если у нуклона изменяется 1г, как, например, при п — р-рассеянии назад.
Литература
1. Nambu Y., Lurife D., Phys. Rev., 125, 1429 (1962).
Nambu Y., Shrauner E., Phys. Rev., 128, 862 (1962).
2. Adler S. L„ Phys. Rev., 137, B1022 (1965).
3. Weisberger W. 1., Phys. Rev. Letters, 14, 1047 (1965).
4. Adler S. L. Phys. Rev. Letters, .14, 1051 (1965); Phys. Rev., 139, B1638 (1965) (ct.2 настоящей книги).
5. Jauch J. М., Rohrlich F., Theory of Photons and Electrons, Reading, Massachusetts, 1955.
6. Gell-Mann М., Levy М., Nuovo Cimento, 16, 705 (1960).
7. К a s t r u p H. А., в печати.
Статья 4
ДЛИНЫ РАССЕЯНИЯ ПИОНОВ
С. Вайнберг*
S. Weinberg, Phys. Rev. Letters, 17, 616 (1966)
Коммутаторы токов [1] н гипотеза о частичном сохранении аксиально-векторного тока (РСАС) [2,3] дают возможность вычислить матричные элементы испускания и поглощении любого числа мягких пионов [4] н, в частности, определить длину рассеяния
