Справочник работника механического цеха - Каценеленбоген М.Е.
Скачать (прямая ссылка):
Никель-270 — 99,95 0,04 0,003 0,005 0,003 0,003 макси- мум
2 1 CR — холоднокатаный; CD — холоднотянутый; HR — горячекатаный.
Си максимум
Таблица 39
Ti
Mg
w
Сортамент1
Тип
катода
Примечания
0,01 — 0,05
0,02
макси-
мум
0,01— 0,05
0,005
макси-
мум
0,005
макси-
мум
0,005
макси-
мум
0,003
макси-
мум
0,01— 0,08
0,01— 0,10
0,01— 0,08
0,01 — 0,08
0,04— 0,08
0,01 — 0,10
0,003
макси-
мум
3,5—
4,5
0,003
0,003
Все формы, обработанный
CR полоса и лента. Трубы бесшовные, сварные и тянутые. Дисковые катоды То же
То же
CR полоса и лента
CR полоса и лента. Трубы сварные и тянутые; чашечные и дисковые катоды Стержни, шта-бики, HR и CD; полоса и лист CR.
Трубы бесшовные и проволока CD
Пас-
сивный
Актив-
ный
Актив-
ный
Актив-
ный
Актив-
ный
Пас- | сивный
Высокое сопротивление коррозии, высокие тепло- и электропроводности; низкое содержание газа и низкое давление пара; хорошая обрабатываемость Высокая прочность при повышенных температурах. Хорошая ударная прочность
Легкая активация без выделения избыточного количества Ва Высокое содержание кремния способствует большей активности, чем у никеля-220, где требуется активизация при неблагоприятных условиях Точно контролируемый продукт
Для оксидных и холодных катодов; кроме того, пригоден для анодов и деталей структуры
Для материала очень высокой чистоты
панией (International Nickel Company), для применения в качестве материала катодных подложек.
Катоды распределительные (см. стр. 70).
Катоды холодные1. Имеется возможность обеспечения проводимости в газонаполненных приборах с холодными катодами. Если давление газа в таком приборе лежит в известных пределах, то по мере повышения напряжения на электродах достигается момент, когда ток через прибор начинает увеличиваться (см. Напряжение пробивное, стр. 237). При этом возникает свечение, цвет которого зависит от рода газового наполнения.
Если до приложения внешнего напряжения в газе отсутствуют свободные электроны, то проводимость может и не возникнуть. В любом газе имеется некоторое количество ионизированных молекул, причем положительные ионы притягиваются к отрицательному электроду, а отрицательно заряженные электроны — к положительному электроду. Электроны сталкиваются с молекулами газа. Если к моменту соударения скорость электронов достаточно велика, то они вызывают ионизацию молекул, т. е. ионизация может происходить лишь в том случае, когда разность потенциалов по меньшей мере равна потенциалу ионизации газа. Таким образом, можно предполагать, что возможность возникновения самостоятельного газового разряда зависит от двух факторов: от средней длины свободного пробега электронов (см. стр. 141) и от величины потенциала, приложенного к электродам прибора. При атмосферном давлении длина свободного пробега настолько мала, что при обычных потенциалах электрон в отрезок времени между соударениями с молекулами газа не может приобрести энергию, достаточную для их ионизации. По мере уменьшения давления, длина свободного пробега возрастает до величины, при которой становится возможной ионизация. Однако при дальнейшем понижении давления газа можно достигнуть такого состояния, когда для достижения ионизации оказывается необходимым увеличение напряжения на электродах. При очень малых давлениях (т. е. в почти идеальном вакууме) ионизация становится невозможной. В последнем случае средняя длина свободного пробега превышает линейные размеры прибора, в результате чего большая часть электронов на пути от катода к аноду не сталкивается с атомами газа.
Приведенная выше схема сама по себе недостаточна для объяснения механизма формирования самостоятельного разряда. Действительно, каждый электрон движется по направлению к аноду, причем любой из электронов, освобождающихся при ионизации молекулы газа, должен находиться еще ближе к аноду, чем «первичный» электрон. Таким образом, каждый новый электрон будет производить меньшее ионизирующее действие, чем его предшественники, и (процесс ионизации неизбежно должен угаснуть, когда все электроны окажутся на аноде. В итоге все свободные электроны из прибора будут удалены и газ полностью утратит электропроводность.
По-видимому, ионизация газа может осуществляться также положительными ионами при их движении к катоду. Это может происходить как при соударениях ионов с другими атомами газа, так и при бомбардировке катода положительными ионами. В результате вблизи катода могут освобождаться новые электроны, которые, перемещаясь к аноду, будут ионизировать другие атомы. Если под действием соударений положительных ионов и ионной бомбардировки образуется до*
1 Выдержки из книги А. V. Eastmen, Fundamentals of Vacuum Tubes, McGraw-Hill Book Company, N. Y. Материал взят как из 2-го, так и из 3-го изданий (1941 и 1949 гг.). См. также А. М. Skellett. В. G. Firth, D. W. Mayer, Proc IRE, 1959, v. 47.
170
статочное число электронов, этот процесс становится кумулятивным и устанавливается тлеющий разряд.
Поскольку в лампах с холодным катодом оба электрода (катод и анод) не подвергаются нагреву, каждый из них в зависимости от полярности приложенного напряжения может служить катодом. Такие приборы, следовательно, обладают двусторонней проводимостью и одинаково хорошо пропускают ток в любом направлении. Примером могут служить миниатюрные неоновые индикаторные и сигнальные лампы.
