- .
( ):
9. Правило сумм для магнитных моментов нуклона 235
в состоянии (3/2, 8/г). так что можно пренебречь вкладом нерезонансного фона. В этом приближении у?р = х2 вследствие изовекторного характера всех вкладов в интегралы.
Для того чтобы произвести более детальные оценки, учитывающие изоскалярные вклады, мы использовали полное выражение для амплитуды фоторождения в модели Гурдэна — Салэна [5]. При параметризации данных вплоть до 500 Мэе в этой модели учитываются вклады 3,3-изобары и одночастичных полюсных членов и используется феноменологическая s-волновая константа вычитания. Значение интеграла при этом оказывается равным 180 мкбарн. Однако, несмотря на успех модели Гурдэна и Салэна в описании данных по полным и дифференциальным сечениям п°р- и я+п-фоторождения, не следует забывать и о том, что интересующая нас величина аР — аА в формуле (1) может быть весьма чувствительна к членам, относительно несущественным для неполяризован-ного сечения. Поэтому полученное значение интеграла следует рассматривать как ориентировочное, а не точное значение.
Ситуация становится более запутанной, если мы попытаемся произвести учет вкладов области энергий от 500 до ~900 Мэе. В модели Гурдэна — Салэна для согласования с экспериментальными данными используются вклады как от феноменологического члена р-вол-нового фона, так и от й13-изобары. Однако из анализа пион-нуклонного рассеяния известно, что в этой области энергий изобарная структура является более сложной. Использование этой простой параметризации в области энергий от 500 до 900 Мэе приводит к дополнительному вкладу в правило сумм порядка +90 мкбарн, что дает в сумме 270 мкбарн, как показано на фиг. 1. К этому мы должны добавить вклад многопионного рождения с сечением порядка 100 мкбарн в этой области энергий ’)• В настоящее время не ясно, куда следует отнести этот вклад —в вР или в аА, однако возможно, что вблизи
*) См. [6]. В этом эксперименте не учитывается рождение нейтральных пионов. Предполагается, что их вклад составляет приблизительно 30%.
236
С. Дрелл, А. Хёрн
порога эти процессы идут главным образом за счет рождения рп. В этом случае они дают вклад только в оА, который, следовательно, входит в правило сумм с отрицательным знаком. Таким образом, современные данные не противоречат тому, что правило сумм хорошо удовлетворяется за счет вклада от области энергий порядка 1 Гэв, однако окончательный ответ может быть получен только из эксперимента *).
Фиг. 1. Результат использования модели Гурдэиа—Салэна для °полн = (ар + ал) и для (ар ~ ал) в слУчае однопионного фоторождения.
В то же время приведенное обсуждение показывает, что данные в области энергий ^ 1 Гэв будут играть
') Использование в соотношении (1) лишь данных по низкоэнергетическому фоторождеиию пиоиов (<500 Мэе) приводит к хорошему согласию с наблюдаемыми моментами. Аналогичный результат был получен Дреллом и Пагелсом [7] при вычислении нуклонных моментов с помощью дисперсионной теории путем продолжения электромагнитной вершины по иуклонной массе. Они пришли к выводу, что вклад абсорбтивной части амплитуды при низких энергиях приближенно передает величину и изовекторный характер нуклонных моментов, что следует из теоремы Кролла — Рудермаиа. В их анализе 3,3-резоианс ие дает вклада. Однако подобно тому, как это было показано выше, учет иизкоэнергетической области приводит к приближенно правильному результату.
