Электрогидравлический эффект в листовой штамповке - Мазуровский Б.Я.
Скачать (прямая ссылка):
t
•
Io ¦
ч
4
О АО 80 120 160 200 Ш К^м/С
Рис. 12. Зависимость относительной массы тепловосприятия от скорости деформирования:
/ — данные для сплава ЭИ437Б и стали ХІ8Н9Т; 2 — данные для стали 10; 3 — данные для сплава АМгб.
ПО] позволили
пловосприятия
кристаллической структуры материала, скорости и степени деформации.
Проведенные эксперименты по методике, предложенной В. Ф. Ураковым [111], и обобщение некоторых литературных данных [52, выразить зависимость относительной массы тепловосприятия от скорости деформирования (рис. 12). Получить данные для скоростей деформирования свыше 300 мм/с не удалось. Непосредственное измерение температурного поля в Деформируемой заготовке при более высоких скоростях остается пока не решенной технической проблемой, но, как предлагает М. А. Барановский, проверка температуры может проводиться путем наблюдения цветов побежалости на поверхности заготовки. Такая проверка дает хорошее совпадение расчетных температур и наблюдаемых цветов [26].
Аппроксимируя с помощью ЭВМ «Мир-2» экспериментальное данные для диапазона скоростей в пределах до 300 мм/с (погрешность аппроксимации 6,2 %), можно записать mQ =
__!_
655 Ш V 2 + 0,74.
По-видимому, дальнейшее увеличение скорости не дол приводить к заметному изменению т0, характерному для ответствуюгдих степеней деформации. Очевидно, каждая кр вая m0 = / (V) при є = const приближается к своей асимпт m°min- Предложенная схема весьма условна. Она учитыва
что жесткие области в процессе деформации не успевают
0123456789W
і
Рис. 13. Искажение первоначальной квадратной сетки сечения полосы
греться и сохраняют начальную температуру. Что же касает температурного эффекта, то он, очевидно, будет различно пр являть себя по массе тепловосприятия: максимально в областях, где локальные деформации будут иметь наибольш значение.
При скоростях деформирования выше 200 мм/с, как от чалось ранее Л.А. Шофманом, условия приближаются к ад абатическому процессу и масса тепловосприятия становнт меньше объема заготовки. При скоростях деформирован свыше 30 м/с масса тепловосприятия может быть определе как масса тех частей объема заготовки, которые в течение пр
цееса деформации находились в пластической области. Обычно эТо области поверхностей скольжения.
В качестве иллюстрации указанной схемы рассмотрим наиболее простой случай плоской осадки. На рис. 13 представлено
искажение квадратной сетки в первой четверти сечения полосы с исходным отношением размеров, равным единице до отношения, равного четырем, рассчитанное с помощью приближенного разрывного поля скоростей по данным И. П. Ренне (справа). Заштрихованная наклонными линиями в обе стороны часть сечения относится к пластической зоне (слева точные зоны при осадке цилиндра). Такую схему можно принять для
высокоскоростной осадки цилиндра.
Если труба внутренним давлением доведена до пластического состояния и деформируется, то можно построить ее линии скольжения, исходя из следующих условий: деформацию считать плоской, исключив касательные напряжения, главными принимать радиальные и тангенциальные напряжения, траекториями которых будут радиусы и концентрические окружности.
Линии скольжения пересекают обе траектории под углом 45°. Это будут логарифмические спирали с уравнением в полярных координатах R = RJ0*, где угол Q1 может быть найден как угол поворота касательной к спирали при переходе от
внутреннего к наружному диаметру O1 = In
Например, для ЭГ запрессовки труб по условиям получе-
ния качественных соединении исходя из предельного отношения толщины стенки к наружному диаметру можно найти нижний предел отношения ^ 1,16, а из технологических ВОЗ-^в
можностей установок — верхний предел —г-^ 2,4. Проведение
ные расчеты показывают, что для толстостенных труб угол 0L больше, он колеблется в пределах 8,5—40,9 °. Относительная масса тепловосприятия в каждом конкретном случае может быть найдена из отношения объема пластической зоны к объему заготовки (сплошного или полого цилиндра).
Расчеты, выполненные с помощью ЭВМ «Мир-2», позволили получить зависимость минимального значения относительной массы тепловосприятия от степени деформации:
для осадки цилиндра при малых скоростях деформирования
2 , E3
т0 = -г +
0 з т 3[1_(1_8)v.j. '
для осадки цилиндра при больших скоростях деформировали, причем точная аппроксимация записывается следующим
і бразом:
1
3(2-8 + Vl-E)
(2 + [l_(l_ev'|
/f l2
(1
У')
+
(і +VT^l) VT=I
З (2 — e + У'Т^Е)3
I (2 - є+VT=If + 3 - 8. + VT=l\
Рис. 14. Зависимость минималь относительной массы тепловосприя от сте пени дефо рмации для ос а цилиндра при малых (/) и больших скоростях деформирования и раздачи труб при высоких скоросі деформирования (3) для труб с о-шением dH/dB = 2,40 (a); dH/dy = 1,67 (б) и для тонкостенных труї отношением dH/dB = 1,20 (в).
-е + Уі_е)2 + (2-Є + Уї + Vl-e) + M+ Vl-
