Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Физика -> Абрамов А.И. -> "Основы экспериментальных методов ядерной физики" -> 118

Основы экспериментальных методов ядерной физики - Абрамов А.И.

Абрамов А.И. , Казанский Ю.А., Матусевич Е.С. Основы экспериментальных методов ядерной физики — М.: Атомиздат , 1977. — 528 c.
Скачать (прямая ссылка): osnoviexperementalnihmetodovyader1977.djvu
Предыдущая << 1 .. 112 113 114 115 116 117 < 118 > 119 120 121 122 123 124 .. 232 >> Следующая


Камера размещена в специальном павильоне (18 X 66 мг). Павильон по условиям техники безопасности имеет легкосбрасывае-мую крышу и около 70% поверхности его стен заняты стеклянными «окнами». В павильоне предусмотрена вентиляция, способная обеспечить 40-кратный обмен воздуха за 1 ч*.

8.2.3. Характеристики треков, измеряемые в пузырьковых камерах

Траекторию пути частицы в пузырьковой камере можно определить с точностью не большей, чем поперечный размер трека (Ю-2 см). Идентификация частиц в пузырьковых камерах происходит по радиусу кривизны трека р в магнитном поле Я, по величине пробега Л, по среднеквадратическому углу многократного рассеяния <02}, по плотности пузырьков на единице длины трека и, наконец, по числу б-электронов с пробегами порядка и больше 1 мм.

Радиус кривизны траекторий частиц в пузырьковых камерах не остается постоянным, поскольку частицы при движении теряют свою энергию. Поэтому радиус кривизны траектории имеет смысл определять на таком отрезке траектории, где потери энергии приводят к незначительным изменениям р в сравнении с возможной точностью измерения радиуса кривизны траектории. Точность измерения р ограничена главным образом многократным рассеянием заряженных частиц. В результате многократного рассеяния траектории частиц (даже при отсутствии магнитного поля) на выбранном участке можно представить кривой с радиусом кривизны, прямо пропорциональным длине этого участка и обратно пропорциональным среднеквадратическому углу рассеяния на этом участке. Угол среднеквадратического отклонения на заданной длине пробега частицы тем больше, чем больше атомный номер среды (см. гл. 2). Для протонов с ? = 0,5 в магнитном поле с напряженностью порядка IO3 э относительная погрешность при определении о на участке траектории порядка 10 см в камерах, наполненных водородом, составляет около4%, в пропановой камере—15%, а в ксе-ноновой — 70%.

* Камера «Мирабель» подробно описана в статье А. Вертела, Р. М. Cy-ляева («Атомная энергия», 1972, т. 32, вып. 5, с. 371).

267- Точность определения среднего значения пробега ограничена, во-первых, флуктуациями значений пробега (около 2% для протонов высоких энергий) и, во-вторых, погрешностью, с которой известна плотность рабочей среды камеры в момент прохождения частицы (около 3% для водородных камер). Измерение среднеквад-ратического угла рассеяния в пузырьковых камерах имеет небольшую точность по сравнению, например, с измерениями аналогичных величин в ядерной фотоэмульсии. Сравнительно небольшая погрешность определения среднеквадратического угла рассеяния (25% в жидкостях с малыми атомными номерами и около 10% в ксеноне) связана с тем, что сфотографированный след частиц состоит из объектов, имеющих значительно большие размеры и расположенных менее плотно, чем в эмульсиях.

Плотность трека в пузырьковой камере (число пузырьков на единице длины следа) зависит не только от скорости и заряда частиц, но и сильно зависит от термодинамического состояния рабочей жидкости. Так, в пропановой камере плотность трека изменяется на 10% при изменении давления рн на 1% или рабочей температуры на 0,3° С. Поэтому при измерениях плотности пузырьков необходимы камеры с высокой стабильностью температуры и величины перегрева жидкости. С другой стороны, необходима оптимальная плотность, поскольку при малой плотности трека (малый перегрев жидкости) велика статистическая погрешность, определяемая числом подсчитанных пузырьков на выбранном участке траектории частицы. При большой плотности пузырьки начинают сливаться, что увеличивает погрешность. Считая, что размер регистрируемых пузырьков IO"2 см, на отрезке трека в 10 см плотность трека можно определить с погрешностью не меньше 5%.

б-Электроны с энергиями выше десятка килоэлектронвольт образуют короткие треки, расположенные вдоль пути заряженной частицы. Число таких треков на единице пути обратно пропорционально квадрату скорости частицы. Правда, таких треков не очень много (около одного на 1 см при скорости частицы ? ж 0,5 в пропане), и поэтому это позволяет лишь сделать оценки скорости частицы по порядку величин.

§ 8.3. ЯДЕРНЫЕ ФОТОЭМУЛЬСИИ

8.3.1. Основы процесса образования скрытого изображения и проявления

Фотоэмульсия состоит из отдельных кристаллов или зерен бромистого серебра (AgBr), распределенных в желатине. Размер и форма отдельного зерна и их число в единице объема зависят от технологии приготовления эмульсии. Например, увеличение времени кристаллизации AgBr ведет к росту среднего размера зерна и увеличению светочувствительности слоя. Размер зерна по порядку величины составляет около 0,1 — 1 мкм.

268- Нормальная (по интенсивности) экспозиция или облучение не создает непосредственно видимого эффекта на зернах галоидного серебра, но делает некоторые зерна способными к проявлению. Эти зерна и содержат скрытое изображение. Носителем скрытого изображения в каждом зерне, по-видимому, является микроскопическая частица металлического серебра, образованная при экспозиции и расположенная на поверхности или вблизи поверхности зерна, где она доступна воздействию химического проявителя. Вероятность образования скрытого изображения ионизирующей частицей, прошедшей сквозь зерно, меньше единицы, особенно если для этой частицы характерны малые ионизационные потери.
Предыдущая << 1 .. 112 113 114 115 116 117 < 118 > 119 120 121 122 123 124 .. 232 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed