Справочник работника механического цеха - Каценеленбоген М.Е.
Скачать (прямая ссылка):
80 °С с час
4. Охлаждение с печью до 315 °С со скоростью, не превышающей 120 °С в час.
5. После того как температура упадет ниже 300°С, металл можно вынимать из печи. (См. раздел Термообработка нержавеющей стали, стр. 34 и далее). Необходимой мерой предосторожности является очистка рабочей камеры до и после отжига.
Мягкая (низколегированная) сталь. Этот термин в основном применяется для обозначения сталей с низким содержанием углерода (не выше 0,4%) и малым количеством других легирующих элементов. Мягкие стали характеризуются хорошими пределами текучести и пластичностью, а также лучшей устойчивостью по отношению к атмосферной коррозии, чем углеродистая сталь. Так называемые холоднокатаные стали (стр. 362) обыччо мягкие.
Нагрев высокочастотный (см. также стр. 38—40, 152, 417). При нагревании токами высокой частоты деталь играет роль вторичной обмотки трансформатора, а первичной обмоткой служит индуктор генератора. Вследствие разности потенциалов в различных точках детали в последней возникает ток Поэтому нагреваемую деталь можно рассматривать как одновитковый короткозамкнутый контур. Поскольку частота индуцируемых токов высока, они вызывают нагревание лишь тонкого приповерхностного слоя. Слои, удаленные от поверхности, нагреваются за счет теплопроводности. В немагнитных материалах индуцированные токи (их называют вихревыми) являются единственным источником на грева Их действие примерно пропорционально величине напряженности «поля и квадрату частоты.
В магнитных материалах к действию вихревых токов добавляется нагрезачие за счет диэлектрических потерь (гистерезиса) вследствие возникновения колебаний магнитных молекул материала в резонанс с частотой внешнего поля. Количество тепла, выделяющегося вследствие этого эффекта, прямо пропорционально частоте магнитного поля и его напряженности.
Все магнитные материалы теряют свои магнитные свойства при некоторой температуре, являющейся характерной для данного материала. Эта температура называется точкой Кюри.
Таким образом, при индукционном нагреве в области температур ниже точки Кюри выделение тепла в деталях происходит как под действием вихревых токов, так и вследствие потерь, связанных с магнитным гистерезисом. При температурах выше точки Кюри вихревые токи вызывают нагревание материала.
Напряжение пробивное [Л. 1]. В приборе, имеющем два электрода и наполненном газом, находящимся при атмосферном давлении, при постоянном напряжении, приложенном к электродам, равном нулю, газ практически представляет собой идеальный изолятор (например, два электрода в сухом воздухе). Газ продолжает оставаться таковым до тех пор, пока не будет достигнуто определенное напряжение, величина которого зависит от рода и давления газа (см. Пашена закон, стр. 289). При некоторой критической величине, называемой пробивным напряжением, газ при данных условиях опыта приобретает проводимость, что обнаруживается по возникновению искрового разряда очень малой длительности. Под действием разряда очень высокое начальное электриче-
237
ское сопротивление газа уменьшается до нескольких ом. Промежуточные значения сопротивления не могут быть получены на сколько-нибудь длительный отрезок времени.
Если, однако, уменьшать давление в 'приборе, то возникает само-поддерживающийся ток порядка нескольких микроампер, соответствующий переходу газа от состояния изолятора к проводящему. Это явление получило название разряда Таунсенда. Например, в неоне при давлении около 10 мм рт. ст. (1 330 н/м2), расстоянии между электродами 1 см> напряжении в несколько сотен вольт и последовательном присоединенном балластном сопротивлении 100 ком наблюдается toik величиной в несколько микроампер.
Как известно, разные газы характеризуются различной величиной пробивного напряжения или потенциала ионизации. Пробивное напряжение -смесей газов может существенно отличаться от такового для чистых компонентов. Например, добавление небольших количеств аргона (от 0,1 до 5 - 10~4%) к неону значительно понижает потенциал ионизации и пробивное напряжение последнего.
Пробой может быть вызван также действием высокочастотных полей, причем механизм процесса аналогичен описанному выше Этот эффект основан на принципе действия искрового течеискателя (катушка Тесла, см. стр. 86 и 161); этим также объясняется возникнозечно тлеющего разряда при высокочастотном индукционном нагреве (см. стр. 53). Ионизация газа в вакуумной камере при соответствующих давлениях может привести к возникновению тлеющего разряда. При высоких давлениях эффективность ионизирующего действия электронов невелика вследствие близости отдельных молекул газа (средняя длина свободного пробега мала), поэтому при атмосферном давлении тлеющий разряд не возникает.
При очень низких давлениях (ниже 10“^ мм рт. ст. |[1,33 - 10~3 н/м2]) тлеющий разряд либо вообще не возникает, либо наблюдается весьма редко, поскольку число молекул, которые могут быть ионизированы, недостаточно. При нагревании в вакууме металла из него выделяются растворенные газы. Одновременно металл эмиттирует электроны, количество которых зависит от работы выхода материала. Взаимодействуя с выделенными газами, электроны могут вызвать их ионизацию.
