Справочник работника механического цеха - Каценеленбоген М.Е.
Скачать (прямая ссылка):
ЛИТЕРАТУРА
1. Alpert D. and Buritz R. S., Ultra-High-Vacuum II—Limiting Factors in the Attainment of Very Low Pressure, J. Appl. Phys., Л954, v. 25, p. 202.
2. Tretner W., An Electrostatic Mass Spectroscope, Vacuum (Br), 1960, v. 10, № 1/2, p. 31.
3. Reich G. and Flecken, Analysis of Partial Pressure by Means of Omegatron and Farvitron Vacuum (Br), I960, v. 10, № 1/2, p. 35.
4. Hippie J. A., Sommer H. and Thomas H. A., Phys. Rev., 1949, v. 76»
p. 4877.
5. Sommer H. and Thomas H. A., Phys. Rev., 1950, v. 713, p. 806.
6. Sommer H., Thomas H. A. and Hippie J. A., Phys. Rev., 1951, v. 82,
p. 697.
7. T а у 1 о r J. E. and Brock E. G., CE Research Laboratory Report, June 1955. № 55-RL-1310.
8. E d w a r d s A. G., J. Appl. Phys., 1955, v. 6, p. 44.
272
Рис. 90. Расположение электродов омегатрона и схема их включения.
-/ — катод; 2 — управляющий электрод; 3 — улавливающий электрод; 4 — четыре пластины, ускоряющие ионы; 5 — коллектор электронного луча; 6 — катодное напряжение; 7 — регулировка напряжения; 8 — ускоряющее напряжение; 9 — улавливающее напряжение; 10— напряжение ка коллекторе; 11 — детектор генератора.
9. Woodford H. J. and Gardner J. H., Rev. Sci. Instr., 1956, v. 27, p. 378.
10. Zdanuk E., Bierig R., Rubin L. G. and Wolsky S. P., Proceedings. 19th Annual Conference at T.I.T. on Physical Electronics, Maich 1959, p. 162.
l'l. Cambey L. Q. and Milner C. J., Rev. Sci. Instr., 1960, v. 31, p. 776.
12. Дэшман С., Научные основы вакуумной техники, Изд-во иностр. лит., 1965.
13. В е 1 1 R. Н., J. Sci. Instr., 1956, v. 27, p. 378.
14. Grubbs W. J. and S i n d e r G. H., A Quantitative Study of the Evolution of Gases from Electron Tube and Materials, AF 19 (628)-326, First Scientific Report, prepared for Electronic Research Directorate AFCRL, Bedford, Massachusetts, 1962, April 18.
15. Vara di P. E., Partial Pressure Gauge Tubes, Cathode Press, 1962, v. 19, № 17, p. 22.
Оптический пирометр. Температуру раскаленных объектов удобно из* мерять оптическим методом, в основе которого лежит следующий принцип: яркость нагретой нити в приборе уравнивается с яркостью нагретого наблюдаемого объекта (нить «исчезает» на фоне объекта). Этот прибор является по существу электрическим потенциометром, использующим компенсационный или нуль-метод. Измеряемый ток от небольшой батареи, помещенной внутри прибора, пропорционален яркости нити. Показания отсчитывают прямо в градусах температуры. Напряжение батареи подается через реостат, связанный с измерительной схемой, имеющей нормальный элемент; таким образом, напряжение на нити в лампе измеряется с высокой степенью точности.
Оптическим методом можно проводить измерения в широкой области температур — от 750 до 2 800°С; иногда измерения выполняются в нескольких перекрывающихся областях с применением соответствующих цветных светофильтров, помещенных перед фокусирующими линзами. Измерения можно вести с любого удобного расстояния от нагретого объекта.
При работе с оптическим пирометром исследователи сталкиваются с рядом погрешностей: а) ошибки, связанные с излучательной способностью; б) ошибки, связанные с поглощением света, и в) субъективные или персональные ошибки.
Оптический пирометр показывает правильную температуру только в том случае, если нагретый объект находится в условиях «черного тела», т. е. полностью окружен поверхностями, имеющими ту же самую температуру. Рассмотрим, например, объект, расположенный в центре сферической печи с небольшим смотровым отверстием. Если температура объекта, наблюдаемого через отверстие, и внутренних стенок печи одинакова, то этот объект находится в условиях черного тела. Некоторые материалы, поглощающие свет, например углерод и окисленные металлы на открытом воздухе в раскаленном состоянии, представляют собой приблизительно черные тела, а полированные или расплавленные металлы (без шлака) обычно имеют более высокие температуры, чем это показывает прибор. О таких металлах говорят, что они имеют низкую излуча-тельную способность (коэффициент излучения). Материалы с поглощающими поверхностями обладают высоким коэффициентом излучения. Излучательная способность черного тела произвольно устанавливается равной 1,0. Поскольку большинство материалов, используемых в вакуумных электронных приборах, обладает низким коэффициентом излучения, при измерении их температур оптическим методом необходимо вводить соответствующие поправки (см. стр. 146).
Если рассматривать горячие объекты, находящиеся в условиях черного тела, на открытом воздухе, то погрешности, связанные с поглощением света, не оказывают ощутимого влияния на показания прибора; однако если рассматривать их через стекло, то приходится вводить поправки на толщину и сорт стекла, угол зрения через стекло, присутствие на стекле даже небольшого количества испаренного материала, который еще более увеличивает потери на поглощение. Кроме того, существуют потери на отражение. Согласно грубому эмпирическому правилу темпе-18—454 273
ратура нагретого объекта, рассматриваемого под прямым углом (перпендикулярно поверхности) через чистое стекло пайрекс толщиной
