Научная литература
booksshare.net -> Добавить материал -> Машиностроение -> Шуляк B.C. -> "Литье по газифицируемым моделям" -> 77

Литье по газифицируемым моделям - Шуляк B.C.

Шуляк B.C. Литье по газифицируемым моделям — Спб.: Профессионал, 2007. — 408 c.
ISBN 978-5-91259-011-5
Скачать (прямая ссылка): litepogazificmod2007.djvu
Предыдущая << 1 .. 71 72 73 74 75 76 < 77 > 78 79 80 81 82 83 .. 108 >> Следующая

Для уплотнения формы из песка вибрацией применяются два способа: со свободным положением формы на столе вибратора и жестким креплением ее к вибростолу механическими или гидравлическими захватами. В зависимости от устройства вибростола и положения опоки на нем процессы уплотнения будут неадекватны.
/Для уплотнения форм используются в основном электровибраторы с самобалансом, в которых изменение ускорения колебаний достигается регулированием амплитуды при постоянном числе оборотов дебалансов. При этом могут использоваться вибраторы как на жесткой основе (амортизаторы), так и на мягкой (пружины). Вибрационный стол на пружинном основании (рис. 6.12) при закрепленной
276
0 0,1 0,2 0,3 0,4 0,5 0,6 0,7 0,8 0,9 1
2
Рис. 6.11. Зависимость уплотняемости формы из песка от предварительной нагрузки
X
Рис. 6.12. Вибрационный стол:
I_стол; 2 — вибратор с дебалансами; 3 — пружинное основание;
4 — опока; 5 — прижимы; 6 — песок
277
на столе опоке будет совершать вынужденные колебания под действием возмущающей силы вибратора Р, которая изменяется по гармоническому закону Р = Р^п^со, /), где Р\ — инерционная сила дебаланса; со — частота вынужденных колебаний.
Если X обозначить вертикальное перемещение системы за время т, то согласно принципу Д'Аламбера получим дифференциальное уравнение [10]
+ с X = Рх $т(Ш), (6.16)
g аЧ
где С/ — коэффициент жесткости пружинного основания; О —
р
масса системы. Вертикальный сдвиг системы ал = — или Р] = а\С^ но т. к. С/= ты2, уравнение (6.16) примет вид:
—-г + ы2 = ахы2 зт(со,г). (6.17)
ш
Решением уравнения (6.17) будет:
лг—2
і_юі2
зіг^оу) -—8іп(со0^)
(6.18)
со2
Из уравнения (6.18) следует, что колебания системы можно разложить на две части:
Хх =—^-бЬ^О . (6.19)
со20
Уравнение (6.19) описывает вынужденные колебания системы с цикловой частотой со и амплитудой
а' = П] = , (6.20)
со2,
где N— усиливающий фактор. 278
Вторая часть уравнения (6.18) запишется:
X" = —^^п^оу) = ^Л^зпнЧО. (6.21) . со1 со0 со2
2
со0
Данное уравнение описывает собственные колебания системы,
со, _ со1
которые зависят от отношения —!-. Если значение — очень не-
со0 со0
большое или частота собственных колебаний системы очень велика по сравнению с вынужденными колебаниями, то система будет совершать колебания, тождественные вынужденным колебаниям при усиливающем факторе N = I. При очень большом значении
— усиливающий фактор будет равен 0 и система будет совер-со0
шать колебания с частотой со0 и очень маленькой амплитудой
а—. При — = 1 амплитуда возрастает до бесконечности, т.е. со0 со0
наступает резонанс незатухающих вынужденных колебаний. Если частота колебаний со! приближается к частоте собственных колебаний со0, то колебания системы приобретают характер биения с циклической частотой соь При применении вибраторов инерционного типа на жестком или мягком основании необходимо соблюдать условие, при котором частота собственных колебаний системы стол—опока была бы меньше частоты вынужденных колебаний или стремилась бы к нулю или отношение вынужденных колебаний со1 к частоте собственных колебаний со0 равнялось бы целому числу, отличному от единицы.
Как следует из уравнения (6.18), инерционные вибраторы не обеспечивают постоянство амплитуды колебаний, т. к. она зависит от массы системы стол—опока и жесткости основания. Следовательно, амплитуда будет изменяться по мере заполнения опоки песком и конечная плотность формы может быть недостаточной. Более приемлемы для формовки вибраторы с эксцентриковым приводом, у которых амплитуда колебаний определяется величиной эксцентрика вала и является величиной постоянной. Частота колебаний
279
зависит от числа оборотов двигателя, и, следовательно, система стол—опока независимо от нагрузки (в пределах мощности привода) совершает гармонические колебания с постоянной частотой и амплитудой, что обеспечивает при п > 5 максимальную плотность литейной формы из песка. Однако при жестком креплении опоки на столе происходит быстрое затухание вибрации в форме из песка по мере удаления от источника вибрации. Поэтому общепринято положение о свободном расположении опоки на вибрационном столе.
При свободном расположении опоки на вибростоле процесс уплотнения формы будет отличаться от процесса уплотнения при жесткой связи опоки со столом. При условии работы вибратора в режиме п > 1 и возмущающей силе Р > Р, где — масса формы, процесс уплотнения песка будет происходить в результате соударения формы и стола под действием инерционных сил с периодом вынужденных колебаний, но со сдвигом по фазе. При этом живая сила этих соударений будет определяться суммарной скоростью падения опоки и движения стола:
1 + Я2 ' 2# (1 + Д)2'
где О — масса формы; Я — коэффициент восстановления скорости при упругом соударении формы и стола [12]. Работа стола в режиме п < 1 и Р > Р будет происходить, как и при вибрации опоки, жестко связанной с вибростолом, но при этом форма будет не-доуплотнена. При амплитуде колебаний, соизмеримой с размером частиц кварцевого песка, при условии п > 5 и Р > ^ уплотнение формы будет максимальным.
Предыдущая << 1 .. 71 72 73 74 75 76 < 77 > 78 79 80 81 82 83 .. 108 >> Следующая

Реклама

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed

Есть, чем поделиться? Отправьте
материал
нам
Авторские права © 2009 BooksShare.
Все права защищены.
Rambler's Top100

c1c0fc952cf0704ad12d6af2ad3bf47e03017fed