booksshare.net -> -> -> . -> " " -> 167

- .

., . .: , 1970. 434 c.
( ): algebritokoviihprimenenievfizike1970.djvu
<< 1 .. 161 162 163 164 165 166 < 167 > 168 169 170 171 172 173 .. 202 >>

Алгебраическая структура правил сумм
367
В заключение следует напомнить, что идея использования правил сумм для предсказания интересующих нас свойств адронов целиком базируется на гипотезе о доминировании одночастичных и резонансных промежуточных состояний в правилах сумм. В действительности неизвестно, насколько справедлива эта гипотеза.
Литература
1. Mathur V. S., Pandit L. К., Phys. Letters, 19, 523 (1965).
2. Ger stein I. S., Lee B. W., Phys. Rev., 152, 1418 (1966).
3. D a s h e n R., Gell-Mann M„ Phys. Rev. Letters, 17, 340 (1966).
ОСНОВНАЯ СТАТЯ
Dashen R., Gell-Mann М., Phys. Rev. Letters, 17, 340 (1966). Representations of Local Current Algebra at Infinite Momentum.
Глава 7
ПОВЕДЕНИЕ ХРОНОЛОГИЧЕСКИХ ПРОИЗВЕДЕНИЙ ПРИ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЯХ
Бьёркен (ст. 14) заметил, что при Q°-*oo и фикси-
X Т [А (*) В (0)) d*x | а) определяется одновременным коммутатором операторов Л и В:
Бьёркен применил этот результат к ряду задач, в которых А и В — компоненты векторного и аксиальновекторного токов.
По-видимому, наиболее интересным приложением формулы (7.1) является вычисление электромагнитных поправок к пионномур-распадуп+ ->п° + е+ + ve. (Можно . рассмотреть и другие распады с AS = 0, например «-> -*• р + е~ + ve.) В данном случае А и В — это слабый ток Jh и электромагнитный ток JEM. Величина Q представляет собой импульс виртуального фотона, и по нему, следовательно, проводится интегрирование. Соотношение
(7.1) позволило Бьёркену определить поведение интегралов при больших импульсах виртуального фотона; из него следует, что радиационные поправки к пион-ному p-распаду логарифмически расходятся.
Однако проведенный в ст. 14, расчет является неполным. При вычислении вклада виртуального процесса, изображенного на фиг. 3, б ст. 14, Бьёркен опустил член, соответствующий случаю, когда процесс п+ -* я°+ + е+ + ve + y описывается аксиально-векторной частью слабого тока; все другие вклады в электромагнитные поправки содержат только векторный ток. В настоящее время об этом расчете можно сказать следующее:
1) Было показано, что проинтегрированный коммутатор [Fk (у°), (г/)] = ifkiJSm (#) полностью определяет
ту часть радиационных поправок к процессу л+-*я° + + е+ + \е, которая содержит векторную составляющую
рованном Q главный член выражения
lim (р | е1<*'хТ (А (х) В (0)) d*x | а) =
Q0 оо
Q фиксирован
Хронологические произведения при высоких энергиях 369
тока Jh. При этом алгебра токов дает всю радиационную поправку, а не только .ее расходящуюся часть *).
2) Однако для определения части радиационных поправок, которая включает аксиально-векторную составляющую тока /Л, необходимо задать коммутатор б (л:0 — t/°) [$fc (л:), Sf(i/)] пространственной компоненты векторного тока с пространственной компонентой аксиальновекторного тока. Кроме Того, даже если такой коммутатор известен, не зависящим от модели образом можно вычислить только расходящуюся часть аксиально-векторных радиационных поправок.
Итак, векторные Поправки могут быть вычислены и оказываются расходящимися. Об аксиально-векторных же поправках известно очень мало. Возможно, что расходимость в аксиальных поправках сократится с расходимостью в векторных поправках 2), однако если мы предположим, что кварковая модель правильно определяет коммутатор б (л:0 — у0) (л:), §,(г/)], то расходя-
<< 1 .. 161 162 163 164 165 166 < 167 > 168 169 170 171 172 173 .. 202 >>

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

, ?
2009 BooksShare.
.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed