booksshare.net -> -> -> . -> " " -> 141

- .

., . .: , 1970. 434 c.
( ): algebritokoviihprimenenievfizike1970.djvu
<< 1 .. 135 136 137 138 139 140 < 141 > 142 143 144 145 146 147 .. 202 >>

Литература
1. Fubini S., Nuovo Cimento, 43, 475 (1966).
2. F u b i n i S., S e g г e G., Nuovo Cimento, 45, 641 (1966).
3. Froissart М., Phys. Rev., 123, 1053 (1961).
4. A m a t i D., L e a d e г E., V i t a 1 e B., Nuovo Cimento 17, 68
(1960).
5. Chew G. F., Phys. Rev. Letters, 9, 233 (1962).
Amati D., Fubini S., Ann. Rev. Nucl. Sci.^ 12, 359 (1962).
6. F r a m p t о n P. H., Taylor J. C., Nuovo Cimento, 49, 152
(1967).
7. Qasiorowicz S., в печати.
8*. Логунов А. А., Соловьев Л. Д., Nucl. Phys., 10, 60 (1959).
9*. Соловьев Л. Д., Ядерная физика, 3, 188 (1966).
10*. А з и а у р я н И. Г.,- С о л о в ь е в Л. Д., Ядерная физика, 4, 615 (1966).
Глава 5
ДАЛНЕЙШИЕ СВЕДЕНИЯ О ПРАВИЛАХ СУММ
В этой главе мы рассмотрим некоторые более сложные, в основном теоретические вопросы метода правил сумм. При этом мы не будем вводить новых идей: основные физические идеи содержатся в предыдущей главе. Это оправдывает наше стремление подчинить изложение интересам читателя, склонного к теории.
Мы начинаем главу с обсуждения правила сумм общего вида, которое получается, если рассмотреть матричный элемент локального коммутатора двух токов между состояниями с произвольными спинами. Затем мы рассматриваем вопрос о сверхсходимости и в § 2 и приложении Д даем общий рецепт для написания сверхсходящихся правил сумм. Заканчивается глава обсуждением той роли, которую в правилах сумм играют полюсы Редже.
Прежде всего необходимо сделать следующее замечание. При параметризации асимптотического поведения "амплитуд мы постоянно будем пользоваться языком модели полюсов Редже. Читатель, который незнаком с деталями „реджеизма“ или не верит в гипотезу о полюсах Редже, может рассматривать реджевское асимптотическое поведение просто как удобную параметризацию, которая, согласуется с существующими экспериментальными данными *).
*) Мы будем использовать асимптотическое поведение вида: (энергетическая переменная)”W~N, где N — целое число и а (/) —ведущая траектория с соответствующими квантовыми числами. Если существуют реджевские разрезы, то в некоторых случаях оии могут лежать правее полюсов: в этом случае а(/) нужно интерпретировать как правый край разреза, и ( )n«)-W по-прежнему будет давать правильное асимптотическое поведение с точностью до логарифмических членов.
Дальнейшие сведения о правилах сумм
315
§ 1. Правила сумм, вытекающие из алгебры токов
1. КОММУТАТОРЫ ВРЕМЕННЫХ КОМПОНЕНТ
Локальный коммутатор б (х0 — г/°) [$£ (х), Sj (#)] =■ = гб4 (х — у) М приводит к равенству
si-Ш wiWt)- sJ(-f)]ii(p')>‘<44x
X d{q°+ q'0) !4+q, фиксироваи ~
= ^e<f(pf)l^(0)h4pf)>. (5.1)
где 11) и | f) — адронные состояния с импульсами Рг и Pf» а разность между q и q', которая не входит в равенство (5-1) явно, определяется соотношением Pt — Pi=q — q'. Разлагая по полной системе промежуточных состояний и выполняя пространственное интегрирование, мы приходим к интегралу по q° + q'°, который очень похож на интегралы с фиксированным q предыдущей главы, за исключением того, что теперь равенство Р/ = Р/ не выполняется. Заметим, что величину в фигурных скобках в (5.1) под интегралом можно рассматривать как абсорб-тивную часть „амплитуды рассеяния" процесса:
<< 1 .. 135 136 137 138 139 140 < 141 > 142 143 144 145 146 147 .. 202 >>

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

, ?
2009 BooksShare.
.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed