- .
( ):
Введение
В течение двух лет после открытия несохранени^ четности в слабых взаимодействиях были выяснены основные черты p-распада [1]. Было обнаружено, что в p-распаде присутствуют только векторный и аксиальновекторный типы связи. Векторная константа связи оказалась равной векторной константе связи ц-распада, в то время как аксиально-векторная константа связи отличается множителем gA^ 1,2 от значения, ожидаемого в случае чистого V — Л-взаимодействия. Совпадение векторных констант связи в р- и ц-распадах удалось вскоре объяснить с помощью гипотезы о сохранении векторного
1) Сокращенный вариант вычисления gA содержится в работе [29]. После того как это вычисление было завершено, я узнал об аналогичной работе Вайсбергера [12].
* Lyman Laboratory of Physics, Harvard University, Cambridge, Massachusetts.
55
С. Адлер
тока [2]. Величина же аксиально-векторной константы связи оставалась загадочной1).
В настоящей статье мы предлагаем теорию перенормировки аксиально-векторной константы связи, в основе которой лежат алгебра акси-ально-векторных токов, предложенная Гелл-Манном [4], и гипотеза о частичном сохранении аксиально-векторного тока [5, 6]. В § 1 мы обсуждаем исходные предположения. В § 2 даны два вывода правила сумм, связывающего 1 — gj2 с полными сечениями пион-нуклонного рассеяния вне массовой поверхности. В результате численного расчета, проведенного в § 3, получено теоретическое предсказание gA— 1,24. В § 4 мы выводим правило сумм, связывающее 2gj2 с пион-пионным рассеянием; оказывается, что это правило сумм справедливо только в том случае, если сечение пион-пионного рассеяния в S-состоянии с I = 0 при низких энергиях велико. В заключительном параграфе мы предлагаем способы проверки алгебры Гелл-Манна [4] для октетов векторных и аксиальновекторных токов в нейтринных экспериментах при высоких энергиях. Эти способы проверки не связаны с предположением о частичном сохранении токов.
§ 1. Предположения
Обсуждаемые ниже правила сумм для gA получены из следующих предположений.
А) Адронный ток, описывающий лептонные распады с AS = 0, имеет вид
h = Gv cos 0 (/Г + ПГ + Ji + г/f), (1)
где Gv — константа связи Ферми (Gv 1,02- 10~5/M2n), а 0 —угол Каббибо [7]. Здесь /Г1 — векторный ток, который, как мы предполагаем, совпадает с изоспино-
!) Перенормировке аксиально-векторной константы связи посвящены работы [3].
I. Правила сумм для перенормировки константы связи 57
вым током, a j£a— аксиально-векторный ток. В теории ферми мы имели бы
~ 1 • 'ФдЛЧ ~2 т ■’ (2з)
= 1 • ФлЛУУв ~2 т 'Фдг • • (26)
На самом деле известно, что в этих выражениях должны
присутствовать мезонные и другие члены. К счастью,
в дальнейшем нам не придется делать каких-либо предположений о том, как выражаются J% и через поля частиц.
Так как векторный ток сохраняется, то векторная константа связи не перенормировывается. Перенормированная аксиально-векторная константа связи gA определяется следующим образом:
