Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Абрамов А.И. -> "Основы экспериментальных методов ядерной физики" -> 208

Основы экспериментальных методов ядерной физики - Абрамов А.И.

Абрамов А.И. , Казанский Ю.А., Матусевич Е.С. Основы экспериментальных методов ядерной физики — М.: Атомиздат , 1977. — 528 c.
Скачать (прямая ссылка): osnoviexperementalnihmetodovyader1977.djvu
Предыдущая << 1 .. 202 203 204 205 206 207 < 208 > 209 210 211 212 213 214 .. 232 >> Следующая


Из предыдущего следует, что во всех случаях для определения Ot приходится провести два разделенных во времени измерения: с образцом и без образца. Если заведомо известно, что интенсивность источника нейтронов строго постоянна, то, беря для этих двух измерений равные интервалы времени, можно определять пропускание образца прямо по отношению количеств зарегистрированных импульсов. Однако при использовании реальных источников нейтронов— ядерных реакторов и ускорителей — всегда наблюдаются некоторые флуктуации интенсивности, в результате чего могут быть искажены результаты эксперимента. Поэтому при проведении подобных экспериментов полезно применять специальные приборы — так называемые мониторы нейтронного пучка, позволяющие в каждом случае следить за всеми изменениями интенсивности источника. В качестве таких мониторов можно использовать ионизационные камеры и счетчики, устанавливаемые или рядом с источником вне используемого пучка, или в самом пучке (в последнем случае камеры должны быть тонкостенными, чтобы не ослаблять сильно пучок). При работе на ускорителях с аналогичными целями можно использовать измерение электрического тока с мишени. Иногда целесообразно применение нескольких различных мониторов для сравнения их показаний. При использовании мониторов время каждого измерения определяется не по часам, а по набору определенного интегрального эффекта в мониторе (заданного числа импульсов от камеры или определенного значения электрического заряда, прошедшего с мишени на землю).

В заключение следует отметить, что, если из-за неточности размещения отдельных узлов первичный пучок нейтронов хотя бы частично попадет в детектор, минуя образец, неизбежно возникнут существенные искажения получаемых результатов. Для исключения подобных дефектов при подготовке эксперимента по измерению Of особое внимание необходимо уделить геометрической юстировке всей системы, причем чем лучше геометрия, тем выше требования к точности юстировки. Обычно она проводится оптическими

473- методами: источник нейтронов заменяют равновеликим источником света и образец устанавливают так, чтобы ни из одной точки детектора не был виден прямой свет.

Поправки. Перед вычислением сечения в полученные экспериментальные данные необходимо внести ряд поправок.

1.Поправка на фон. До сих пор неявно считалось, что фон при измерениях отсутствует. В действительности же всегда в силу тех или иных причин в детектор могут попадать лишние нейтроны, искажающие получаемые результаты.

Одной из причин появления фона является рассеяние вылетающих из источника в разных направлениях нейтронов в потолке, полу, стенах, а также в различных предметах, находящихся в поме-щепии. Если работа проводится на быстрых нейтронах, то от этой ссставлягсщей фона легко избавиться, применив детектор, чувствительный к энергии нейтронов: поскольку рассеянные нейтроны по сравнению с нейтронами первичного пучка имеют меньшую энергию, их можно легко отсечь обычной дискриминацией импульсов. При измерениях методом времени пролета этот способ избавления от фона не годится, и фон приходится исключать, используя результаты специального измерения. Для этого между образцом и детектором устанавливается конус с размерами, достаточными для практически полного перекрывания пучка. В этом случае в детектор будут попадать только рассеянные нейтроны, создающие фон. Истинное значение пропускания при наличии фона

T = (а — аф)/(а0 — аоф), (14.6)

где аф и о0ф — скорости счета детектора, обусловленные фоном при измерениях с образцом и без образца соответственно.

Гораздо труднее измерить фон, обусловленный появлением лишних нейтронов в самом первичном пучке. Такие нейтроны могут возникнуть, например, при работе с T (d, п)4 Не-реакцией из-за внедрения дейтонов в диафрагмы, мишени и другие детали ускорителя, в результате чего кроме основной реакции может возникнуть побочная D {d, nf Не-реакция. Другая причина фона — нейтроны, вылетающие первоначально не в направлении детектора (и, следовательно, имеющие какую-то иную энергию), могут рассеяться на деталях конструкции самой мишени и попасть в детектор. При измерениях методом времени пролета обе эти причины не очень страшны, ибо в мишени и так получаются нейтроны разных энергий, хотя здесь и могут возникнуть погрешности, связанные с различием длины проходимых нейтронами путей. При измерениях с монохроматическими нейтронами влияние нейтронов от побочных реакций легко учесть, заменив в мишени т-ритий обычным водородом: основной реакции при этом не будет, а эффект набивания проявится в полной мере. Чтобы уменьшить влияние рассеяния нейтронов в самой мишени, ее необходимо изготавливать из минимального количества конструкционных материалов.

474- При работе с механическими селекторами может возникнуть также фон из-за прямого прострела ротора. Эту составляющую фона можно легко измерить по суммарной скорости счета детектора йф при остановленном роторе, когда его щели расположены перпендикулярно оси пучка. Поскольку такой фэн равномерно распределен во времени, скорости счета а% в каждом канале временного анализатора при нормальной работе можно получить из соотношения
Предыдущая << 1 .. 202 203 204 205 206 207 < 208 > 209 210 211 212 213 214 .. 232 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed